激光聚爆靶两维X光阴影成象物理研究取得新进展

球靶聚爆动力学过程是惯性约束聚变领域最重要的研究课题之一。我们在中国科学院上海光机所高功率激光物理实验室六路装置上发展了一种新型多分幅X光阴影成象技术,研究球靶聚爆物理,初步获得两维空间向心爆聚时间发展过程的信息。 由于技术难度高,目前ps级分幅速率的X光分     

激光等离子体自发电流的实验研究

介绍一种新的双电流探针研究激光等离子体自发电流。优点是在一次激光辐照靶中,不仅可以测量到激光等离子体自发电流随时间的变化,而且可同时得到电流的空间分布两个点的数据。这种方法的测量精度较以往的单电流探针法高。实验中采用低Z、中Z、高Z原子序数的金属靶,研究了激光等离子体自发电流和靶材原子序数的关系,获得了一些新的实验结     

一种新型的紫外激光探针研制成功

紫外激光探针是研究激光等离子体冕区相互作用的重要诊断工具之一.我们在中国科学院上海光机所高功率激光物理实验室六路激光打靶装置上建立了一种新型的波长为266nm紫外激光靶针系统,初步利用它测量了玻璃微球靶和微管镁靶的激光等离子体电子密度的空间分布和时间发展过程.可见光探针由于波长较长,在等离子体中的拆射效应明显,故一般只能测量临界密度以下的电子密度,难以适应冕区物理研究的需要.1980年美国利弗莫尔实验室首次研制成1.06μm光四倍频的紫外激光探针,但总转换效率较低,尤其是通过ADP晶体后级信频的转换效率仅达5%.     

调焦技术

在用大功率激光轰击固体靶,对所产生的高温高压等离子体进行研究,以及进而对轰击热核材料产生中子,由激光引发核聚变反应的研究中,调焦技术是激光打靶的关键环节之一。本文讨论了刀口调焦和光电调焦的原理。并且对调焦技术进行阐述。本文还对真空条件下透镜焦距的变化进行理论计算,给出焦距修正公式。     

激光等离子体研究的真空室中背景气体的激光多光子电离

本文报道了在高功率密度激光辐照下,激光等离子体研究用的真空室中背景气体(主要是真空系统中的油蒸气)的多光子电离的实验研究结果。得到的离子按其荷质比决定的飞行时间可以分成四组:H_2~ ,H~ ;C~ ,CH~ ,CH_2~ ,CH_3~ ,N~ ,O~ ;C_2~ ,C_2H~ ,C_2H_2~ ,C_2H_3~ ,C_2H_4~ ,Si~ ,CHO~ ,O_2~ 和C_3~ ,C_3H~ ,C_3H_2~ ,C_3H_3~ 等。此外,还观测到C~( )离子。最后充入一定浓度的氩气,观测到了氩离子。     

成象法测量空心玻璃微球壁厚

这里报导我们用光线传输矩阵的方法,得出了球壳壁厚的计算公式,以及利用光学成象法测量球壳壁厚的技术.图1表示当微球为空心球亮时的光路图,O为     

共焦检查技术

在多路激光核聚变实验研究中,共焦检查是关键的技术环节之一。本文从理论上介绍了使用实心玻璃球和钢球进行共焦检查的原理,并记叙了共焦检查技术和对共焦精度进行了分析。     

激光等离子体中的靶电压测量

观测并分析了不同功率密度下,由于激光等离子体的空间电荷分离效应而产生的靶电压。100微微秒的1.06微米激光垂直入射到平面铝靶上,功率密度在2×10~(14)～8×10~(14)瓦/厘米~2范围内,测得几千伏的靶电压,持续时间等于或小于毫微秒量级。     

万兆瓦级钕玻璃激光器

本文介绍了提供等离子体加热研究用的万兆瓦级钕玻璃激光行波放大器。在全宽为8毫微秒脉宽时,器件的单脉冲输出能量约为80焦耳,脉冲前沿不大于1毫微秒,光束的发散角为0.5～1毫弧度(全角),峰功率大于1.5×10~(10)瓦。已成功地应用于激光加热等离子体研究中。     

多路激光等离子体装置光学性能的综合检测技术

一、问题的提出六路激光等离子体装置(简称11~#装置)经过五年的试运行后,于1980年11月进行了科学院的院级鉴定。需要检测的技术指标很多,如调焦精度;共焦精度;靶场模拟的基准光与主激光的同轴精度以及波面模拟精度;靶场及激光器引起的激光光束的纵向漂移、横向漂移(即角漂移);激光束发散角;光学元件的面型质量乃至光学元件的台基的光学稳定性等。但上述参数指标都只是从单一部件的性能来评价的。上述指标综合起