微微秒超加宽光谱的研究

我们实验采用钕玻璃锁模激光器,输出光束方向性为0.5毫弧度。脉冲宽度测量用双光子荧光法,测得约5微微秒。 为了获得较强功率输出,我们将锁模脉冲序列通过两级φ20×500毫米的钕玻璃棒放大,输出的脉冲序列经过KDP晶体倍频,变为5295埃的绿光脉冲序列。绿光脉冲序列总能量约为0.1焦耳。用     

甲醇受激喇曼效应中的模式竞争

甲醇在用较长光脉冲激发下,受激喇曼谱中只观察到2837厘米~(-1)的振动,后来Carman用红宝石锁模激光器泵浦甲醇,观察到2942厘米~(-1)的振动。 我们用Nd:YAG锁模激光器输出的光,经KDP晶体倍频泵浦甲醇溶液,同样观察到2942厘米~(-1)的振动,而用脉冲宽度较短的钕玻璃锁模激光器输出的脉冲列,经过KDP晶体倍频后泵浦甲醇溶液时,发现2837厘米~(-1)振动和2942厘米~(-1)的振动强度刚好反转过来,这说明在不同脉冲宽度下,振动模式之间产生竞争。     

菲涅耳菱体隔光器的实验研究

一、引言 在用于激光加热等离子体研究的高功率激光系统中,为了防止从靶面及等离子体反馈回激光放大器序列的反向激光被进一步放大到足以毁坏光路中光学元件的功率密度,已经采用相应孔径的普克耳斯盒电光开关和磁光开关等光学隔离器(也称为隔光器),达到良好的效果。进一步扩大隔光器的通光孔径时,我们为六束高功率激光装置LGJ—Ⅱ研制成60毫米孔径的菲涅耳菱体隔光器,作为末级隔光器。本文描述有关的实验结果。     

苯的受激喇曼散射频移及位相匹配

我们知道,激光平面波通过具有瞬时非线性的介质时,它的位相变化为:其中ω_L为激光频率;n_o为介质折射率;n_2为介质非线性折射系数;I_L(t)为激光强度;z为介质长度;c为光速。 相应引起瞬时激光频率变化为:对于泵浦激光来说,在光强最大值处即没有频率变化。在激光脉冲前沿频率移动为负,而在脉冲后沿频率移动为正。即激光在非线性介质中传播时,只存在位相调制,而最大值处频率没有移动。这种情况对于稳态和瞬态都是一样的。然而,斯托克斯场则不同,在稳态情况其最大值处没有频移,而脉冲前、后沿的频率移动大于激光瞬时频移的1.67倍。在瞬态情况,由于斯托克斯光峰值相对于激光峰值延迟约t_D=t_P/2。根据瞬态受激喇曼散射理论可求出斯托克斯光的瞬时频率为:     

易于改变脉宽的激光器

为了研究不同脉冲宽度激光与等离子体相互作用和用不同脉宽激光轰击特殊X射线靶,寻求最佳的实现X射线激光途径,需要各种宽度的高功率激光。我们实验室研制了一种激光器,不用改变光路,在同一种振荡器上,只改变关键元件,实现了脉冲     

激光染料的荧光寿命测量

随着激光超短脉冲的出现,人们开始直接测量染料的荧光寿命,先后采用了光电接收示波器显示方法、条纹相机方法及光克尔盒方法。但由于采用的染料溶液浓度、染料盒厚度和激发光强度等不同,以及测量系统响应时间不     

CS_2在超短脉冲作用下的喇曼猝灭

CS_2在超短脉冲作用下,会产生喇曼猝灭,至于产生猝灭的机制,我们将根据实验加以讨论。 实验采用钕玻璃锁模激光器,为获得单横模输出,腔内加φ2毫米的小孔光阑,振荡器在稍微高于阐值运转,输出光方向性为0.5毫弧度。脉冲宽度测量采用双光子荧光方法,测得脉冲宽度为5微微秒。 为了获得较强功率输出,我们将锁模脉冲序列通过两级φ20×500毫米的钕玻璃棒进行放大,输出的脉冲序列经过KDP晶体倍频,变为5295埃的绿光脉冲序列。绿光脉冲序列总能量约0.1焦耳。经f=400毫米透镜聚焦于装CS_210厘米长的样品盒     

高性能激光单脉冲选择器

本文论述了采用三种类型雪崩晶体管驱动器的高性能激光单脉冲选择器的工作原理及设计思想,并分析了它们各自的特点。这类激光单脉冲选择器的抖动<1ns,寿命>10~7次,延迟时间约为20ns,单脉冲选出率为100％,信噪比>10~3。     

在泵浦弄空情况下的喇曼效应

有关受激喇曼散射的理论和实验的文章是很多的,但应该指出的是关于受激喇曼散射的时间过程,特别是在泵浦弄空情况下的受激喇曼散射的时间过程的研究是不够的,而这种研究对获得脉冲宽度可调谐的喇曼激光器是十分重要的.我们利用六路亚毫微秒激光器的一束进行了此项研究,并作了一定理论分析,给出了在泵浦弄空情况下喇曼散射时间特性的结果.     

染料超荧光的ps研究

用超短光脉冲激励染料溶液,进行超荧光的研究:1.超荧光光谱峰移动和光谱宽度;2.辐射谱精细结构的产生机理。