深亚微米光记录测试仪

详细描述了进行亚微米、深亚微米光记录和探测的测试仪器，其探测功率可达30mW，最小的探测时间为20ns，探测的最小光点200nm左右，带有CCD观察的系统可方便地定位及进行图像处理，整个测量过程均在计算机控制下进行，操作非常方便，它是对高密度光盘材料记录性能进行测量，以及对深亚微米，乃至纳米记录材料进行研究的有效工具。     

光致聚合物和全息光盘存储

1．引言全息存储早在六十年代中期就被人们所认识,由于材料的局限性,以及光电器件远远不能满足全息存储处理的要求,其发展非常缓慢。然而,到了九十年代以后, 已今非昔比,全息存储材料及光电子器件等有了很大的发展,例如为提高存储密度而采用先进的PCM复用技术;材料如有机光致聚合薄膜和有机光折变薄膜的应用研究于1994年以后有了很大发展;小型、低价、稳定、     

光纤耦合波长复用的全息光盘存储记录

详细描述了用光纤耦合、波长复用的全息光盘仔储光路．指出在全息光盘驱动器即将市场化的今天．由于其光路简单、光学元件较少、性价比高．很有可能成为新的全息光盘驱动器的核心技术之一。由于短波长单模光纤及其双波长光纤分束器件的要求比较高．而用多模光纤进行准单模输出调整．以及用分光棱镜进行光束的分光．同时用对双波长敏感的光致聚合物材料进行存储．其光谱灵敏度均匀．光谱范围互不重叠。实验结果表明．光路结构合理．存储效果良好。     

Twyman—Green干涉仪的调整及其误差测量

检验球面镜的一般装置是 Twyman-Green干涉仪。如果被测表面是非球面时,由于测试表面与参考表面之间的形状相差较大,而得不到精确的测试结果。解决这一问题的通常方法是:1.利用某些无像差点构成一个能得到理想球面波的光路;2.专门设计一个光路使某些变形波面最后转变成理想的球面波。在光学工艺中称为“另位”检验,并被认为是最好的方法。上述的二种方法有一定的局限性、计算机产生全息图用来检验非球面是“零位”检验的一种新方式,它是基于全息图产生一个“样板波面”与被检波面相干涉而得。为准确地得到测试结果,我们分析了计算全息检验的干涉仪调整及其误差测量。     

激光等离子体自发电流的实验研究

介绍一种新的双电流探针研究激光等离子体自发电流。优点是在一次激光辐照靶中,不仅可以测量到激光等离子体自发电流随时间的变化,而且可同时得到电流的空间分布两个点的数据。这种方法的测量精度较以往的单电流探针法高。实验中采用低Z、中Z、高Z原子序数的金属靶,研究了激光等离子体自发电流和靶材原子序数的关系,获得了一些新的实验结     

钕玻璃的受激布里渊散射

当激光功率密度超过某定值时(如激光脉冲时间为5毫秒时,功率密度>2×10~5瓦/厘米~2),散射光强与入射光强之间的关系偏离线性。若激光功率密度进一步提高,很自然会出现自聚焦、受激散射和破坏等现象。为了解钕玻璃在高能激光器和高功率激光器中出现破坏的原因,我们在线性散射实验的基础上观察了受激布里渊散射的产生及其与钕玻璃破坏的关系。初步结果表明,利用调Q大功率钕玻璃激光器(脉宽～25毫微秒,功率>200兆瓦,谱线宽度<1埃)可观察到钕玻璃的受激布里渊散射。并测得受激布里渊     

提高计算全息滤波器的信噪比

一、前言 用计算机产生的二维傅里叶变换全息图,提供了一个方便的、有时是唯一的人工合成光学空间滤波器的方法。 我们采用Lohmann的方法进行工作,这种方法较普通光学全息具有某些优点。例如函数灵活     

在检验非球面中计算全息图的误差分析和误差测量

本文分析了在制作计算全息图时产生的误差来源,给出了测量误差的两种方法.     

用于光盘技术的偏振棱镜的性能测定

本文介绍了偏振分束棱镜的偏振度和消光比的测试方法及计算公式,给出了被研制的偏振棱镜的性能。     

光致聚合物材料中引发剂浓度的优化和全息存储性能研究

报道了一种新型的对绿光敏感的光致聚合物材料。该材料以丙烯酰胺为单体,由光引发剂、共引发剂、成膜物等组成。本材料记录的全息图衍射效率可达50％以上,对材料中染料浓度的优化实验发现其有一个最佳值。在光聚物介质上能够记录信噪比较高的图像。说明该材料适合于大容量体全息存储。