电子碰撞诱导原子从低激态向高激态弛豫

本文根据空心阴极放电中电子能量分布的物理图象,分析了原子从低激态向高激态弛豫的可能途径。建立高低激态集居数密度增量的关系。讨论高激态集居数密度增量获得可观量的条件。根据此条件分别选取钠原子的基态3s~2S_(1/2)和铜原子的亚稳态4s~2D_(3/2)为与激光共振的下能级,并激发具有较大自发发射几率的3s~2S_(1/2)→3p~2P°_(1/2)(和3p~2P°_(3/2))和4s~2D_(3/2)→4p~2P°_(1/2)跃迁,在远离上能级的高激态上观测到敏化荧光,并精确测得这些态的自发发射系数比值,而在更高激态上没有观测到敏化荧光,表明讨论中提出的条件是合理的。     

钽舟无火焰原子吸收光谱法测定汽油中的微量铅

目前国内测定汽油中的微量铅多用分光光度法。这类方法操作复杂,分析一个样品需八小时,又要使用剧毒氰化钾和溴水等,需要改进。1961年国外已采用原子吸收法,近年来又提出用碳棒原子吸收测定汽油中的四烷基铅。用火焰原子吸收法采用向汽油中加入碘,甲基异丁酮稀释的方法消除汽油中铅的不同化合状态的影响。得到1ppb的检出下限。我们用钽舟无火焰原子化装置参考以前的工作,提出了一个可以测定高纯铂重整汽油     

激光诱导氩离子荧光光谱特性的研究

本文系统地研究了氩的离子荧光光谱特性,用5145A和4880A线激发时观察到多种类型的荧光谱线,给出了激光功率、空心阴极灯电流等因素对荧光信号的影响,讨论了热助荧光及其可能的机理。     

铀原子跃迁的自发发射分支比、相对振子强度、跃迁几率和能级寿命的测量与计算

本文首次提出用激光诱导敏化荧光光谱法测量铀原子5f³6d7s7p-⁷M₇,5f6d7s7p-^?L₆,5f³7p-⁵K₆,5f²6d²7s²-⁵L₇,5f₄d7s-⁷L₆,(17070cm^-1)-⁵L₆,5f²6d²7s²-⁵K₆,5f³6d7s7p-⁷L₅,5f³6d7s7p-⁷K₅,5f²6d²7s2-⁵I₅ 10个能级向基态跃迁的自发发射分支比;采用空心阴极发射光谱法测量了它们的相对振子强度;测量并计算了这些能级的寿命及其基态跃迁的自发发射跃迁几率,获得了较高的测量准确度和分辨率。     

测量铀同位素位移光谱的方法和装置

测量铀同位素的高分辨位移光谱,目前多采用原子束光谱法[1].该方法的分辨率和准确度高,但是设备复杂昂贵,操作复杂,特别是很难避免铀的高温腐蚀和放射性污染.近年来,美国 Los Alamos实验室的R.A.Keller等人[2]提出用光电流光谱法测量铀同位素位移光谱,并采用天然铀空心阴极灯测量了238U-235U的位移光谱.但是该方法由于同位素丰度相差悬殊,丰度高的同位素谱线强,丰度低的谱线弱,严重影响测量的灵敏度与准确度.特别是使用的单光路测量系统还不能测量零位移光谱. 本发明的目的,在于改进光电流光谱法单光路系统测量铀同位素仕移光谱受同位素…     

光热偏转光谱技术研究薄层试样浓度的光热衰减特性

本文报道了以品红和结晶紫样品,研究了光热偏转信号随激发光束照射时间变化的规律,同时探讨了这一方法新应用的可能性。     

应用激光光电流光谱法测量235U的超精细结构和同位素位移光谱

本文用激光光电流光谱技术测量了铀原子同位素位移光谱,提出双光路测量系统,提高了测量的灵敏度与准确度.还测定并计算了²³⁵U原子的5f³⁶d7s²-⁵L₆⁰基态能级和5f³6d7s7p-~7M₇激发态能级的磁偶极矩常数A_J和电四极矩常数B_J.在超精细组份分辨不完全的情况下,只要能准确测定五个以上的超精细组份,就可以计算出尚分辨不清或不能直接测定的其余全部超精细组份.     

光电流光谱学及其在分析化学上的应用

光电流光谱学(Opto-galvanic Spectroscopy)是近几年新出现的一门激光光谱技术。它可以解决许多常规光谱无法解决的问题。虽然在半个世纪前就发现了光电流效应,但却一直没有得到多少应用。到六十年代以后,随着激光特别是可调谐激光的出现和发展,为进一步研究光电流效应提供了一个较为理想的光源。1976年美国国家标准局的Green等和Bridges用可调谐染料激光辐照放电管研究光电流效     

激光诱导钡的原子与离子荧光光谱研究

许多作者报导了在 ICP 和火焰等原子化系统中钡的原子和离子荧光检测,并将其应用于光谱分析.但有关钡的荧光光谱特性研究报道较少.本工作以空心阴极灯作为原子化器,利用连续波染料激光器研究了钡的原子与离子荧光,观察了各种因素对钡荧光信号强度的影响,测量了不同类型的原子和离子荧光,研究了所观察到的反常信号产生的机理.实验中用全谱线的氩离子激光器(南京电子管厂,362型,约5W)泵浦 R6G 染料激光器。在570—815nm 范围产生可调谐激光.典型的光谱带宽约0.1GHz.激光束经调制后用透镜聚