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文章讨论了半导体桥点火的作用机理.在比较、分析了几种常用的半导体桥结构的基础上,设计出一种新的SCB结构.从理论上讲,此种结构具有更好的点火性能.文章以SCB的典型结构--"H"形为例,对半导体桥结构的各组成部分进行了分析,论证了半导体桥厚度δ=2μm的合理性;根据能量转换关系建立了数学模型,得出了半导体桥长和宽的计算公式. 相似文献
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半导体桥火工品是取代桥丝的理想火工品。本文根据半导体桥的点火特性,应用电能转化为热能、热传导和炸药的热爆炸三个方面的理论,建立了在电容放电和直流输入两种方式下半导体桥桥体的升温特性方程;并通过计算机运算绘图,验证了方程基本符合理论要求。文章最后指出升温方程需加入修正系数来进一步完善。 相似文献
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使用外径6.0mm、内径3.5mm,长度分别为30,25,20,15mm的钢内管,装填结晶PETN(太安)作为起爆元件代替起爆药,分别使用桥丝电引火头、塑料导爆管、半导体桥(SCB)点火。实验表明:在桥丝电引火头作用下,30,25mm钢内管装药密度分别为0.90~1.47g/cm~3、1.21~1.40g/cm~3;高能HGL点火药作用下,20mm钢内管装药密度为0.87~1.42g/cm~3,钢内管中结晶PETN能够实现燃烧转爆轰(DDT)。半导体桥点火使用RDX(黑索今)和PETN作为点火端装药可以使雷管发生爆轰。 相似文献
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《工程爆破》2022,(3)
使用外径6.0mm、内径3.5mm,长度分别为30,25,20,15mm的钢内管,装填结晶PETN(太安)作为起爆元件代替起爆药,分别使用桥丝电引火头、塑料导爆管、半导体桥(SCB)点火。实验表明:在桥丝电引火头作用下,30,25mm钢内管装药密度分别为0.901.47g/cm1.47g/cm3、1.213、1.211.40g/cm1.40g/cm3;高能HGL点火药作用下,20mm钢内管装药密度为0.873;高能HGL点火药作用下,20mm钢内管装药密度为0.871.42g/cm1.42g/cm3,钢内管中结晶PETN能够实现燃烧转爆轰(DDT)。半导体桥点火使用RDX(黑索今)和PETN作为点火端装药可以使雷管发生爆轰。 相似文献
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文章分析探讨了安全气囊中电点火管的组成、技术要求及设计原理,选择了适当的桥丝材料,确定了桥距,同时选择了适当的引火药头药剂、点火药剂及扩燃药剂.通过工艺研究,确定了产品的具体结构,由材料的选用及装压药工艺、作用时间的优化与考核,成功地设计出电点火管的原理样品,对照原理样品进行了产品的批量试制与探索,对影响产品的因素进行了归纳与分析. 相似文献
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半导体桥火工品的发展 总被引:8,自引:1,他引:7
文中系统评价和分析了近年来国内外半导体桥结构,制造工艺和封装技术,展望了半导体桥点火装置及智能火工装置的应用前景。提示了这类火工品必将得到广泛应用的趋势。 相似文献
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为了加强半导体桥(SCB)的静电安全性,利用TVS二极管抗浪涌特性,分别对经TVS二极管加固前、后的SCB进行静电安全性研究。研究结果发现:并联TVS二极管后,SCB的发火时间无显著性变化;在500 p F、不串电阻条件下,SCB在6 k V条件下均未发火,在8 k V条件下均发火;在500 p F、不串电阻条件下,TVS二极管加固后的SCB在9 k V条件下均未发火,在13 k V条件下均发火;9 k V静电作用后,TVS加固后SCB的发火时间无显著性变化。因此,TVS二极管既能不影响SCB的正常发火性能,又能有效提高SCB的静电安全性。 相似文献
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使用微细加工和磁控溅射技术将Al/MoO x纳米复合薄膜集成于半导体桥(SCB),制成含能半导体桥SCB-Al/MoO x以提高SCB的点火能力。薄膜的SEM、DCS和XPS结果表明,复合薄膜成膜质量好,层状结构清晰,放热量可达3200 J/g,达到理论值的68%(理论放热量为4703 J/g),MoO x薄膜含有32%的MoO3、37%的Mo2O5以及31%的MoO2。电容激励发火实验表明:相同激发条件下,SCB-Al/MoO x反应终止时间较SCB显著缩短,能量输出效率高于SCB,发火时溅射出的火花量明显增多,持续时间显著延长,使用原子发射双谱线测温法得到的等离子体温度亦高于SCB。 相似文献
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Jongdae Kim Schamiloglu E. Martinez-Tovar B. Jungling K.C. 《IEEE transactions on instrumentation and measurement》1995,44(4):843-846
The plasma density variations above a semiconductor bridge (SCB) device employing a capacitor discharge firing set have been measured in vacuum (⩽10-5 torr). A novel diagnostic technique using a microwave resonator probe was used to measure the resultant plasma density variations as a function of time. This method is superior to Langmuir probes in this application because Langmuir probe measurements are affected by sheath effects, small bridge area, and unknown fraction of multiple ions. Our experimental results indicate that the plasma density is observed to increase to a peak value of 5.5× 1011 cm-3 and decay exponentially with time, which is consistent with diffusion dominating the plasma transport. The time needed for reaching the peak plasma density is about 1.6 μs, which is the duration of the late time discharge of an SCB device 相似文献