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一般的二能级原子的共振荧光理论都是取旋波近似后得出来的.施波近似成立的前提是驱动场频率则,原子跃迁频率驱动场的Rabi频率.但在强场作用情形Rabi频率可达到同一量级.从实验角度来看,一千瓦级CW激光,功率密度为是可能的.按公式对3S-3P钠原子跃迁,可得.若采用COIL准连续激光,功率密度百千瓦量级,故达到是有希望的.故发展不取旋波近似的二能级原子共振荧光理论是有意义的.计算结果表明不取旋波近似的二能级原子的共振荧光显得很复杂.中峰出现分裂,而边峰也有一系列不对称的谐波.不取旋波近似情形二能级原子的共振荧光… 相似文献
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近几年来,强激光场作用下的原子行为,特别是在激光场中原子离化过程的研究吸引了很多人的兴趣。理论上,在处理原子离化问题时,一个很重要的问题是怎样处理有激光场存在时的电子离化态。最早的KFR模型采用忽略原子库仑势对离化电子的作用后的平面波形式的Volkov解。随后,一些研究者在考虑了原子库仑场的影响后,得到了离化电子波函数的类Volkov的库仑连续态,并在此基础上处理了原子离化问题。 相似文献
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在前文(Phys.Rev.A,34(1986)4070)中,我们首次引入一个函数再耦合的方法,用它可以比较容易地写出多原子系统的能量矩阵和密度矩阵的运动方程。在考虑到原子间受激辐射对合作效应的影响之后,发现双原子系统的共振荧光谱由五个峰组成。本文在这些基础上,研究双原子系统的二阶相关函数,即共振荧光的统计特性。主要讨论原子间的受激辐射、原子的纵横弛豫时间和频率失谐对共振荧光反聚束效应的影响。解析讨论和数值计算表明:在T_1》T_2时,会使反聚束效应变弱,原子间的受激辐射对光面的统计特性未产生较大的影响;在T_1~T_2时,如原子间受激辐射增强时,共振荧光的反聚束效应会增强。对于这些新现象,文中给出其物理起源。 相似文献
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激光加热微管靶得到很高的粒子数反转 总被引:1,自引:0,他引:1
利用三体复合机制已相继实现了Al~(+11)、Mg~(+10)离子类氦能级1s3p与1s4p间的粒子数反转。采用的办法是高功率激光脉冲打A1或Mg的平面靶,使之加温并达到完全离化,然后自由膨胀或在自由膨胀的同时加冷阱使电子温度迅速下降,以增加三体复合几率。在自由膨胀的等离子体冕区,电子温度T_e(?)10~100eV,电子密度N_e≈10~(18)~10~(20)cm~(-3)。三体复合占主导地位,而辐射复合在其次。离靶面约60~200μm处观察到粒子数反转,但反转粒子数密度不高,相应的增益系数也低。这主要是由于自由膨胀使得等离子体密度下降造成的。一般的数据为,N_3与N_4的密度约在10~(12)~10~(14)cm~(-3)。增益0.2~1cm~(-1)。当激光功率密度较高时,粒子密度可达10~(15)cm~(-3),增益达10cm~(1)。还有,这些反转粒子还很难做到分布在同一轴向,起不到对自发辐射的行波放大作用。 相似文献
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本文主要讨论平衡辐射的统计热力学性质,并将平衡辐射分为热平衡辐射,满足Planck分布,及非热平衡辐射,不满足Planck分布,但仍为定态。从这个意义来说,激光也是一种非热平衡辐射,在给定辐射场密度矩阵ρ_(nn)的基础上,计算出辐射场的内能U与熵S,并由热力学关系1/T=(s/u)计算辐射场的温度T,比较这种非热平衡辐射的温度,便能看出激光在阈值附近相变的特点。 相似文献
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描述了一个超短脉冲引起的电介质激光损伤的理论模型,这个模型考虑了多光子电离、雪崩电离、电子-离子复合和电子扩散。通过假设激光脉冲为高斯型,数值计算得到了激光脉冲宽度与激光辐射损伤间的依赖关系。对于大于10ps的脉冲宽度,数值结果与平方根关系符合很好,对于亚皮秒激光脉冲,通过适当选择损伤的评价标准,我们的模型解释了Du等和Stuart等的相对实验结果。 相似文献
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激光等离子体堵口效应研究在间接驱动的ICF及微管靶X光激光研究中有重要意义。当强激光束射入腔靶的小孔时,由于光束的非理想时间和空间点源特性,一部分能量会打在小孔边缘,产生高温等离子体,并向小孔中心喷射,使小孔的有效透光孔径逐渐变小,激光脉冲后沿被截,瞬时注入小孔的能量份额随时间逐渐变小,此乃激光等离子体堵口效应。本文假定激光仅在临界面附近被吸收,在等温近似下求解了离子的运动及连续方程, 相似文献