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水平气力输送系统中颗粒波状流的模拟 总被引:2,自引:0,他引:2
对用于两相流计算的硬球模型进行简化,模拟了水平气力输送系统中颗粒波的动态流型。模型中,气体状态由两相耦合的Navier—Stokes方程描述,颗粒运动通过单颗粒的运动轨迹描述。并且,颗粒的碰撞运动由冲量守恒原理控制,颗粒的悬浮运动由力平衡方程决定,相间耦合作用依据牛顿第三定律处理。模拟结果从介观层次呈现了水平气力输送系统中与实验特征吻合的颗粒波状流,说明了颗粒波的传播速度取决于气体速度,它并不敏感地依赖于系统中的存料量及物料密度。 相似文献
5.
旋风分离器内颗粒质量浓度分布数值模拟 总被引:3,自引:2,他引:3
采用颗粒随机轨道模型和单元内颗粒源法,对旋风分离器内不同粒径颗粒质量浓度分布进行了数值模拟。结果表明,粒径较小的颗粒(dp≤4μm)大部分在旋风分离器分离空间锥段进行分离,而较大颗粒(dp>4μm)大部分在环形空间与分离空间筒段即被分离。随着颗粒粒径增加,分离器外壁的颗粒质量浓度逐渐呈螺旋灰带分布,内旋流夹带减小,环形空间顶板下方出现顶灰环。升气管入口0.25D(筒体直径)附近的短路流对小颗粒的影响较大。在分离空间下部排尘口附近0.5D有明显的颗粒返混,返混量随着颗粒粒径增大而减少。 相似文献
6.
根据旋风分级器内气流速度分布特点进行了进料区域划分,运用非稳态离散相模型和分级实验对比了3个代表性进料位置对颗粒运动轨迹及分级精度的影响,分析了1 μm和10 μm颗粒在不同区域内的受力情况。结果表明,边壁区域进料造成粗组分中细粉夹带现象严重,分级精度差;中部进料区域内流场强度大,粗颗粒受离心力强,细颗粒受轴向气流曳力大,有利于减少颗粒在分级区的停留时间,实现粗、细颗粒的快速分级,对改善分级精度有利;中心位置进料延长了粗颗粒的分级运动路程,增加了粗组分跑损的概率,模拟计算15 μm的粗颗粒进入细组分的质量分数达到11.7%。经实验验证,入口气速在10~22 m·s-1,中部区域进料时分级后粗、细组分粒度分布曲线重合区面积最小,分级粒径比率值平均提高了25.3%,研究结果为离心气流分级设备的进料位置设计提供了一定的指导。 相似文献
7.
负压差立管内的气固两相流 总被引:5,自引:3,他引:5
在φ800 mm×12000 mm流化床实验装置上对150 mm×11500 mm负压差立管内气固两相流的轴向压力、空隙率和气体流动特性进行了测量和分析.立管出口无约束淹没在密相流化床内,颗粒质量流率范围Gs<1200 kg8226;m-28226;s-1.立管内气固两相流态有两种存在形式,当颗粒质量流率Gs<200~250 kg8226;m-28226;s-1时,流态是稀密两相共存形式;当Gs>200~250 kg8226;m-28226;s-1时,流态是浓相输送流态.两种流态之间可以相互转换,主要取决于颗粒质量流率的变化.影响立管内气固两相流的轴向压力、空隙率分布、气相的流动特性和气固流态存在形式的主要参数是颗粒质量流率Gs、旋风分离器入口速度Vi、下端流化床流化速度uf,质量流率Gs是主要的影响因素. 相似文献
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亚麻纤维热解动力学的“model free”法和Coats-Redfern模型拟合法研究 总被引:3,自引:0,他引:3
亚麻纤维是一种潜在的气化原料,本文对亚麻纤维的热解行为进行了热重分析研究。10 mg粒径为0.60~0.85 mm的亚麻纤维颗粒在高纯氮气的保护下分别以10、20、30、50 K·min-1的升温速率线性升温到550℃。使用“model free”方法和Coats-Redfern模型拟合方法分析亚麻纤维的热解过程,并估算出热解反应的表观活化能。本文中“model free”方法包括Friedman、Flynn-wall-Ozawa、Vyazovkin and Wight三种等转化率方法及Kissinger法。三种等转化率方法均得到活化能随着转化率的升高而升高的规律。四种“model free”方法显示亚麻纤维的活化能主要在155~175 kJ·mol-1之间,使用模型拟合方法所获得亚麻纤维热解反应的活化能值在175 kJ·mol-1左右,使用模型拟合方法和“model free”方法所得的活化能值接近。这些活化能值可以为亚麻纤维高效的热化学利用提供基础数据。 相似文献
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