外照射个人剂量监测探测器的研究进展

介绍了我国目前最广泛应用的LiF:Mg,Cu,P的研究新进展和优越性能及不足;介绍了新材料LiF:Mg,Cu,Si热释光片状探测器的最新研究进展;介绍了最新发展起来的α-Al2O3:C的光释光的优缺点及进展。     

荧光玻璃、热释光和光释光探测器性能比较

介绍了荧光玻璃探测器、热释光探测器和光释光探测器基本原理和近期发展,并总结了荧光玻璃、热释光探测器、光释光探测器的优缺点.荧光玻璃最大优点是长期稳定性好和可多次读取.热释光和光释光探测器具有灵敏度高、低探测阈、较好的稳定性和能量响应、环境适应性强等优点.但与LiF:Mg,Cu,P相比,α- Al2O3:C光释光探测器对...     

Al2O3:C、LiF:Mg,Ti、LiF:Mg,Cu,P对本底辐射的热释光响应比较

用Al2O3:C、LiF:Mg,Ti、LiF:Mg,Cu,P热释光剂量计(TLD)测量湛江市区本底辐射的热释光响应,以选取适合低辐射场辐射剂量测量的TLD。它们的最低响应剂量依次为Al2O3:C(1–2μGy)、LiF:Mg,Cu,P(约2μGy)和LiF:Mg,Ti(>10μGy)。Al2O3:C的热释光峰温较低,对较长时间段(>30 d)的累积剂量,存在较明显的热释光衰退,剂量响应曲线偏离线性;LiF:Mg,Cu,P和LiF:Mg,Ti的发光峰温较高,数年内都很稳定。综合考虑灵敏度和稳定性,LiF:Mg,Cu,P更宜于低辐射场的累积剂量测量。     

新材料LiF:Mg,Cu,Si热释光探测器研究

本文比较研究了退火温度对LiF:Mg,Cu,Si粉末和LiF:Mg,Cu,P片状探测器的热释光发光曲线、辐射发光和热释光谱的影响,并简单介绍LiF:Mg,Cu,Si片状探测器的最新研究进展.LiF:Mg,Cu,P的热释光发射光谱和辐射发光的两个高斯型发光带中心在不同的位置,它的热释光是中心对中心的发射;LiF:Mg;Cu;Si的热释光发射光谱和辐射发光的两个高斯型发光带中心在相同的位置,它的热释光的发光过程与LiF:Mg,Cu,P不同.LiF:Mg,Cu,P的热释光随退火温度的增加而降低,不仅是陷阱的下降,而且是复合中心的浓度下降引起的.而退火对LiF:Mg,Cu,Si热释光的影响是由陷阱的变化引起的.LiF:Mg,Cu,Si具有较好的热稳定性、化学稳定性和抗潮湿性、适中的灵敏度和较低的残余信号,具有进一步研究的价值.     

热释光LiF(Mg,Cu,P)探测器对宇宙射线的响应

在北京市密云水库水面对国内环境累积剂量测量中使用较多的GR-200A型、CTLDM000型和TLD2000型热释光LiF(Mg,Cu,P)探测器对宇宙射线的响应进行了实验测量,得出了三种热释光探测器相对于高压电离室的宇宙射线响应因子分别为0.845和0.877和0.839.     

α-Al_2O_3:C单晶的β辐射热释光与光释光性能研究

以高纯碳粉作为碳源直接加入原料,采用导模法(EFG)生长了α-Al2O3:C单晶。研究了晶体经过低剂量β射线辐照后的热释光与光释光特性,α-Al2O3:C单晶的热释光发光曲线在350 K、540 K和689 K附近有3个热释光峰,540 K附近为主要热释光峰,689 K附近为新的热释光峰,发现晶体的陷阱能级深度发生变化并产生了新深度的陷阱能级;随着β吸收剂量的增加,发光强度也随之增强,但是3个热释光峰温位置大致保持不变。在多次连续同剂量辐照过程中,随着辐照次数的增加,主热释光峰强度增强,峰温向高温方向偏移。α-Al2O3:C单晶的光释光衰减曲线呈指数变化,其由前期快衰减部分和后期慢衰减部分组成,快衰减部分衰减速率随着吸收剂量的增加变化很小,而慢衰减部分衰减速率则有较为明显的减慢。在低剂量范围内(低于10Gy),热释光和光释光过程灵敏度不随吸收剂量而变化,剂量响应曲线呈线性的特点。     

Radiation Protection Dosimetry Vol.84 Nos.1～4 1999 第12届固态剂量学大会(Ⅰ)

辐射剂量学:现状和未来发展趋势GDietze(特约)　基础物理方法热释光的扩展缺陷模型PDTownsend等经γ射线和α粒子照射后LiF:Mg,Ti的光吸收带AJJBos等照射的剂量学LiF:Mg,Ti(TLD-100)的光吸收和热释光研究LOster等空间相关系统中的TL发光曲线的分析AMandowski热释光的理论模型及其在实验工作中的适用性CMSunta等适用于γ诱导的LiF:Mg,Ti(TLD-100)中峰4和峰5的超线性及　　敏感性的一种统一的相互作用模型YSHorowitz等深阱对剂量学α-Al2O3晶体中热释光主要特征的作用VSKortov等Al2O3:C中F发光中心的热猝灭MSAkselrod等…     

LiF(Mg,Cu,P)热释光探测器在环境剂量监测的优越性

环境监测就是测量存在于环境中的放射性物质以及宇宙射线造成的天然放射性活度.用于环境剂量计的探测器材料需具备的性能与个人剂量计的不同,所测的剂量要低得多,需要高灵敏度;监测周期也要长得多,需要很高的热稳定性和光稳定性;剂量计常在野外放置相当长的时间,要求很高的抗潮湿性和化学稳定性.论文就LiF(Mg,Cu,P)热释光探测器在环境剂量监测的优越性进行了阐述.     

MgSO_4:Dy,P和MgSO_4:Dy,P,Cu的热释光剂量学特性

MgSO4 :Dy中掺入适量的P ,热释光发光曲线中两个高温峰显著增强 ,主剂量峰的峰温接近2 83.6℃ ,另一个发光峰的峰温在 35 2 .7℃ ,其热释光效率超过LiF:Mg ,Ti的两倍。MgSO4 :Dy ,P的单个发光峰峰面积对60 Coγ辐射剂量 (0 .1Gy— 2 0kGy)的实验响应曲线用复合作用响应函数拟合 ,得到的非线性特征参数表明 ,两个发光峰的γ辐射剂量响应均为超线性。在MgSO4 :Dy ,P中再掺入微量Cu ,首先抑制峰温在 35 2 .7℃的发光峰 ,随着Cu浓度的增加 ,2 83.6℃的主剂量峰会随之降低 ,此峰的γ辐射剂量响应的超线性随之减小。MgSO4 :Dy ,P ,Cu (0 .1mol% ,0 .5mol% ,0 .0 1mol% )磷光体对γ辐射的剂量响应 (0 .1Gy— 2 0kGy)为亚线性。最引人注目的是MgSO4 :Dy ,P ,Cu(0 .1mol% ,0 .5mol% ,0 .0 0 4mol% )磷光体 ,它具有与MgSO4 :Dy ,P(0 .1mol% ,0 .5mol% )相近的热释光灵敏度 ,并具有最宽的剂量响应线性范围。这种新热释光材料可用于高剂量辐射测量。本文进一步阐明和验证了《复合作用模型》 ,并揭示了热释光材料中杂质和缺陷结构与剂量学特性的相关性。结合热释光三维发光光谱的分析对热释光机制提出一些见解     

LiF（Mg,Cu,P）热释光元件的基本特性

LiF热释光元件已经广泛应用于剂量测量,本文介绍北京核仪器厂研制的LiF(Mg,Cu,P)元件的基本性能,它由LiF(Mg,Cu,P)粉末封装在外径φ2mm长为12mm玻璃管内而成。     

能隙中的电子运动

利用结晶固体的释光技术在BG2003释光谱仪上获得了MgSO₄、CaF₂、CaSO₄、LiF以及石英和LiF(Mg，P，Cu)剂量片热释光的释光光子能量。为固体能带理论的研究提供了具体数据。     

MgSO4：Dy,P和MgSO4：Dy,P,Cu的热释光剂量学特性

MgSO4:Dy中掺入适量的P,热释发光光曲线中两个高温峰显著增强,主剂量峰的峰温接近283．6℃,另一个发光峰的峰温在352．7℃,其热释光效率超过LiF:Mg,Ti的两倍,MgSO4:Dy,P的单个发光峰峰面积对^60Coγ辐射剂量（0．1Gy-20kGy)的实验响应曲线用复合作用响应函数拟合,得到的非线性特征参数表明,两个发光峰的γ辐射量响应均为超线性,在MgSO4:Dy,P中再掺入微量Cu,首先抑制峰温在352．7℃的发光峰,随着Cu浓度的增加,283．6℃的主剂量峰会随之降低,此的γ辐射剂量响应的超线性随之减小,MgSO4:Dy,P,Cu(0.1mol%,0.5mol%,0.01mol%)磷光体对γ辐射的剂理响应（0．1Gy-20kGy)为亚线性,最引人注目的是MgSO4:Dy,P,Cu(0.1mol%,0.5mol%,0.004%mol)磷光体,它具有与MgSO4:Dy,P(0.1mol%,0.5mol%)相近的热释光灵敏度,并具有最宽的剂量响应线性范围,这种新热释光材料可用于高剂量辐射测量。本文进一步阐明和验证了《复合作用模型》,并揭示了热释光材料中杂质和缺隐结构与剂量学特性的相关性,结合热释光三维发光光谱的分析对热释光机制提出一些见解。     

LiF(Mg,Cu,P)TLD重复使用程序的简化

近年来,因LiF(Mg,Cu,P)TLD具有CaSO_4(Dy)的高灵敏度和LiF(Mg,Ti)的能响好的双重优点,引起国内外越来越大的关注和兴趣,应用范围日益扩大。在环境和个人剂量测量时,人们总是希望既保证有足够小的重复使用误差,又能简化重复使用程序。 LiF(Mg,Ti)在重复使用中如不经400℃一小时的高温退火和80℃,24h(或100℃,2h)的低温退火,其灵敏度和发光曲线将会发生显著的变化。LiF(Mg,Cu,P)即使在较大剂量下重复使用,也只需240℃,10min的常规退火,其主要作用是消除前次测量的残余剂量读数。由于这种探测器的测量读出温度和常规退火温度恰好相等,并具有与LiF(Mg,Ti)     

热释光测量中的数据分散性

分析了热释光测量方法产生数据分散性的主要原因.选用一致性较好的GR200A型LiF(Mg,Cu,P)热释光探测器元件,在RGD3型热释光仪和BG2006释光仪上获取了测试数据并进行比较.针对因热传导差异产生的测量数据的分散性问题,提出了减小数据分散性的措施和建议.     

Radiation Protection Dosimetry Vol.100 No.1-4 2002(二)

材料特性Li F:Mg,Ti热释光发光空间相关TC-LC机制的新证据L Oster等(特邀)氟化锂:从Li F:Mg,Ti到Li F:Mg,Cu,P P Bilski(特邀)Cs Gd2 F7晶体的发光特性N Kristianpoller等TL材料的高分辨率发射光谱T Vilaithong等OSL与Al2 O3:CTL陷阱分布的相关性A E Akselrod等应用于中子与γ剂量测量的Li KYF5:Pr3+和Ky F4 :Tm3+晶体的热释光特性M Coeck等人工石英的热释光发光曲线的详细的动力学研究G Kitis等KMg F3:Ce3+和Na Mg F3:Ce3+的光致发光与热释光特性N JM Le Masson等对新的高灵敏Ca So4 :Dy热释光磷光体的进一步…     

MgB4O7:Tm,Mn磷光体的热释光特性

采用高温固相法制备了MgB4O7:Tm,Mn磷光体材料,测量了热释光发光曲线和热释光三维光谱以及剂量响应曲线。其主发光峰温度约为400oC,发光波长455 nm。MgB4O7:Tm,Mn主发光峰面积比LiF:Mg,Ti高6.2倍,具有很好的热稳定性,在0.1–2000 Gy范围内具有良好的线性-超线性剂量响应。     

~6LiF(Mg,Ti)和~7LiF(Mg,Ti)热释光元件性能的测量

本文介绍了用于辐射剂量测量的~6LiF(Mg,Ti)和~7LiF(Mg,Ti)热释光元件的发光曲线、分散性、灵敏度、能量响应、照射量范围、衰退和厚度选择等性能。结果表明,该元件可满足辐射剂量测量的要求,是一种良好的核探测元件。     

LiF(Mg,Cu,P)热释光探测器测量、退火方式的确定

实验研究了BR－1000A型LiF(Mg,Cu,P)热释光探测器的测量和退火方式对剂量测量的影响。结果表明，当测量和退火方式分别在热释光探测器两个不同表面下进行时，其分散性将比测量和退火在同一表面下进行时增大，使测量精度下降，所以在高精度要求的测量下，应使测量和退火面保持一致，热释光探测器受灰尘或手触摸等污染后，对其读出值和测量精度有一定影响，其影响大小和污染程度有关。     

LM-OSL与TL曲线特定参数依赖相似性研究

热释光(TL)与线性调制光释光(LM-OSL)激发晶体的原理和方式具有很高的相似性。论文致力于通过设定一定的模拟实验条件,采用Maxima数学软件对α-Al2O3:C晶体的TL曲线和LMOSL曲线进行模拟,研究这两种释光曲线峰值的参数依赖相似性。初步研究表明,在特定的模拟实验条件下,两种释光曲线峰值的参数依赖具有一定的相似性,释光曲线峰值与n0值,加热速率q(或溢出常数f0)呈现正比例关系。     

热释光剂量测量系统的探测阈研究

本文介绍了热释光剂量测量系统探测阈的定义及作用,分析了读出器对系统探测阈的主要影响因素,通过试验研究了加热盘、滤光镜、环境因素及测量气氛对探测阈的影响.提出了有效提高测量灵敏度和探测阈性能指标的方法措施,通过GR-200A型LiF(Mg,Cu,P)热释光探测器对RGD-6型转盘式热释光仪刻度后,最佳测量条件下最小探测阈可达0.044μGy.