两不同多模泛函相干态的叠加态的高次H压缩-广义电场分量的不等幂高次H压缩效应

利用多模压缩态理论 ,研究了由多模泛函相干态 |{fj(x ,y ,z) }>q 及其相反态 |{-fj(x ,y ,z) }>q 的线性叠加所组成两态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 2 )(f) >q ,的广义电场分量的不等幂次Nj 次方H压缩特性。结果发现 :当各模的压缩次数Nj 之和为奇数时 ,态 |Ψ( 2 )(f) >q在一定条件下可呈现出周期性变化的、广义非线性不等幂次Nj 次方H压缩效应     

四态叠加多模泛函叠加光场的不等幂次Y压缩

根据量子力学中态的线性叠加原理,构造了由多模泛函相干态、多模复共轭泛函相干态以及它们的相反态这4个宏观上完全可分辨的量子态线性叠加组成的四态叠加多模泛函叠加态光场。利用多模压缩态理论,研究了它的广义非线性不等幂奇数次Y压缩特性。结果发现：在一定的条件下,它可呈现出任意次的广义非线性不等幂奇数次Y压缩效应,其压缩程度、压缩深度和压缩幅度与压缩次数、腔模总数、态间叠加几率、光场经典强度和经典振幅以及各模经典初始相位的空间分布函数等强烈地非线性相关;特别是,光场经典强度和各模经典初始相位的空间分布函数对态的不等幂奇数次Y压缩效应的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等会产生直接影响。     

第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场的高次H压缩特性研究

本文在文献[3]的基础上,利用多模不等幂次压缩理论[7]研究了第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场　　　　　的不等幂次Nj次方H压缩效应。结果发现:当各模的压缩幂次数之和为偶数时,态　　　恒处于不等幂次Nj-H最小测不准态;而当各模的压缩幂次数之和为奇数时,态　　在一定条件下总可呈现出周期性变化的Nj次方H压缩效应;文献[3]的研究结果,仅仅只是本文的普遍性结果在Nj=N（j=1,2,3,……,q）这一条件下的特例。     

两多模泛函相干态叠加态的高次和压缩--广义磁场分量的不等幂次高次和压缩效应

利用多模压缩态理论,研究了多模泛函相干态|{fj(x,y,z)}〉q及其相反态|{-fj(z,y,z)}〉q的线性叠加所组成的两态叠加多模叠加态光场|ψ(2)(f)〉q的广义磁场分量的不等幂次高次和压缩特性.结果发现:1)当各模的压缩次数Nj(j=1,2,…,…,q下同)之和为偶数时,态|ψ(2)(f)〉q恒处于不等幂次Nj-H最小测不准态;2)当各模的压缩次数Nj之和为奇数时,态|ψ(2)(f)〉q在一定条件下可呈现出周期性变化的、任意不等幂次的广义非线性高次和压缩效应.     

4个多模泛函相干态叠加态的等幂偶次Y压缩

构造了由多模泛函相干态|{fj(xj,yj,zj)}〉q、多模泛函相干态的相反态|{-fj(xj,yj,zj)}〉q、多模复共轭泛函相干态|{f j(xj,yj,zj)}〉q四态线性叠j(xj,yj,zj)}〉q和多模复共轭泛函相干态的相反态|{-f 加组成的四态叠加多模泛函叠加态光场|Ψ(4)(fj)〉q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)(fj)〉q的广义非线性等幂偶次Y压缩特性。结果表明:在一定条件下,态|Ψ(4)(fj)〉q可呈现出任意偶数次的广义非线性等幂次2p(p=1,2,…)次方Y压缩效应;光场经典强度的空间分布函数|fj(xj,yj,zj)|2(j=1,2,…,q),对态|Ψ(4)(fj)〉q的等幂偶次Y压缩效应的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等产生直接影响。     

N维希尔伯特空间三态叠加多模纠缠态光场的差压缩特性

根据量子力学中态的叠加原理，构造了N维希尔伯特空间多模复共轭相干态｜{iZj^＊}〉2q，多摸复共轭虚相干态｜{iZj^＊}〉2q，及多模真空态｜{Oi}〉2q三态叠加而成的多模纠缠态光场｜ψ^（3）〉2q。研究了态｜ψ^（3）〉2q的任意次广义非线性等幂次N次方差压缩特性。结果表明，N维希尔伯特空间中不存在态｜ψ^（3）〉2q的等幂次N次方差压缩，态｜ψ^（3）〉2q处于N-X最小测不准态的纠缠相干态。进而指出，只有压缩次数小于空间维数时，态｜ψ^（3）〉2q有可能呈现差压缩效应。     

态1ψ3^（3）〉q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态|{Z*j}＞q、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}＞q和多模真空态|{0j}＞q这三者的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3＞q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性.发现在一定条件下,|ψ(3)3＞q的广义电场分量总是呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应.     

两类多模叠加态的振幅不等幂次压缩特性研究

利用多模压缩态理论，研究了文献[1]构造的两类多模叠加态的广义非线性振幅不等幂次压缩特性。结果找到了这两类态存在振幅不等幂次压缩效应的条件、发现两类态之间呈现“相似压缩”和“简并压缩”现象，表明它们是典型的多模非经典光场，文献[1]是本文在一定条件下的特例。     

态|ψ(3)3＞q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态|{Z*j}＞q、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}＞q和多模真空态|{0j}＞q这三者的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3＞q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性.发现在一定条件下,|ψ(3)3＞q的广义电场分量总是呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应.     

三态叠加MSCS光场中广义磁场的不等幂高次和压缩

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭虚相干态、多模复共轭虚相干态的相反态和多模复共轭相干态的线性叠加所组成的一种新型的三态叠加多模薛定谔猫态光场|Ψ~((3))>_q中广义磁场分量的不等幂次高次和压缩特性。结果发现:态|Ψ~((3))>_q是一种典型的三态叠加多模非经典光场;在一定条件下,态|Ψ~((3))>_q的广义磁场分量可呈现出周期性变化的广义非线性不等幂次高次和压缩效应。     

迭加态的Wigner函数

我们计算得出迭加态的Wigner函数是福克态|m>,|n>的Wigner函数及一项与迭加相φ位有关的附加项之和。我们讨论了迭加态Wigner函数的性质,Wigner函数的收缩。相位φ引起了Wigner函数在相空间中的旋转。     

二项式叠加态与激发相干叠加态的产生

考虑原子与腔场在大失谐悟上的相互作用，本文研究了如何利用态选择测量技术来产生二项式叠加态和激发相干叠加态，这两种量子加态在一定极限或参数选择下都可变成客观可区分量子叠加态。     

非对称两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩

根据量子力学的态叠加原理,构造了由强度不相等的两个多模复共轭相干态|{z_j~((a)*)}〉_q和|{z_j~((b)*)}〉_q,这两者的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ〉_q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ〉_q的等幂次N次方H压缩特性,结果表明:当满足一定的相位条件时,无论腔模总数q与压缩次数N两者之积qN是奇数还是偶数,态|Ψ〉_q的两个正交相位分量总可分别呈现出等幂次N次方H压缩效应。     

在阻尼作用下叠加相干态压缩特性的时间演化

本文讨论了由一对相干态｜α＞和｜－α＞而产生的叠加相干态（薛定谔猫态）在具有阻尼的情况下压缩特性随时间的演化,特别讨论了场的高阶压缩性质受阻尼的影响．在场模形成的初始阶段,高阶压缩性质是不稳定的,高阶压缩参量将随时间出现振荡,场态将出现几次压缩和非压缩的交替变化．随时间的推移,场的压缩状态终将趋于稳定,压缩参量的绝对值减小并趋于零．阻尼的增加将加快这一演化过程,并且阻尼将削弱压缩．     

一类叠加态光场的压缩和压缩增强

本文研究了由偶、奇相干态分别与真空态构成的叠加态光场的压缩效应．结果表明，在适当条件下，偶、奇相干态与真空态的叠加态场皆可存在二阶压缩和振幅Ｎ次方压缩，偶相干态与真空态的叠加还可使偶相干态原有的二阶压缩效应得到增强．     

位移叠加态及其特性

位移叠加态是由位移算符作用于光子数叠加态而产生。本文讨论了这种位移叠加态的量子统计性质及其与位移算符的关系。计算表明位移算符虽然不改变光子数叠加态中场正交分量的压缩特性，但却改变了其振幅平方的压缩特性。本文中描写了这种位移叠加态的振幅平方压缩及其压缩区域。