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1.
从电流守恒条件出发,得到了两个积分方程.其中第一个和在1964年提出的相同,它的未知函数是边界面上的隐电流源分布密度;第二个积分方程的未知函数则是电位函数本身. 在的文章以及本文作者的另一篇文章中,供电电极和测量电极都被当成点电极处理.用这种方法来处理电位电极系和梯度电极系已不够准确,用来处理三侧向或双侧向等具有大电极的电极系则完全无能为力. 测井中所用的电极系是包着金属外皮的绝缘心棒,金属外皮就是电极.本文提出了处理这种电极系的方法.结果表明,第二个积分方程在处理这种电极系时有明显优点. 相似文献
2.
基于双侧向测井资料的裂缝孔隙度计算及其标定 总被引：5，自引：0，他引：5
裂缝孔隙度是评价裂缝性储集层的关键参数.FMI成像测井评价裂缝孔隙度较为精确,但其成本较高,应用受限.常规测井资料具有经济实用,应用广泛的特点,采用裂缝双侧向测井响应快速解释方法计算裂缝孔隙度,并用FMI成像资料提供的裂缝孔隙度对其进行标定,建立二者之间的定量关系.实际处理资料表明,应用双侧向测井资料计算裂缝孔隙度,在经过FMI成像资料标定后数值准确,得到的储层解释结论与试油结论符合,为应用常规测井资料评价裂缝孔隙度,提供了有效的方法. 相似文献
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本文用Gauss定理证明了作者所写《非均匀介质电场的逐次逼近解法和直流电测井的几何因子》一文中所提出的逐次逼近解法在某些前提之下的收敛性。 首先假定整个空间由两种不同的介质组成,它们的电导率分别是σ_0和σ_1。我们令 相似文献
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5.
本文应用微扰法求出了感应测井视电导率的各次修正项,证明了各次修正项之和等于视电导率的真实值。用一个特例说明了理论的正确性。与每一次修正项相应,有一个同次的几何因子,其中一次几何因子在特定条件下与Doll的几何因子一致。 相似文献
6.
感应测井受井斜影响十分严重,在水平井和大斜度井中,感应测井曲线几乎面目全非．水平井和大斜度井中感应测井响应的正演计算是正确认识这种复杂环境中感应测井响应特征的重要手段,是进行井斜环境影响校正的必要准备,是研究用感应测井曲线探测水平井井眼离最近界面距离的基础,同时也是感应测井理论的新发展．本文将论述水平井和大斜度井中感应测井响应正演计算的理论和方法;分析水平井、大斜度井中感应测井的响应特征 相似文献
7.
本文讨论了介质不均匀性对场的相互作用,用微扰法求出了一系列修正项。这些修正项把均匀介质的电场逐步修改成非均匀介质的电场。随着所含修正项数的增多,所得结果逼近真实值的精度也增加,达到任何预先给定的标准。用一个其严格解已知的例子验证了本方法的正确性。定义几何因子为视电阻率对电导率的泛函微商。利用一级几何因子,我们推导出了径向和轴向几何因子。前者Roy和Dhar已经导出,与我们的结果差一常系数。轴向几何因子可用于直流电测井的数字解释。 相似文献
8.
本文讨论了介质不均匀性对场的相互作用,用微扰法求出了一系列修正项。这些修正项把均匀介质的电场逐步修改成非均匀介质的电场。随着所含修正项数的增多,所得结果逼近真实值的精度也增加,达到任何预先给定的标准。用一个其严格解已知的例子验证了本方法的正确性。定义几何因子为视电阻率对电导率的泛函微商。利用一级几何因子,我们推导出了径向和轴向几何因子。前者Roy和Dhar已经导出,与我们的结果差一常系数。轴向几何因子可用于直流电测井的数字解释。 相似文献
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应用交错网格有限差分法计算三维复杂环境中的感应测井响应. 其中，利用Krylov子空间不变性求解离散得到的大型稀疏复对称线性方程组. 在构造Krylov子空间时使用其系数矩阵的伪逆以改善迭代的收敛性. 迭代中，使用不完全Cholesky分解共轭梯度法求解4个三维Poisson方程以得到新的Lanczos向量. 通常迭代不超过20次可得到理想结果. 另外，提出一种新的物质平均公式以计算电导率平均值，可保证电流守恒. 相似文献
10.
从电流守恒条件出发,得到了两个积分方程.其中第一个和在1964年提出的相同,它的未知函数是边界面上的隐电流源分布密度;第二个积分方程的未知函数则是电位函数本身. 在的文章以及本文作者的另一篇文章中,供电电极和测量电极都被当成点电极处理.用这种方法来处理电位电极系和梯度电极系已不够准确,用来处理三侧向或双侧向等具有大电极的电极系则完全无能为力. 测井中所用的电极系是包着金属外皮的绝缘心棒,金属外皮就是电极.本文提出了处理这种电极系的方法.结果表明,第二个积分方程在处理这种电极系时有明显优点. 相似文献
