激光等离子体2660紫外探针及干涉系统

成功地在六路高功率Nd玻璃激光装置上建立了2660紫外激光探针和适合紫外波段的Normaski干涉仪,首次将可见波长的连续激光应用于紫外干涉仪中靶成像调整和光路准直。利用该紫外光干涉仪,在铜柱状靶(φ500μm)上测量了厚等离子体中高达0.6n。的电子密度。     

激光频带宽度对二次谐波时空分辨结构的影响

本文报道用条纹相机在沿与激光光轴成90°方向拍摄的二次谐波发射的时空分辨结构,宽频带激光打靶与窄频带激光打靶表现出明显的差异,用孤立波产生理论进行分析,得出与实验基本相符的结果。 关键词：     

激光加热微管靶反激光方向二次谐波时空分辨结构

本文报道了高功率激光加热微管靶,从入射激光的反方向观察二次谐波的时空分辨结构,分析了激光与微管靶的相互耦合过程.在激光与等离子体细丝相互作用的理论基础上,解释了微管区域内反激光方向二次谐波辐射的特殊现象.     

激光等离子体中后向反射激光的性质

对激光辐照微球靶时产生的后向反射激光进行测量,得到下述结果:(1)反射光谱宽度从2(?)增宽到66(?)。(2)近场分布均匀。(3)波面象差很小。(4)反射率在10～20％范围内变化。     

六束亚毫微秒高功率钕玻璃激光系统

本文报导用于激光等离子体研究的六束亚毫微秒高功率钕玻璃激光系统。每束输出特性如下:输出孔径φ60mm,脉宽(FWHM)100ps,输出能量5～10J,超荧光能量小于1mJ,前脉冲能量为微焦耳量级,束发散角(半极大)为0.5mrad。总输出功率最高为0.6TW。     

激光加热微管靶在软X射线波段观察很高的粒子数反转

本文分析在软X射线区获得粒子数反转的几种实验后,提出激光加热微管靶方案。并从实验上观察到Mg的ls3p和ls4p能级与ls5p和ls5p能级间很高的粒子数反转,对其中物理机制作了分析。 关键词：     

一种直接测定高功率激光系统“B积分”的方法

本文提出用光谱加宽的方法,直接测定高功率激光系统的“B积分”。并对一个由九级放大器组成的Nd玻璃高功率激光行波放大系统进行了实际测量,获得较为满意的结果。     

激光平面靶3ω_0/2谐波空间精细结构的时间和光谱特性

我们从实验上观察到3ω_0/2谐波沿90°辐射精细结构,并从运动细丝底部附近n_c/4处辐射3ω_0/2谐波来解释3ω_0/2谐波细丝结构的存在;从运动的细丝底部对 TPD带来的Doppler修正解释3ω_0/2谐波的双峰结构以及红强蓝弱的特点,数量上对红移、蓝移的估算与实验大体相符。用宽带激光打靶,由于靶面照明均匀及宽频带作用,细丝不易形成,对抑制TPD产生的超热电子可能是有益的。     

MgⅪ 1s3p-1s4p能级间平均高温及高密度条件下的粒子数反转

采用最新设计带侧向喷口的微管靶,当微管内壁平均激光辐照强度约为3.5×10¹³W·cm^-2时,观察到沿整个喷口1s3p ¹P₀⁰和1s4p ¹P₀⁰能级间强烈的粒子数反转。测得相应环境等离子体平均电子温度470—520eV,密度约为2×10²⁰cm^-3。分析了可能导致高温条件下粒子数反转的机制。 关键词：     

激光等离子体的快离子发射谱

本文报道用宽频带与窄频带Nd玻璃激光辐照平面CD₂,Al.Ta靶,靶面功率密度0.3～2×10¹⁴W/cm².在与光轴成39°方向放置Faraday筒观察靶面快离子发射的时间波形.打CD₂靶的快离子发射谱中,有表现C,D离子运动的两个峰;而打Al靶仅有一个峰,打Ta靶信号较弱.我们用激光场加速电子、离子获得高的平动能,又通过电子-电子、电子-离子的碰撞使得部分平动能转化为热能,电子、离子均被加热获得高温的理论模型计算了离子的平动能、温度与由实验的离子峰值及宽度定出的平动能与温度基本相符.也定性阐明了电子、离子温度与激光频带宽度的关系.