孩子，你已经长大了!

今天，我很荣幸的能作为教师代表站在这里发言，我发言的题目是《孩子，你已经长大了!》。我本善良，我本见不得这种离别伤感的情景，但是今天我之所以会站在这儿，那是因为你们在座的各位都是见证老师我从一名优秀的学生到合格老师转变的见证人，而老师我是见证你们从幼稚走向成熟的目击者。所以，借着这最后的机会老师我还想和你们说说最后的心里话和最后的叮咛。     

有机薄膜晶体管的研究进展

介绍有机薄膜晶体管(Organic Thin Film Transistors,OTFTs)的结构、制备工艺及其应用,评述该领域的研究进展,并对OTFTs目前存在的问题和未来的发展趋势进行分析,认为OTFTs将成为新一代平板显示的核心技术。     

有机电致发光器件的热学特性分析

采用COMSOL有限元分析软件的固体传热模块,对有机电致发光器件（OLED）的热学特性进行了仿真,发现器件温度随着输入功率成线性增大。在驱动电流为150 mAcm-2时,仿真结果表明,Alq3发光层的最高温度为82.994 3℃;玻璃基板下表面的最高温是77.392 6℃;器件阴极表面中心区域的最高温度为82.994 2℃,其平均温度为78.445℃。通过改变功能层热传导率、功能层厚度、对流换热系数、表面发射率等参数模拟其对OLED器件热学特性的影响,结果表明,当增加基板的热传导率时,OLED器件温度显著下降而且表面及内部温度梯度大幅减小;提高空气对流换热系数及基板的表面发射率,OLED的温度可以大幅减小。而其他参数则对其影响并不明显。     

三态叠加多模光场中广义磁场N次方H压缩

构造了由多模相干态、多模复共轭相干态和它的相反态线性叠加所组成的三态叠加多模叠加态光场,利用多模压缩态理论,研究了其广义磁场的等幂次N次方H压缩特性。结果发现,当压缩次数为偶数时,只要各模的初始相位,态间的初始相位差以及受各模初始相位调制的平均光子数之和分别在一定的闭区间内连续变化时,则此态的广义磁场分量(即第一正交相位分量)总可以呈现出周期性变化的广义非线性等幂次偶数次H压缩效应。     

蓝光金属铱复合物磷光材料研究进展

有机电致发光信息显示中,红、绿、蓝三基色是不可或缺的,目前高效率蓝光磷光材料的缺乏限制了有机电致发光器件OLED产业化的进程。对近十年来铱复合物蓝光磷光材料的研究进展分四个方面作了评述,呈现了蓝光磷光材料研究的主要设计思想与策略,阐述了铱复合物分子结构与发光性能的关系。期望本评述对今后蓝光磷光材料的设计有所启示。     

达信公司百千瓦陶瓷激光器技术综述

美国达信公司用其特有的ThinZag技术和大尺寸的陶瓷Nd:YAG薄板条作为激光增益介质,六个增益模块串联形成谐振腔单口径实现100 kW的激光输出.介绍了达信公司100 kW陶瓷Nd:YAG板条激光器的一些基本情况以及其独特的冷却及光路结构特征,并分析了该结构所具有的优势.     

H2O和O2在Al(111)表面吸附的密度泛函理论研究

采用第一原理密度泛函理论中的广义梯度近似计算方法对H2O和O2分子在Al(111)表面的吸附性质进行了结构、能量和电子分析,系统研究了这2种气体分子在Al(111)表面的吸附行为及其与Al(111)表面的相互作用机理。计算结果表明：H2O分子易在Al(111)表面的top位吸附且构型倾斜时最稳定,整个吸附过程为弱的化学吸附;吸附过程中表面铝原子的电子向H2O分子发生转移,H2O分子自身的构型仅受微扰作用。O2分子在Al(111)表面的吸附倾向于以分子键平行于表面,表面铝原子向O2分子的电荷转移是O2分子解离的驱动力,吸附过程中O2分子易发生解离,解离后的氧原子稳定吸附于fcc位,其次为hcp位,整个吸附过程为强的化学吸附。     

经典强度和振幅的空间分布对三态叠加多模光场N次方Y压缩的影响

构造了由多模相干态、多模复共轭相干态和它的相反态线性叠加所组成的三态叠加多模叠加态光场,本文分别以基模圆高斯激光束、厄米-圆高斯激光束、拉盖尔-圆高斯激光束、基模椭圆高斯激光束和厄米-椭圆高斯激光束为例,通过大量的数值计算并借助计算机绘图,利用多模压缩态理论,详细研究了激光场经典强度和经典振幅等在空间呈现的圆高斯分布和椭圆高斯分布特征对三态叠加多模叠加态光场的广义非线性等幂次N次方Y压缩的影响。     

4个多模泛函相干态叠加态的等幂偶次Y压缩

构造了由多模泛函相干态|{fj(xj,yj,zj)}〉q、多模泛函相干态的相反态|{-fj(xj,yj,zj)}〉q、多模复共轭泛函相干态|{f j(xj,yj,zj)}〉q四态线性叠j(xj,yj,zj)}〉q和多模复共轭泛函相干态的相反态|{-f 加组成的四态叠加多模泛函叠加态光场|Ψ(4)(fj)〉q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)(fj)〉q的广义非线性等幂偶次Y压缩特性。结果表明:在一定条件下,态|Ψ(4)(fj)〉q可呈现出任意偶数次的广义非线性等幂次2p(p=1,2,…)次方Y压缩效应;光场经典强度的空间分布函数|fj(xj,yj,zj)|2(j=1,2,…,q),对态|Ψ(4)(fj)〉q的等幂偶次Y压缩效应的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等产生直接影响。