慢电子被锂原子和钠原子弹性散射总截面的计算

Glauher、Seaton、Burke和Hughes等人都计算过锂原子或钠原子对慢电子散射的总截面,但计算结果与实验数据相差较大。我们应用文献[5]提出的慢电子散射物理模型,同时考虑到入射电子与靶原子间的极化作用和交换作用,用原子的解析波函数推导出了入射电子与锂原子、钠原子相互作用的势函数,从而用分波法计算了     

用线形变分波函数计算双电子原子的抗磁性磁化率与极化率

原子的抗磁性磁化率与极化率是很多物理和化学问题的重要物理量。由于用实验测定有些困难,因而需要用理论计算——用原子的波函数来算出可靠的数值。计算结果的优劣与波函数的准确与否有关,有人用单电子波函数来计算双电子原子的抗磁性磁化率,得到的结果与实验符合较好。但由于双电子原子中两个1s电子有较强的关联作用,(1)式还不能反映这种强的关联作用。因而,有人使用了比较简单的双电子波函数     

非对称碰撞中K壳层俘获的模型势OBK近似

计算非对称碰撞中K壳层俘获截面的一个理论方法被发展起来了,主动电子和被动电子之间的关联效应及主动电子波函数中的屏蔽效应都被考虑了。在OBK近似下,得到了一个解析的总俘获截面的表示式。对H~+—C,N,O,Ne,Ar和He~(2+)—Ne碰撞,     

AlGaN/GaN异质结中二维电子气多子带解析建模

为了能够方便精确地研究AxlGa1-xN/GaN异质结中二维电子气性质,提出一种多子带二维电子气的解析模型.利用此模型能够求出二维电子气能带、子能级、波函数和量子特性的解析解.通过模型计算还可以得到二维电子气的分布变化、面电子密度、基带能级、费米能级和势阱随Al组分及AlGaN层厚度的改变.与泊松-薛定谔自洽求解结果相比较,此模型能够给出精确的结论,并避免了泊松-薛定谔自洽求解复杂的数值计算和耗时长等缺点.     

具有ns~2、ns~2 np~6和ns~2 np~6 nd~(10)构型的原子和离子抗磁化率计算

推广Ｋｉｒｋｗｏｏｄ关系式于最外层满壳层电子结构的原子和离子的等电子系列,得到原子和离子的抗磁化率与有效核电荷的简单关系式。并依此计算了原子和离子的抗磁化率,给出了某些阴离子的抗磁化率。     

确定原子谱项的方法

对于如何确定不同电子组态的原子(或自由离子)谱项,在文献上都作了简要地论述[1]—[4]。对只包含封闭壳层(满壳层)电子的组态,因为仅得到一个M_L=0,Ms=0(以下均用小写字1、用L、S、m_s分别表示单个电子的轨道角量子数、轨道磁量子数、自旋角量子数、自旋磁量子数;而     

具有ns^2,ns^2np^6和ns^2np^6nd^10构型的原子和离子抗磁 …

推广Ｋｉｒｋｗｏｏｄ关系式于最外层满壳层电子结构的原子和离子的等电子系列，得到原子和离子的抗磁化率与有效核电荷的简单关系式。并依此计算了原子和离子的抗磁化率，给出了某些阴离子的抗磁化率。     

准球对称分子基态能量的计算

计算分子能量,一般都用分子的电子波函数,寻求较准确的分子波函数来计算分子能量方法有许多种,但都涉及多中心问题,在单中心球对称模型近似下,对一类对称性接近球的NH3,H2O等分子的多中心问题简化为具有10个电子“X离子”（X＝N,O）的单中心问题,并利用多电子原子的自洽场（SCF）理论及计算程度计算了NH3分子基态总能量。结果比用SCF－MO法的计算更接近实验值。     

复合粒子表象理论计算~(32)Si核在2S_(1/2),1b_(3/2)支壳的能级

本文采用Glaudemans曾用的参数,利用CPR理论(复合粒子表象理论)计算了32~Si核,即处于满壳外4个中子核系统在2S_(1/2),1d_(3/2)支壳的能级.计算结果表明:用CPR和壳模型两种不同方法所得能谱完全一致.它表明了复合粒子表象与通常只包含原始粒子自由度的量子力学表象是严格等价的.     

准球对称分子基态能量的计算

计算分子能量 ,一般都用分子的电子波函数 ,寻求较准确的分子波函数来计算分子能量方法有许多种 ,但都涉及多中心问题 ,计算量很大。在单中心球对称模型近似下 ,对一类对称性接近球的NH3、H2 O等分子的多中心问题简化为具有 10个电子的“X离子”(X =N ,O)的单中心问题 ,并利用多电子原子的自洽场 (SCF)理论及计算程序计算了NH3 分子基态总能量。结果比用SCF -MO法的计算更接近实验值     

类氦原子的线性变分波函数

本文的目的是寻求一种形式简单、便于实际应用而其结果能显著超过自治场方法的双电子原子线性变分波函数。不少人在研究不含r_形式的双电子原子线性变分波函数方面获得了比较好的结果,本文从不同的考虑出发,计算了另一种形式的三参数线性变分波函数,并对它的简化形式——单参数波函数——作了计算,最后,将所得结果与自洽场方法的结果作了比较。     

单层筒形同壳结构的选型及其静动力性能分析

本文对两端支承、两个直线边自由的圆柱形壳面的单层筒形网壳结构进行了大量的算例分析．并以结构的几何尺寸比例、网格形式、构造方案作为基本结构参数对网壳型式进行了优选．对优选出来的典型网壳结构又进行了详细的静力住能分析、自振特性分析和用反应谱法计算了地震作用．最后，对这类网壳的设计提出了建议．     

原子的解析波函数Ⅲ. 第二周期元素正常态原子的三参数波函数与能量计算

在文献中,我们曾设计了一套五个参数的变分波函数,用来计算第二周期元素正常态原子的能量,比Morse等人用一种四参数波函数所算得的结果好。但这种五参数波函数比较复杂,要用变分法来确定它的最佳参数值,计算量很大。有些问题只需简单而又适用的波函数就行了。我们在文献中提出了一套特别简单而且适用的二参     

碱金属原子的激发态能序

Madelung规律断言:(A)电子壳层的填充按照主量子数与角量子数之和k=n l增加的顺序;(B)对于k相同的壳层,壳层的填充按照n增加(或l减少)的顺序。按照Madelung规律,中性原子电子壳层的填充顺序见表1。它十分准确地描述了中性原子的电子能序。     

电子隧道贯穿电场中薄势垒的时间

给出了在矩形势垒区存在电场作用时，隧穿电子波函数的形式解。特别是对于势垒很薄且电场为临界场的情形得到了波函数的具体形式，用它们计算了电子隧穿过程的相位时间和停延时间，并对两种隧穿时间模型作了比较。     

双电子原子的线性变分波函数

H~-,He,Li~ ,Be~( 4),B~(3 ),C~(4 ),N~(5 ),O~(6 ),等双电子原子的问题在天体物理及高温气体的研究中很重要。本文设计用下列线性变分波函数。来表达上述双电子原子的基态,并运用量子力学变分原理算出最好的参数Z＇,C_1,C_2,C_3及能量E。计算结果比过去用简单的波函数或用相似于哈尔吹自洽场方法算得的结果都好。说明上述设计的波函数是双电子原子比较准确的波函数。     

用图解法研究二维方势阱

利用定态薛定谔方程,研究了一个粒子在二维方势阱中运动时的能级、波函数与概率密度. 用TC或MATLAB程序绘出了波函数的波形与概率密度,并对几种特殊情况的波形进行了讨论.     

16-20结点三维退化层合板壳单元

在相对位移板壳单元的基础上 ,巧妙地构造出 1 6— 2 0结点层合板壳单元 .计算结果表明 ,该单元精度和分层单元相同 ,计算效率却高得多 ,在此对具有约束阻尼层的蜂窝层合板进行了振动分析 ,计算结果与试验能很好符合     

计算电子相关能的新方法

本文对计算多电子体系电子相关能的物理模型进行更为精细地考虑，提出一套新的计算方法，分别出适用于开、闭壳层多电体系计算电子相关能的理论公式，并编成计算程序，在ＶＡＸ／８５３０机上做了具体计算，计算结果与实验值和精确理论值相符。     

菲波那契类准晶结构马德隆常数的研究

利用马德隆常数的定义,计算了一维、二维单原子FC（2）,FC（3）4种菲波那契（Fibonac-ci）类准晶的马德隆常数.结果表明：准周期晶体的马德隆常数随着原子离参考点的距离的增加呈振荡式快速收敛,证实了一维、二维Fibonacci准晶的电子能谱是套层结构,得到准晶原子间的结合能随着维数的增加而增大、比同维数的晶体间的结合能弱的结论.其结果对于研究含离子键成份的准晶态物质有非常重要的理论意义.