非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数次方Y压缩

构造了由多模复共轭相干态｜{zj^（a)*})q和多模虚共轭相干态｜{izj^（b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态｜{Ψ)q．利用多模压缩态理论，研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应，结果表明：压缩次数N为偶数。即N=2p（p=1，2，3……．)，并且各个模的初始相位φj、态｜{zj^（a)*})q和态｜{izj^（)*})q的初始相位差θpq^（R）-θnq^(I)及其中等序号的各个模的振幅之积Rj^(a)Rj^(b)的和∑j=1^q[Rj^(a)Rj^(b)]组成的混合相位θpq^（R）-θnq^(I)-∑j=1^q[Rj^(a)Rj^(b)]分别满足一定的条件时，不论p为奇数还是偶数。态｜{Ψ)q的两个正交相位分量交替呈现出周期性变化的等幂偶数次Y压缩效应，p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度．这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的．     

非对称多模量子叠加态光场的等幂高次和压缩

根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*}>q和多模复共轭相干态|{zj(b)*}>q的相反态|{-zj(b)*}>q的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态光场|ψ(2)>q,利用多模压缩态理论研究了态|ψ1f(2)>q的等幂高次和压缩特性,结果表明: 1)当Rj(a)=Rj(b)和ψj(a)-ψj(b)=±(2k 1)π(k=0,1,2,3……),态|ψ1f(2)>q的两个正交相位分量均处于N-H最小测不准态的结果;2)当Rj(a)=Rj(b)=Rj和ψj(a)=ψj(b)=ψj,ψ态|1f(2)>q的等幂高次和压缩与文献3的结果相似; 3)当Rj(a)≠Rj(b)=Rj和ψj(a)=ψj(b)=ψj,且和满足一定条件时,无论qN为奇数还是偶数,态|ψ1f(2)>q的两个正交相位分量均可分别呈现周期性变化的等幂高次和压缩效应,但qN为奇数时的压缩深度大于qN为偶数时的压缩深度。     

非对称两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩

根据量子力学的态叠加原理,构造了由强度不相等的两个多模复共轭相干态|{zj(a)*}>q和|{z:b)*}>q,这两者的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模叠加态光场|ψ>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ>q的等幂次N次方H压缩特性,结果表明:当满足一定的相位条件时,无论腔模总数q与压缩次数N两者之积qN是奇数还是偶数,态|ψ>q的两个正交相位分量总可分别呈现出等幂次N次方H压缩效应.     

4个多模泛函相干态叠加态的等幂偶次Y压缩

构造了由多模泛函相干态|{fj(xj,yj,zj)}〉q、多模泛函相干态的相反态|{-fj(xj,yj,zj)}〉q、多模复共轭泛函相干态|{f j(xj,yj,zj)}〉q四态线性叠j(xj,yj,zj)}〉q和多模复共轭泛函相干态的相反态|{-f 加组成的四态叠加多模泛函叠加态光场|Ψ(4)(fj)〉q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)(fj)〉q的广义非线性等幂偶次Y压缩特性。结果表明:在一定条件下,态|Ψ(4)(fj)〉q可呈现出任意偶数次的广义非线性等幂次2p(p=1,2,…)次方Y压缩效应;光场经典强度的空间分布函数|fj(xj,yj,zj)|2(j=1,2,…,q),对态|Ψ(4)(fj)〉q的等幂偶次Y压缩效应的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等产生直接影响。     

非对称两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩

根据量子力学的态叠加原理,构造了由强度不相等的两个多模复共轭相干态|{z_j~((a)*)}〉_q和|{z_j~((b)*)}〉_q,这两者的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ〉_q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ〉_q的等幂次N次方H压缩特性,结果表明:当满足一定的相位条件时,无论腔模总数q与压缩次数N两者之积qN是奇数还是偶数,态|Ψ〉_q的两个正交相位分量总可分别呈现出等幂次N次方H压缩效应。     

两多模泛函相干态叠加态的高次和压缩--广义磁场分量的不等幂次高次和压缩效应

利用多模压缩态理论,研究了多模泛函相干态|{fj(x,y,z)}〉q及其相反态|{-fj(z,y,z)}〉q的线性叠加所组成的两态叠加多模叠加态光场|ψ(2)(f)〉q的广义磁场分量的不等幂次高次和压缩特性.结果发现:1)当各模的压缩次数Nj(j=1,2,…,…,q下同)之和为偶数时,态|ψ(2)(f)〉q恒处于不等幂次Nj-H最小测不准态;2)当各模的压缩次数Nj之和为奇数时,态|ψ(2)(f)〉q在一定条件下可呈现出周期性变化的、任意不等幂次的广义非线性高次和压缩效应.     

一类振幅混合非对称两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学的叠加原理 ,构造了由多模复共轭相干态光场 | {Z(a) j }〉q 和 | {Z(b )j }〉q 叠加而成的非对称两态叠加多模叠加态光场 |Ψ〉q。利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ〉q 的等阶N方Y压缩 ,结果表明 :当满足一定相位条件时 ,无论N为奇数还是偶数 ,态 |Ψ〉q 的两个正交相位分量周期性地呈现任意阶等阶N方Y压缩效应。     

态1ψ3^（3）〉q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态|{Z*j}＞q、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}＞q和多模真空态|{0j}＞q这三者的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3＞q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性.发现在一定条件下,|ψ(3)3＞q的广义电场分量总是呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应.     

态|ψ(3)3＞q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态|{Z*j}＞q、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}＞q和多模真空态|{0j}＞q这三者的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3＞q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性.发现在一定条件下,|ψ(3)3＞q的广义电场分量总是呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应.     

两不同多模泛函相干态的叠加态的高次H压缩-广义电场分量的不等幂高次H压缩效应

利用多模压缩态理论 ,研究了由多模泛函相干态 |{fj(x ,y ,z) }>q 及其相反态 |{-fj(x ,y ,z) }>q 的线性叠加所组成两态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 2 )(f) >q ,的广义电场分量的不等幂次Nj 次方H压缩特性。结果发现 :当各模的压缩次数Nj 之和为奇数时 ,态 |Ψ( 2 )(f) >q在一定条件下可呈现出周期性变化的、广义非线性不等幂次Nj 次方H压缩效应     

两类新型多模叠加态光场的二阶不等幂次Nj次方H压缩

根据量子力学的线性叠加原理,构造了两类新型的多模叠加态光场;利用多模压缩态理论,首次详细研究了这两类多模叠加态光场的二阶不等幂次N_j次方H压缩特性.结果发现:在各模场幅幂次N_j不等（全部偶数、全部奇数、部分偶数、部分奇数）的情况下,当各模的初始相位、两态叠加的几率幅以及纵模总数等分别满足一定的条件时,这两类新型的多模叠加态光场总可呈现出周期性变化的、二阶不等幂次的N_j次方H压缩效应,这种纯量子效应说明它们属于多模非经典光场;同时,本文的研究结果还表明,上述两类多模叠加态光场之间存在“相似庄缩”与“压缩简并”现象。     

仲玻色子相干态的叠加态的量子统计性质

研究了仲玻色子相干态的叠加态的振幅m次方压缩和高阶反聚束效应等量子统计性质，发现仲玻色子相干态的叠加态仅存在振幅奇数次方压缩效应，并给出了振幅m次方压缩和高阶反聚束效应与叠加系数之间的关系。奇偶相干态、相干态的叠加态和仲玻色子奇偶相干态的有关结果均作为特例包含在结论中。     

热叠加数态光场的量子统计性质

本文讨论了热叠加数态场的量子统计性质，发现初始热态场输入使纯叠加数态光场的非经典效应减弱．     

Rabi分裂的位相相关性质

本文讨论了一个两能级原子在真空态和单光子Fock态的相干叠加场中的发射谱,发现原子发射谱中的两个Rabi分裂峰的幅度非常敏感地依赖于原子和场之间的相对位相,当相对位相在适当的范围内变化时,其中一个Rabi峰的幅度受到抑制,而另一个Rabi峰的幅度却得到加强,并且当相对位相确定后,对适当的相干叠加场,可以使其中一个Rabi分裂峰完全消失。     

制备多模Schroedinger猫态的一种新方案

提出一种制备多模相干态的叠加态,即Schroedinger猫态的方案,在这个方案中,一个V型三能级原子被注入多个处于相干态的腔。通过Raman相互作用,使整个系统处于纠缠状态,然后对原子进行探测,测腔场组成系统将坍缩到多模Schroedinger猫态。在一定的条件下,这个猫态等同于一个GHZ(Greenberger-Horne-Zeilinger)态,可用来检验局域理论。     

制备多模Schrdinger猫态的一种新方案

提出一种制备多模相干态的叠加态,即Ｓｃｈｒ　ｄｉｎｇｅｒ猫态的方案．在这个方案中,一个Ｖ型三能级原于被注入多个处于相干态的腔．通过Ｒａｍａｎ相互作用,使整个系统处于纠缠状态,然后对原子进行探测,则腔场组成系统将坍缩到多模 Ｓｃｈｒ■ｄｉｎｇｅｒ猫态．在一定的条件下,这个猫态等同于一个ＧＨＺ（Ｇｒｅｅｎｂｅｒｇｅｒ－Ｈｏｒｎｅ－Ｚｅｉｌｉｎｇｅｒ）态,可用来检验局域理论．     

领头项奇偶相干态

奇相干态只呈现反群聚而绝无压缩，偶相干态正好与之相反，只有压缩而无反群聚性。为了从内部窥视下一奇偶相干态的这种独特的非经典性是怎样产生的，我们引入一类新的量子光场态－领头项奇偶相干态。通过对这些量子态的研究，清楚地揭示出随着领头项奇偶相干态中项数的增多，它们的性质是怎样趋于奇偶相干态的。