椭圆偏振光在各向异性1维光子晶体中的传输

为了解决利用传统传输矩阵法计算在各向异性材料结构中任意极化态电磁波传播遇到的困难,设计含磁光材料缺陷层的1维光子晶体。通过把入射电磁波按左旋圆偏振和右旋圆偏振进行正交分解的方法,推导出适合各向异性材料和任意极化态入射电磁波的传输矩阵算法。结果表明,该算法可以确定1维层状结构透射波和反射波偏振态的变化。     

基于MATLAB的避雷针保护范围的计算机辅助分析

利用MATLAB设计出对避雷针的防雷安全范围进行图像化显示和计算机辅助分析的应用软件，使用方法简洁，显示效果直观明了，为避雷针防雷范围的确定和避雷针设置的计算机辅助分析设计提供了一种简便的方法。     

基于左手材料的矩形环分形微带天线研究

通过将矩形环分形天线嵌入到左手材料中,形成一种基于左手材料的矩形环分形微带天线。采用有限元法对该复合天线进行分析和仿真,发现基于左手材料的矩形环分形微带天线在各频段增益明显增大,同时具有较低的回波损耗和电压驻波比,实现了较好的匹配性,且有效地改善了天线的性能。由此可以看出基于左手材料的矩形环分形微带天线在移动通信、卫星通信以及航空航天等领域具有潜在的应用价值。     

金属和非金属材料中激光超声前驱小波分析

根据激光脉冲的时间分布、空间分布及材料物理参数与激光超声波形特征的关系,采用有限元方法(FEM)建立了激光超声的热弹有限元数值模型,得到了金属和非金属材料中的温度场分布,将温度场作为超声力源进而得到热弹激发的超声对心波形。根据对心波形,分析了前驱小波的成因和规律。结果表明,金属材料中由于热扩散效应在金属表面附近激发出一个位于表面的力源;非金属材料由于同时存在光学穿透效应,在材料表面层下形成一个有一定深度的体力源。激光辐照导致金属材料中加热区域急速膨胀进而产生垂直于表面方向的应力,而非金属材料该垂直表面方向的应力作用于材料表面下方一定深度处。因此金属材料中前驱小波为单极波形,而在非金属材料中表现为双极波形。前驱小波波形的特征反映了材料的物理性质和参数。该研究为利用前驱小波进行材料的定量检测和无损评价提供了依据。     

耦合系数对激光辐照金属材料温度场的影响

为研究耦合系数随温度变化对短脉冲激光辐照金属材料产生的温度场分布的影响,基于双温耦合理论,建立了短脉冲激光辐照金属材料金加热过程的有限元求解模型.在同时考虑脉冲激光的空间、时间分布和多参数同时随温度变化的情况下,计算得到了短脉冲激光辐照金属材料金激励产生的温度场瞬态分布,比较了耦合系数随温度变化和不随温度变化两种情况下...     

交流电机矢量控制中的转子磁链辨识的神经网络实现

本文采用BP神经网络实现了磁链的辨识,并借助数字仿真技术将其辨识结果用于矢量控制系统中,证明该方法简便、可行.     

一种三阶自治电路系统动力学行为的分岔算法及仿真

自治电路系统有两种最为常见的分岔模式,即静态分岔和Hopf分岔。在一定的条件下,系统的平衡点可以通过这两种分岔模式改变其运动状态。基于分岔理论,分析了平衡点分岔的条件,给出了相应的分岔集,得出了相关算法;通过数值计算验证了分岔集的存在性;并应用Multisim软件设计搭建了实验电路。     

神经元自适应控制器在矢量控制中的应用

感应电机矢量控制技术是通过坐标变换，实现对定于电流的励磁分量与转矩分量的解辐控制。传统PID控制器在电机参数改变时鲁棒性较差。神经网络具有自学习、自适应能力，用于控制时可以不依赖控制对象的数学模型。为实现对交流电机快速和精确控制，基于单神经元设计出用于感应电机矢量控制的自适应磁链和转速控制器，利用神经元的自学习功能在线调节连接权重，实现自适应控制。并将此设计应用于交流电机矢量控制系统中，数字仿真实验表明，此方法设计的控制器可克服传统PID控制器在电机参数改变时控制性能差等不足，鲁樟性强。该设计结构简单，实现应用时易于数字化实现。     

一类非自治电路快慢动力学行为的数值仿真

基于四阶分段线性电路的分岔探讨了系统在周期激励下的复杂动力学行为。从理论上分析了与该非自治电路相应的自治系统平衡点的稳定性及其演化条件。进而引入周期激励,自治条件下的所有平衡态将被扭扩为相应的转化形式,当外激励频率与其固有频率相比存在量级上的差异时,系统存在明显的快慢效应。通过数值计算得出了非自治系统动力学行为演化的过程和特点,由分岔的角度分析了系统快慢效应产生的机制。仿真结果与理论分析基本符合,在一定程度上证明了分析方法的有效性。     

磁卡用转移式磁条的开发

介绍了磁卡基本原理和对磁卡用磁条的要求 ,对 3种类型的磁条性能进行了比较。研制出了转移式磁条 ,其磁性能与进口转移式磁条的磁性能相当 ,矫顽力 2 80～ 36 0Oe ,相对剩余磁通 10 0 %± 5 %。经 2 0 0 0次使用后 ,磁条的读出信号仍大于初始信号的 90 %。