最大熵原理在地震重复关系中的应用

本文应用最大熵原理确定震级概率密度分布函数P(M)=βe~(-βM)/(e~(-βM_o)-e~(-βM_u)) M_o≤M_(?)(1)这里 M_o 是非负震级下限,M_u 是震级上限,参数β可由1/β+(M_oe~(-βM_o)-M_ue~(-βM_u)/(e~(-βM_o)-e~(-βM_u)=(?)(2)确定。用数值方法求解方程(2)并且把β的数值代入方程(1),得到震级 M 的最小无偏概率密度分布。这种分布是与 M_o、M_u 以及平均震级(?)的可利用信息相一致的。震级大于或等于 M 的地震数N(M)=T(e~(-βM)-e~(-βM_u))/(e~(-βM_o)-e~(-βM_u))(3)这里 T 是 M≥M_o 的地震总数。当 M_o→0并且 M_u→∞时,(3)式简化为N(M)=Te~(-βM)(4)方程(4)精确地等价于古登堡—李克特关系log N=α-bM(5)只需令a=log T,并且b=β/ln 10。本文把基于最大熵原理得到的重复关系与全球 M_s≥7、全国 M_s≥6以及鄂尔多斯地块周边 M_s≥5级的地震观测资料作了对比。结果表明,在较大的震级跨度范围内,应用最大熵原理得到的重复关系与实际资料更为吻合。最后求得了各级地震的复发周期。上述结果显然可应用于地震危险性分析中。     

1976年四川省松潘-平武7.2级地震前后主压应力轴的方向特征

本文应用1966mdash;1976期间,甘肃南部和四川北部地区地震P波初动方向资料,求出平均节面解,据此推断松潘mdash;平武7.2级地震前,孕震应力场的最大主压应力方向为近东西向。但由松潘台资料所得最大主压应力轴的方向,在震前显示出近90deg;的转动。 由余震资料所得释放应力场的最大主压应力方向,亦为近东西向。      

鄂尔多斯块体周边的地震活动性及地震机制

本文对鄂尔多斯块体进行了广泛的研究。根据块体体周边的M—t图划分了三个地震活跃期,由∑E~(1/2)i-t曲线外推了块体周边织累的应变,据M_S≥4.0 级地震的震级一频度关系求得块体周边的b值为0.42—0.56。 块体周边的强震有成组孕育的特点,在一个周边上发生了M_S≥6.0级的地震后,数年内(一般不超过5年)在块体其它周边上常跟着发生M_S≥6.0级的地震。研究了块体周边M_S≥7.0级地震前的活动图象,发现震前“活动区”和“空白区”可能并存。最后阐述了块体周边地壳应力场的方向,并计算了块体周边的平均滑动速率。     

1967-1982年康定——炉霍带MS≥6.0级地震前的地震活动图象

本文按照克依利斯博罗克和诺波夫等关于强震前兆的三种图象—即余震爆发图象b、震群图象S以及加权和图象∑的定义,以康定—炉霍地震带为例,检验了这三种图象的存在及其预报效果。结果表明,1967—1982年,该带5次M_s≥6.0级的强震前,可能生成一种、两种甚至全部三种图象。这三种图象的预报效果都是相当令人满意的,尤其是图象∑的预报效果更佳。     

应用最大熵原理所得唐山7.8级地震前b值的变化

引言 古登堡和李克特在研究美国加利福尼亚和全球的地震活动性时,发现在一定的震级区间内地震的频度N和震级M之间服从对数线性关系 logN=a-bM,(1) 即著名的古登堡-李克特关系式。 近40年来,世界各国的地震学家对关系式(1)进行了大量详细的研究。研究强震孕育过程中b值的时空变化开始得较晚。李全林等对京、津、唐、渤、张地区从1966年4月1日到1976年7月27日十年多的地震资料进行了b值时空扫描。结果表明,1976年     

1976年盐源-宁蒗6.7级地震前后平均应力轴取向的时间特征

自从沙道夫斯基等人观测到中亚某些强震前压应力轴取向发生90°转动以来,许忠淮等研究了唐山地震前后京、津、唐、张地区应力场的方向特征,没有发现唐山大震前后应力轴取向的显著改变。华祥文研究了类似的问题,结果表明,1958—1971年期间京、津周围地区并没有形成统一的孕震应力场,自1972年开始才形成了一个与华北地区区域应力场方向大体一致的孕震应力场,但震前并未观测到平均应力轴取向发生转动。根据阚荣举等人的结论,龙陵地震前平均压应力轴的取向发生45°的转动,但是根据他的结     

利用地震资料鉴别地震仪极性的方法

地震仪记录到P波初动方向正确与否,直接影响着单台测定震中的结果。当地震仪的某一个或两个分向(三分向同时错误不产生影响)的极性反向时,将导致单台订出错误的震中位置。不仅如此,还影响使用P波初动确定节面解。不真实的P波初动符号不但会使P波初动解的矛盾符号比增大,还可能增大节线的可变