激光等离子体慢离子发射波形的双峰结构

本文采用1—3J,150ps宽频带与窄频带N_d玻璃激光辐照平面铝靶,靶面功率密度1—3×10¹⁴W/cm²。当用窄频带激光打靶时,入射方向与靶面法线成24°,偏振在入射平面(即P偏振)在靶面法线方向放置Faraday筒,则观察到慢离子发射波形的双峰结构。如入射光的偏振改为垂直于入射平面(即S偏振),仍然有双峰结构,与P偏振略有差别;如入射光方向垂直于靶面,Faraday筒放置在偏下与靶面法线成30°位置,则双峰结构很不明显。若用宽频带激光进行同样试验,则双峰结构很不明显,文章分析了上述现象的物理机制,并用二组分等离子体绝热膨胀模型,计算了离子发射波形,与实验比较基本相符。     

脉冲高斯光束的传输特性与准粒子行为

本文将高斯光束的方法用于研究脉冲高斯光束的传输特性,得出波包扩展以及准粒子行为等有趣结果     

Mg微管靶喷口电子密度及X射线谱的时间分辨特性

1.06μm激光以3.5×10¹³W/cm²管壁辐照强度注入带侧向喷口Mg微管靶管内。利用X射线条纹相机测量Mg¹⁰⁺和Mg¹¹⁺离子沿侧喷方向发射X射线谱随时间变化过程,X射线时间分辨谱结果表明,三体再复合过程是实现Mg¹⁰⁺离子激发态1s4p和1s3p能级间粒子数反转的主要机制。用2660?紫外激光探针探测侧向喷口处等离子体电子密度,其密度值与用光谱分析获取的一致。 关键词：     

激光辐照平面靶产生的二次谐波结构

利用单路钕玻璃线偏振激光辐照平面铝靶及铝箔靶,可在实验中观测到二次谐波的频移、加宽、光谱结构及空间分裂等一系列特征,谐波谱及其结构是反映冕区激光与等离子体相互作用的一个重要方面,频移与加宽反映了等离子体的温度及向外膨胀运动,这在文献[1,2]中已有报导。谱线轮廓上小的尖峰结构与垂直方向上的空间分裂,反映了谐波通过非线性介质由于不稳定所引起的时间调制与细丝自聚焦,这可从下面的讨论中看出。我们将从实验布置、实验结果、结果分析等几个方面逐一叙述。     

由自聚焦细丝引起的共振吸收

本文在二次谐波时间分辨谱、慢离子发射波形实验及最近3ω₀/2谐波细丝实验基础上,提出自聚焦细丝产生共振吸收的理论,能较好地解释已经得到的实验结果的各个方面。 关键词：     

激光等离子体3ω0/2谐波的时间、空间分辨与密度轮廓分布

本文从实验上观察到3_^ω0/2谐波时间空间分辨结构,并以两平台密度轮廓。驻波场密度调制、等离子磁声孤立波及细丝形成与崩塌模型,对观察结果进行了分析与讨论。     

工作口径为100mm的磷酸盐钕玻璃片状放大器的工作特性

本文报道一台工作口径为100mm的磷酸盐钕玻离片状放大器的工作特性.内容包括增益特性曲线,增益均匀性,光泵热畸变及热像差的恢复过程等.     

用增加频带宽度的方法提高钕玻璃高功率激光器输出功率

阐明了影响固体激光器输出功率的根本原因是自聚焦效应,而菲涅耳衍射产生的空间高频调制是加速自聚焦过程的重要因素.为了消除硬边光阑产生菲涅耳衍射,作者建议采用宽频带激光,并用实验演示了其消衍射效果.     

激光振荡器中采用软边光阑技术

关键词：     

窄频带及宽频带激光束的传输特性

本文通过对宽频带及窄频带激光束的传输进行的模拟计算与实验,比较了相干光与部分相干光的传输性质。作者认为宽频带激光束的传输技术是克服当前用于激光核聚变的固体高功率钕玻璃激光器亮度的受限的重要新途径。