4个多模泛函相干态叠加态的等幂偶次Y压缩

构造了由多模泛函相干态|{fj(xj,yj,zj)}〉q、多模泛函相干态的相反态|{-fj(xj,yj,zj)}〉q、多模复共轭泛函相干态|{f j(xj,yj,zj)}〉q四态线性叠j(xj,yj,zj)}〉q和多模复共轭泛函相干态的相反态|{-f 加组成的四态叠加多模泛函叠加态光场|Ψ(4)(fj)〉q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)(fj)〉q的广义非线性等幂偶次Y压缩特性。结果表明:在一定条件下,态|Ψ(4)(fj)〉q可呈现出任意偶数次的广义非线性等幂次2p(p=1,2,…)次方Y压缩效应;光场经典强度的空间分布函数|fj(xj,yj,zj)|2(j=1,2,…,q),对态|Ψ(4)(fj)〉q的等幂偶次Y压缩效应的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等产生直接影响。     

非对称两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩

根据量子力学的态叠加原理,构造了由强度不相等的两个多模复共轭相干态|{z_j~((a)*)}〉_q和|{z_j~((b)*)}〉_q,这两者的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ〉_q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ〉_q的等幂次N次方H压缩特性,结果表明:当满足一定的相位条件时,无论腔模总数q与压缩次数N两者之积qN是奇数还是偶数,态|Ψ〉_q的两个正交相位分量总可分别呈现出等幂次N次方H压缩效应。     

非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数次方Y压缩

构造了由多模复共轭相干态｜{zj^（a)*})q和多模虚共轭相干态｜{izj^（b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态｜{Ψ)q．利用多模压缩态理论，研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应，结果表明：压缩次数N为偶数。即N=2p（p=1，2，3……．)，并且各个模的初始相位φj、态｜{zj^（a)*})q和态｜{izj^（)*})q的初始相位差θpq^（R）-θnq^(I)及其中等序号的各个模的振幅之积Rj^(a)Rj^(b)的和∑j=1^q[Rj^(a)Rj^(b)]组成的混合相位θpq^（R）-θnq^(I)-∑j=1^q[Rj^(a)Rj^(b)]分别满足一定的条件时，不论p为奇数还是偶数。态｜{Ψ)q的两个正交相位分量交替呈现出周期性变化的等幂偶数次Y压缩效应，p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度．这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的．     

(N+1)维希尔伯特空间三态叠加多模纠缠态的N次方差压缩

构造了(N 1)维希尔伯特空间多模复共轭相干态|{iZ*j}＞2q、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}＞2q|及多模真空态|{0j}＞2q这三态线性叠加而成的多模纠缠态|Ψ(3)＞2q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(3)＞2q的广义非线性等幂次N次方差压缩特性.结果表明:在有限维(N 1)希尔伯特空间,一些条件下,态|Ψ(3)＞2q的第一或第二正交相位分量分别存在广义非线性等幂次N次方差压缩效应;而另外一些条件下,态|Ψ(3)＞2q,的两个正交相位分量却同时存在等幂次N次方差压缩效应;其压缩程度不同于无限维希尔伯特空间下的结果,称其为"双边差压缩"现象.     

非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数次方Y压缩

构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*})q和多模虚共轭相干态|{izj(b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|{ψ)q.利用多模压缩态理论,研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应,结果表明:压缩次数N为偶数,即N=2p(p=1,2,3……),并且各个模的初始相位ψf、态|{zj(a)*})q和态|{izj(b)*})q的初始相位差θpq(R)-θnq(I)及其中等序号的各个模的振幅之积Rj(a)Rj(b)的和∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]组成的混合相位θpq(R)-θnq(I)-∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数还是偶数,态|ψ)q的两个正交相位分量交替呈现出周期性变化的等幂偶数次Y压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的.     

四个等强度多模泛函相干态的叠加态的不等幂次和压缩

根据量子力学中态的线性叠加原理,构造丁由多模泛函相干态及其相反态、多模复共轭泛函相干态及其相反态这四个态等强度线性叠加组成的多模泛函叠加态光场|Ψ(4)*(fj)＞q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)*(fj)＞q的不等幂次和压缩特性,结果发现,当各模的压缩次数之和、各模经典初始相位和经典强度的空间分布函数等满足一定的条件时,态|Ψ(4)*(fj)＞q可呈现一定次数的不等幂次和压缩效应,其压缩程度、压缩深度与各模的经典强度和经典相位的空间分布函数等强烈地非线性关联.     

态|ψ(3)3＞q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态|{Z*j}＞q、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}＞q和多模真空态|{0j}＞q这三者的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3＞q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性.发现在一定条件下,|ψ(3)3＞q的广义电场分量总是呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应.     

态1ψ3^（3）〉q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态|{Z*j}＞q、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}＞q和多模真空态|{0j}＞q这三者的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3＞q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性.发现在一定条件下,|ψ(3)3＞q的广义电场分量总是呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应.     

非对称两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩

根据量子力学的态叠加原理,构造了由强度不相等的两个多模复共轭相干态|{zj(a)*}>q和|{z:b)*}>q,这两者的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模叠加态光场|ψ>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ>q的等幂次N次方H压缩特性,结果表明:当满足一定的相位条件时,无论腔模总数q与压缩次数N两者之积qN是奇数还是偶数,态|ψ>q的两个正交相位分量总可分别呈现出等幂次N次方H压缩效应.     

两不同多模泛函相干态的叠加态的高次H压缩-广义电场分量的不等幂高次H压缩效应

利用多模压缩态理论 ,研究了由多模泛函相干态 |{fj(x ,y ,z) }>q 及其相反态 |{-fj(x ,y ,z) }>q 的线性叠加所组成两态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 2 )(f) >q ,的广义电场分量的不等幂次Nj 次方H压缩特性。结果发现 :当各模的压缩次数Nj 之和为奇数时 ,态 |Ψ( 2 )(f) >q在一定条件下可呈现出周期性变化的、广义非线性不等幂次Nj 次方H压缩效应     

双量子点分子中激子的动态局域化行为

采用两点Hubbard模型和Floquet定理研究了在交变电场驱动下双量子点分子中激子的动力学行为.数值计算表明,系统准能随交变电场振幅的变化会出现一系列严格交叉和回避交叉.在某些弱场区的准能交叉点处,初始局域在一个量子点的电子和空穴依旧保持其初始局域状态.特别是随着两粒子之间的库仑相互作用的增强,这种动态局域化程度也得到加强.在强场区准能交叉点处,激子的动态局域化也能够建立起来.应用微扰理论求解Floquet方程,得到准能的解析解,可更清晰地了解系统的这种动态局域化特性     

可修复网络稳态可用度分析

本文提出了可修复网络稳态可用度的数学分析方法。通过证明得出不可修复网络的可靠性多项式适用于可修复网络的可用度，只需相应地把部件的可靠度改为部件的可用度，把部件的不可靠度改为部件的不可用度     

囚禁离子多体纠缠态的简单制备方案

提出了三种制备冷离子多体纠缠态的简单方案。第一个方案是关于GHZ态的制备,其只需要利用激光对所有离子进行一次集体驱动。第二个方案是制备对称的W态,W态的产生需要两步操作才能完成。第三个方案是研究簇态的制备,并讨论了利用两个小簇态合成一个大簇态的方法和过程,这种合成法可以增加大簇态的产生速度,从而可以减低实验中因退相干而产生的失真。以上三个方案都是利用振动态处于基态的多个离子与激光场的大失谐相互作用来实现的。与以前的方案相比,这些方案有以下四个优点：不需要离子的振动模来存储和传递信息;不需要单个地驱动这些离子;不受激光场的相位涨落的影响;需要相对少的操作步骤。     

反射型胆甾相液晶显示器件多畴结构的形成及相变的研究

主要讨论了采用摩擦工艺形成的胆甾相液晶显示器件的多畴结构。研究在电场作用下多畴结构胆甾相液晶显示器件相变,包括平面织构态（P态）到焦锥织构态（FC态）的相变;场致向列态（H态）到P态和FC态的相变。通过显微镜下液晶屏的上电观察,调节脉冲数量和幅度,得到P态FC态和H态之间相变的微观过程,得出胆甾相液晶相变的过程和规律,为实际工艺制作提供了理论指导。     

基于W类态的未知两粒子纠缠态的量子隐形传态

提出了一种用W类态作为信道对未知二粒子纠缠态进行隐形传态的方案。通过研究表明,接受者只要采取适当的幺正变换的策略就可以实现概率性的隐形传态。     

单电子器件中电子在耦合能级上的几率分布

两量子点耦合时,根据简并态微扰理论,单量子点的一个能级分裂为系统的两个能级,即对称态和反对称态,当单电子从外部隧穿进入一个量子点时,则电子在两耦合的量子点间振荡,本文讨论了电子在两能级上分布几率随时间的演化规律。     

具有不可测输出变量的系统状态观测器的实现

状态反馈是现代控制理论中一种非常重要的控制规律.在工程实践中,当状态变量不能直接检测时,通常构造系统的渐近状态观测器来重构系统的状态以实现状态反馈.在以往的文献中,状态观测器的设计都是默认系统的输出完全可测.然而在工程实践中,由于物理或经济条件所限,某些控制系统的输出变量并不能够完全可测.本文针对这类具有不可测输出变量的系统,讨论了状态观测器的实现方法,数字仿真验证了该方法的有效性.     

换路过渡过程及相关的电子仪器故障分析

仪器性能达不到原设计技术条件要求的称为故障。故障是从仪器内部和外部电路发生新的“换路”开始，以引起储能元件状态的变化而产生了“过渡过程”结束之后生成。从“换路”的四种情况阐述了造成故障的机理，并定性分析、定量估算过渡过程的方法。     

缓冲层对多量子阱材料GaAs/Ga_(1-x)Al_xAs共振态的影响

从理论上研究缓冲层的厚度和特性对多量子阱材料 (GaAs/Ga1-xAlxAs)中的共振态的影响 ,利用界面响应理论的格林函数方法 ,计算了局域和总电子态密度以及电子对结的穿透率 ,展示了缓冲层特性对态密度特征峰、穿透率的影响。结果表明 ,缓冲层具有控制共振隧穿电子和影响系统电子态的作用     

离子辐照纳米Si3N4量子点的表面分析与蓝光增强机理研究

本文对Ｎ十离子辐照纳米氮化硅量子点的表面特性进行了测试、分析，对离子辐照后量子点蓝光发射显著增强这一现象给出了解释．ＦＴＩＲ测试发现，辐照使Ｓｉ－Ｎ键结合峰增强，说明辐照后Ｓｉ－Ｎ 键合数增加，而其它峰未发生变化．ＸＰＳ全谱表明，量子点中的氧主要集中在其表面，辐照使量子点表面的氧含量增加，进一步通过ＸＰＳ芯态能谱测试发现，辐照使表面的氧、硅由吸附态转化成结合态．我们认为ＳｉＯ２／Ｓｉ３Ｎ４界面中的激子模型可以解释量子点蓝光增强现象，界面层激子效应是蓝光发射增强效应产生的根源．