偶奇相干态的么正变换及其高阶压缩特性

通过对偶奇相干态实施么正变换，导出了变换后新量子相干态的２Ｎ阶压缩表达式。结果表明，变换后的相干态能够存在任意高阶压缩。     

领头项奇偶相干态

奇相干态只呈现反群聚而绝无压缩，偶相干态正好与之相反，只有压缩而无反群聚性。为了从内部窥视下一奇偶相干态的这种独特的非经典性是怎样产生的，我们引入一类新的量子光场态－领头项奇偶相干态。通过对这些量子态的研究，清楚地揭示出随着领头项奇偶相干态中项数的增多，它们的性质是怎样趋于奇偶相干态的。     

压缩奇偶相干态的熵压缩特性

用数值方法讨论了相干态强度、相位角和压缩参数对压缩奇偶相干态位置熵和动量熵压缩特性的影响。结果表明，压缩奇偶相干态的位置熵和动量熵均可呈现压缩性，压缩偶相干态的最大熵压缩度比压缩奇相干态的要大。熵压缩度与相干态强度、相位角和压缩参数均有关系，但压缩因子对场熵压缩的影响最大。当其它条件一定时，压缩偶相干态在压缩参数|β|=O．95时，位置熵(或动量熵)的压缩度最大，但压缩奇相干态无此特点。     

奇,偶相干热态中的光场统计性质

本文讨论了热混沌光场态参与时对奇、偶相干态的光场统计性质影响。结果表明，热光场态的存在使偶相干态的压缩效应和奇相干态中的反聚束效应减弱。     

仲玻色子相干态的叠加态的量子统计性质

研究了仲玻色子相干态的叠加态的振幅m次方压缩和高阶反聚束效应等量子统计性质，发现仲玻色子相干态的叠加态仅存在振幅奇数次方压缩效应，并给出了振幅m次方压缩和高阶反聚束效应与叠加系数之间的关系。奇偶相干态、相干态的叠加态和仲玻色子奇偶相干态的有关结果均作为特例包含在结论中。     

一类叠加态光场的压缩和压缩增强

本文研究了由偶、奇相干态分别与真空态构成的叠加态光场的压缩效应．结果表明，在适当条件下，偶、奇相干态与真空态的叠加态场皆可存在二阶压缩和振幅Ｎ次方压缩，偶相干态与真空态的叠加还可使偶相干态原有的二阶压缩效应得到增强．     

有限维谐振子奇相干态振幅平方压缩特性的数值研究

运用数值计算方法研究了有限维希尔伯特（Ｈｉｌｂｅｒｔ）空间谐振子奇相干态的振产方压缩特性，研究表明，在有限维情景，奇相干态存在振幅平方压缩效应，并展现了与通常无限维奇相干态截然不同的振幅平方压缩特性，而当维数足够大时，与通常奇相干态的结果趋于一致。     

优化连续变量量子隐形传态的保真度

利用双模压缩真空态作为纠缠通道传送相干态的保真度已有结论，研究了明亮双模压缩态作为纠缠通道时连续变量的量子隐形传态，适当选取有关参数，可较大地提高量子隐形传态的保真度，并在特殊情况下实现相干态的保真度为1的不失真量子隐形传态。     

关于有限维希尔伯特空间谐振子奇偶相干态的量子统计特性

运用数值计算方法研究了有限维希尔伯特空间谐振子奇偶相干态的非经典特性。研究表明,在有限维情景,奇相干态不出现压缩但出现反聚束效应;偶相干态不仅出现压缩,而且出现反聚束效应。随着维数ｓ减少,奇相干态折振幅分量超伏增大而反聚束效应加强;偶相干态的压缩强度减弱但反聚束效应加强。     

正交偶相干叠加态光场的非经典效应

态的叠加原理是量子物理的基本核心问题．锹拉克指出："两个或多个态可以叠加成一个新的态",而各态之间的干涉将导致产生新的效应。激光出现以后,1963年Glauber报出了相干态的概念．在大平均光子数情况下,场强具有稳定的振幅和相位,所以相干态是最接近经典电磁场的态．但是两个相干态叠加后形成一个新的量子态却呈现一系列非经典效应,如光子数的亚泊松分布,正交分量噪声压缩及反聚束效应。例如两个相干态|a>及|-a>可以叠加成奇、偶相干态,它们是场的湮没其符平方的本征态,此态具有振幅平方压缩等量子特性。1994年,R．Lynch提出了…     

奇偶相干态的新的高阶压缩

根据Zhang等人提出的高阶压缩,研究了奇偶相干态的高阶压缩性质,发现偶相干态可存在奇数阶压缩,而奇相干态不存在任何阶压缩。最后讨论了这种高阶压缩效应的独立性。     

奇、偶相干热态中的光场统计性质

本文讨论了热混饨光场态参与时对奇、偶相干态的光场统计性质影响。结果表明，热光场态的存在使偶相干态的压缩效应和奇相干态中的反聚束效应减弱。     

原子相干态与量子起伏的压缩

本文讨论了原子相干态与原子压缩态之间的关系;研究了真空场与原子相互作用中,原子相干性对场和原子起伏的压缩的影响,并给出了这两种压缩的对应关系。     

纠缠压缩相干态的制备

提出一种利用一个二能级原子与一两模腔场的非共振相互作用制备纠缠压缩相干态的方案,当原子上、下能级的跃迁频率与腔场的每个模的频率都失谐较大时,原子的跃迁几率可以忽略,在此条件下,经适当制备的原子与初始时两模均处于各自的压缩相干态的腔场作用后,对原子进行选态测量即可使场态塌缩为纠缠压缩相干态。     

一类叠加态光场的压缩和压缩增强

本文研究了由偶，奇相干态分别与真空态构成的叠加态光场的压缩效应。结果表明，在适当条件下，偶，奇相干态与真空态的叠加态场皆可存在二阶压缩和振幅Ｎ次方压缩，偶相干态与真空态的叠加还可使偶相干态原有的二阶压缩效应得到增强。     

双模SU（1,1）相干态线性迭加的压缩增强

本文研究了由属于不同表示的两个双模ＳＵ（１，１）相干态线性迭加的压缩增强效应。发现相干态｜ζ；ｋ＞与｜ζ；ｋ＋１／２＞的线性迭加，以及｜ζ；ｋ＞与｜ζ；ｋ＞与｜ζ；ｋ＋１＞的线性迭加均可产生增强的压缩。且当ｋ＝１／２时，后者的压缩增强程度要大于前者，前对此时产生这两类迭加态的物理机制进行了讨论。     

Kerr偶奇相干态中测量相位算符的压缩

利用S.M.Barnett和D.T.Pegg提出的测量相位算符,讨论了Kerr偶奇相干态中相位的二阶和高阶压缩性质。结果表明,在Kerr偶奇相干态中,测量相位算符comMφ不仅存在周期性的k阶cs类压缩,而且当k/2为偶数时cosMφ还存在k阶cN类压缩。压缩程度与|a|^2有关,对于较小的|a|^2,在Kerr偶奇相干态中cosMφ的压缩情况相似,但当|a|^2较小时,在Kerr奇相干态中cosMφ的压缩要找,甚至不出现压缩效应。     

4个多模泛函相干态叠加态的等幂偶次Y压缩

构造了由多模泛函相干态|{fj(xj,yj,zj)}〉q、多模泛函相干态的相反态|{-fj(xj,yj,zj)}〉q、多模复共轭泛函相干态|{f j(xj,yj,zj)}〉q四态线性叠j(xj,yj,zj)}〉q和多模复共轭泛函相干态的相反态|{-f 加组成的四态叠加多模泛函叠加态光场|Ψ(4)(fj)〉q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)(fj)〉q的广义非线性等幂偶次Y压缩特性。结果表明:在一定条件下,态|Ψ(4)(fj)〉q可呈现出任意偶数次的广义非线性等幂次2p(p=1,2,…)次方Y压缩效应;光场经典强度的空间分布函数|fj(xj,yj,zj)|2(j=1,2,…,q),对态|Ψ(4)(fj)〉q的等幂偶次Y压缩效应的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等产生直接影响。     

阻尼相干态与波包量子干涉

本文参照相干态定义和含阻尼及无规力万方程定义了阻尼相干态，并应用于计算波包间的量子干涉。在一般情况下，对于一个含阻尼的系统，波包间产生的干涉条纺将很快消失而很难观察到，但当真空场被压缩时，就清楚地显示出波包间的量子干涉效应。     

相干态光场与两纠缠原子相互作用过程中光场的压缩效应

采用时间演化算符和数值计算方法研究了两全同二能级纠缠原子与相干光场相互作用过程中光场的压缩效应。结果表明：两原子不是在任一纠缠态下，光场都会被压缩，光场压缩与两原子体系纠缠度有关联。在某一特定时刻，对于特定的光子数而言，在任一纠缠态下，光场可以完全被压缩。