原子物理中三种散射的对比研究

入射粒子与原子、分子的散射实验为原子物理的发展提供了重要的实验依据.本文对α粒子散射、康普顿散射、拉曼散射这三种散射实验中观察到的现象进行了全面对比,加深了对这三种散射的认识和理解.     

用模拟散射的方法描绘靶的外形

模拟散射实验是α粒子散射实验宏观尺度上的模拟,但以前的模拟散射实验只是测靶的尺度,本实验介绍用模拟散射的方法描绘出靶的外形.这原是约翰霍普金斯大学物理实验的内容,经过改进后得到了满意的实验结果.     

浅谈负电荷粒子的“卢瑟福散射”

本文通过对α粒子的卢瑟福散射理论的引伸,导出负电荷粒子“卢瑟福散射”所遵循的规律公式。同时指出,负电荷粒子一次性大角散射的理论计算和实验观察开始出现偏差时的角度较之相应的正电荷粒子散射角为小;由于入射电了受原子核外诸电子库仑斥力的影响不能忽略,负电荷粒子的“卢瑟福散射”理论公式不适用于电子被薄金属箔散射的情况。     

p-24Mg弹性散射对24Mg原子核的α粒子结构的检验

基于24Mg原子核的α粒子结构观点,利用已知的通过拟合电子散射实验得出的24Mg原子核基态电荷分布密度,得到24Mg原子核基态α粒子分布的形状因子.在Glauber多重散射理论框架下对入射能量为800 MeV的p-24Mg弹性散射微分截面进行了研究计算.理论计算结果给出了合理的p-24Mg弹性散射截面角分布曲线,但截面量值与实验数据有一定的偏离.计算结果表明,本文基于24Mg原子核的α粒子结构观点得到24Mg原子核基态α粒子分布的形状因子有一定的合理性,但仍需进一步通过各类散射过程对24Mg原子核的6α、16O+α+α等结团结构进行比较研究,深入研究分析24Mg原子核的α结构特性.     

关于卢瑟福散射公式中小角散射问题

本文主要讨论了卢瑟福散射公式在小角下的不适用问题,提出了α粒于束的展宽问题,并讨论了它和多次散射以及电子屏蔽等因素对实验结果的影响;做出了电子对α粒子散射影响的精确论证;讨论了散射截面在小角极限下重叠的问题。     

《普通物理》计算机辅助实验一例

由于客观条件的限制,很多实验难以在实验室中完成.本文以α粒子散射为例,说明了用C语言进行计算机模拟普通物理实验的过程,提出了一种普通物理实验的新思路.     

α粒子散射公式的简易推导

利用α粒子与靶核作弹性碰撞时,其动能、角动量守恒并满足冲量定理;简明地推出α粒子散射公式．     

12C原子核α跃迁密度及p-12C非弹性散射研究

基于12C原子核的α粒子结构观点,通过拟合电子散射实验得出12C核2+和3-态α粒子跃迁密度分布,并在多重散射的K.M.T理论框架下对入射能量为600 MeV和700 MeV的p-12C非弹性散射进行研究计算.结果表明,理论计算得到的p-12C非弹性散射截面与实验数据符合得较好.12C原子核基态及2+和3-激发态的α粒子结构观点在p-12C非弹性散射领域得到了检验和支持.     

《普通物理》计算机辅助实验一例

由于客观条件的限制，很多实验难以在实验室中完成．本以α粒子散射为例，说明了用C语言进行计算机模拟普通物理实验的过程，提出了一种普通物理实验的新思路．     

推导α粒子散射轨道方程的另一种经典方法

给出一种推导α粒子散射轨道方程的经典方法.     

推导α粒子散射轨道方程的另一种经典方法

给出一种推导α粒子散射轨道方程的经典方法。     

中能区p-α散射的唯象振幅

在整个中能区范围内就P－α散射的唯象振幅问题进行了讨论，拟会了从200MeV－1730MeV的实验数据，对两种典型的唯象振幅进行了分析对比。这些振幅对利用中能质子研究原子核的α粒子结构问题是必要的输入量。     

α粒子结构下的π-12C非弹性散射

从12C原子核的α粒子结构观点出发，应用12C原子核内α粒子的形状因子和跃迁形状因子，在Glauber散射理论框架下，计算了共振区内能量为Tn=150,180MeV,π－12C的2＋（4．43MeV)和3－（9．64MeV)非弹性散射微分载面，理论结果与实验较好地符合。ππ     

对卢瑟福散射的研究

汤姆逊模型不足以说明a粒子散射实验中的大角散射,而a粒子的大角散射实验却充分证明了原子的核式结构 (即:卢瑟福模型).现利用正弦函数的值域和从微观的角度来分析卢瑟福模型可能发生大角散射的原因.     

质点在有心力场中的运动

本利用质点在有心力场中运动的规律和开普勒定律及α粒子散射实验分别推导了万有引力定律、卢琴福公式,说明了有心力场是一种很普遍、很重要的力场;通过推导过程,说明了理论物理思维的特点。     

偏离卢瑟福散射截面的光学模型计算

采用光学模型系统地计算了高能α粒子的非卢瑟福散射截面,给出了与卢瑟福散射偏离度为４％和６％时的起始偏离能量随靶核电荷数Ｚ的变化规律。计算结果与实验值有很好的符合。     

统一框架下对超核_Λ~5He,_Λ~9Be,_(ΛΛ)He~6和_(ΛΛ)Be~(10)基态结合能的研究

用α集团模型和少体理论方法研究了超核5ΛΗe,9ΛΒe,6ΛΛΗe和10ΛΛΒe的基态结合能.所采用的α-α势符合低能α-α散射实验及8Be的基态共振能量,Λ-α势是用Λ-N势及α粒子密度分布函数拟合5ΛΗe的基态结合能的实验值得到的,Λ-Λ势是通过拟合6ΛΛΗe基态结合能的实验值而得到的.用一组α-α势,Λ-α势和Λ-Λ势统一描述这4个超核的基态结合能并得到了合理的结果.     

统一框架下对超核5ΛHe,9ΛBe,6ΛΛHe和10ΛΛBe基态结合能的研究

用α集团模型和少体理论方法研究了超核5ΛΗe,9ΛΒe,6ΛΛΗe和10ΛΛΒe的基态结合能.所采用的α-α势符合低能α-α散射实验及8Be的基态共振能量,Λ-α势是用Λ-N势及α粒子密度分布函数拟合5ΛΗe的基态结合能的实验值得到的,Λ-Λ势是通过拟合6ΛΛΗe基态结合能的实验值而得到的.用一组α-α势,Λ-α势和Λ-Λ势统一描述这4个超核的基态结合能并得到了合理的结果.     

聚变反应中产生的α粒子的自举电流

本文对聚变产生的α粒子自举电流进行了研究,研究中采用了简便的Pade近似形式,同时考虑了回旋角散射效应和慢化过程中牵引作用的影响,给出了α粒子自举电流计算的理论表达式.采用ITER装置参数进行了数值计算,得到了α粒子自举电流的密度分布和大小,研究了影响自举电流大小的物理因素.结果表明α粒子自举电流随中心等离子体初始温度、密度和α粒子初始能量的增大而增大.结果表明α粒子自举电流较小,只占总自举电流的7%左右.     

生物组织对偏振光背向散射Mueller矩阵的分布

用Stokes矢量描述光的偏振状态,光学器件对光的作用,用相应的Mueller矩阵表示,根据散射介质的对称性,从理论上推导出了生物组织背向散射Mueller矩阵的分布,对球形粒子组成的散射介质,画出了各Mueller矩阵元随方位角的分布图,与相应的实验结果进行了比较,结果表明,由球形散射粒子组成的不同粒子直径、不同浓度的散射介质,其背向散射Mueller矩阵的分布花样具有相似性,要区分各散射介质中散射粒子的大小、浓度等特征,必须细致的研究散射介质背向散射Mueller矩阵分布花样强度随径向的变化.