布里渊放大脉冲波形控制相遇时间设计

针对受激布里渊散射相位共轭镜需具有脉冲波形控制能力的要求,根据布里渊放大特点,对布里渊放大控制脉冲波形方案中相遇时间的设计原则和步骤进行研究.提出单布里渊放大池和双布里渊放大池两种脉冲波形控制结构中,对于陡前沿Stokes种子光,获得不同放大光脉冲波形相遇时间的设计方法,为布里渊放大控制脉冲波形的应用打下了基础.     

六方纳米多孔单晶微腔激光器研究

利用水热合成方法制备磷酸铝沸石单晶,该沸石晶体具有直径为0.7 nm的一维平行孔道,排列成六方结构.在其一维孔道中嵌入有机染料分子,采用脉冲激光激发单个晶体时,染料分子发出的光有一部分被晶体界面全反射到晶体内部,形成循环,产生耳语回廊模式激射.可作为天然微谐振腔,实现微腔激光发射,避免了半导体微腔激光器的复杂工艺.     

含空气小孔芯光子晶体光纤的色散特性研究(英文)

利用有限元法研究纤芯含有空气孔缺陷光子晶体光纤的色散特性.结果表明,引入空气孔缺陷可增加波导色散作用,改变色散曲线斜率;当空气孔缺陷的直径增加时,色散曲线将会下移,因此通过适当选择小孔直径,可实现色散平坦的光子晶体光纤.光纤的零色散波长可通过改变光纤的包层空气孔占空比和小孔缺陷在纤芯中的位置而改变.该调节光子晶体光纤色散的方法对用于超连续谱的产生具有借鉴意义.     

光子晶体光纤超连续谱光源

介绍该课题组近两年在光子晶体光纤超连续谱方面的主要研究成果,包括基于连续波泵浦研制全光纤化超连续谱源,利用级联一段高非线性正常色散光纤,通过光纤的受激拉曼散射效应实现超连续谱的平坦化;基于皮秒锁模光纤激光器实现全光纤化5 W输出超连续谱源;拉制一段145 m的锥形光子晶体光纤,利用自制的纳秒光纤激光器与锥形光子晶体光纤熔接,制备输出功率2.2 W的宽带超连续谱源;利用自制的网状光子晶体光纤和全固态光子带隙光纤,分别研究亚微米薄壁上偏振相关的超连续谱产生,以及基于四波混频效应产生的超连续谱.     

光子晶体光纤产生超连续谱的相干性研究

研究光子晶体光纤中超连续谱的时间相干性和空间相干性.采用时间分辨率为飞秒级的迈克尔逊干涉仪,通过在零点附近改变两光路的延迟,对超连续谱的复时间相干度曲线进行测量,得到超连续谱的相干长度为3.71μm.采用同样系统对飞秒泵浦源的复时间相干度曲线进行测量,计算得到其相干长度为62.24μm.通过计算光程差为零点处的互相干度得到超连续谱的空间相干度为0.77,表明光纤小的发光面积使其空间相干性较好.利用准直透镜和分光棱镜将光纤输出的光束进行分光,得到超连续谱中几种不同颜色的输出光谱及对应的脉冲序列,其脉冲序列与泵浦激光有相同的重复频率.     

光折变晶体的光电导及陷阱密度

通过分析体全息光栅的读取过程,得到光折变晶体CuKNSBN的光电导在入射光强为5×104W/m2时的典型值为σph=3.01×10-10 A·m-2.实验得到光电导与入射光强是指数约为b=0.8的亚线性关系,从而得到满陷阱与空陷阱之密度比的定量表示式为(CCu+/CCu2+)=αIb-1.在观测的波长范围内,b随着波长缩短而增大.     

正常色散区泵浦微结构光纤产生超连续谱研究

用实验和数值模拟两种方法研究在正常色散区内用飞秒脉冲泵浦微结构光纤产生超连续谱的机理．研究发现，在初始阶段，自相位调制对光谱展宽起主要作用，连续谱平坦；当光谱展宽进入反常色散区后，拉曼效应和反常色散的作用使光谱分裂．泵浦波长在正常色散区内离零色散点越远，得到的超连续谱宽度越小，但其在正常色散区的部分光谱却更平坦．     

光子晶体光纤的色散特性分析

利用矢量有限元法对零色散点在825nm的大空气孔光子晶体光纤进行模拟计算，在考虑石英基质的材料色散前提下，得到光纤的色散曲线．与实验数据对比，证明该计算方法的准确．同时调节光纤包层的空气孔分布及其占空比，得到不同光纤的色散特性曲线，发现增大包层空气孔直径或空气孔占空比可以使零色散点向短波长方向移动，通过改变包层空气孔分布可灵活设计色散位移光纤．     

光子晶体光纤拉曼激光器研究

利用100m非线性光子晶体光纤，以光纤光栅对作为谐振腔，研制成功了低阈值光子晶体光纤拉曼激光器．该光子晶体光纤拉曼激光器的闽值为2W，在抽运功率6．2W时，得到最大功率为1．8W．波长为1115．9nm的连续拉曼激光输出，拉曼半峰全宽为1．39nm，对应光-光转化效率29％，斜率效率41％．且在低功率连续光泵浦下观察到5级拉曼荧光．