立方相KNb0.77Al0.23O2.77的水热合成与输运性质研究

用水热法合成了立方相KNb_0.77Al_0.23O_2.77通过调整初始铌源和反应介质的KOH浓度,还得到了正交相钙钛矿和一新相化合物.立方相产物采用XRD、DSC和XPS进行表征.低于1000℃的热处理不能导致立方KNb_0.77Al_0.23O_2.77发生结构相变.阻抗谱测量结果表明,离子输运机制归属于小极化子.而正交的同组分样品结构不稳定,在高温发生结构相变,导致电导率不连续.水热法得到的立方KNb_0.77Al_0.23O_2.77可望成为新一代电解质材料.     

极性相变的介电谱研究

用时域和频域方法研究了(Ba_1-xSr_x)TiO₃陶瓷的极性相变.类似于单晶的铁电相变所观察到的晶格软化,屏蔽电荷激发和畴运动讯号外,在陶瓷中还出现空间电荷运动的强讯号.空间电荷和电畴属于凝聚态物质的高级结构,它提供慢极化效应.慢效应使频域测量结果不能得到确定值.从统计观点给出高级结构的历史记忆效应对频域测量结果的影响;解释了频域介电常量的倒数在一级结构的转变中发生线性软化,而在高级结构的转变中发生抛物型软化. 关键词：     

铁电磁体Pb(Fe1/2Nb1/2)O3相变特征

借助与示差扫描量热法、磁化率测量、电子自旋共振、铁电与介电性质测量及电子衍射系统地研究了Pb(Fe_1/2Nb_1/2)O₃(PFN)的电、磁性质和相变特征．结果表明发生在380K附近的顺电－铁电转变和发生在145K附近的顺磁 反铁磁转变分别为一级相变和二级相变或弱一级相变．在室温下,PFN的剩余极化与矫顽场分别为11.5μC/cm²和3.04kV/cm.介电测量表明PFN的顺电-铁电相变为弥散型相变．其弥散指数为1.62.电子衍射表明Fe³⁺与Nb⁵⁺离子在B位置上是无序分布的,正是这种与无序分布相关联的成分涨落导致铁电相变的弥散性. 关键词：     

四新戊氧基酞菁锌旋涂膜的吸收光谱的温度特性

在玻璃基片上制备了四新戊氧基酞菁锌的旋涂膜,通过测定该薄膜在不同温度退火后的吸收光谱和Ｘ射线衍射谱图,研究了酞菁分子聚集体在薄膜中的变化。随着温度的升高,单体逐渐转变为聚集体;当温度升高到４００℃时,聚集体重又向单体转变,同时还伴随有体系内非晶→晶相→非晶的相变。     

高温高压下采用非金属触媒合成金刚石 *

综述了在非金属触媒作用下石墨-金刚石转变的研究进展 ,为更好地了解非金属触媒对石墨 金刚石转变的作用机理提供了最新相关文献中的典型例子和当前的实验研究结果 .另外 ,通过计算石墨-金刚石相变中碳原子跃迁的激活能和相变几率比较了高温高压下采用碳酸盐、硫酸盐和磷等非金属触媒对石墨-金刚石相变的影响 ,发现触媒的类型对相变激活能的影响非常明显 ,同时给出了采用这些非金属触媒合成金刚石的转变几率.     

酯类铁电液晶的相变和构型研究(英文)

：本文对酯类铁电液晶的相变和构型进行了研究和评述。它包括固相 近晶Ｃ,近晶Ｃ 近晶Ａ相变的性质,一级、二级相变的判据,固相 近晶Ｃ相变的临界弛豫,顺式、反式的构型转变和新相分析。     

西佛碱型液晶化合物相变过程中分子排列方式变化的拉曼光谱研究

用变温拉曼光谱对相变过程的研究表明,液晶化合物的初始晶态与熔融后缓慢降温得到的晶态并不吻合,两个状态下分子尾链的构象及刚性核部分的构象不同导致分子的聚集状态不同。西佛碱型液晶化合物VO10相变过程中,在晶态到液晶态相转变过程中,烷氧基尾链链内构象发生突变,同时有序性降低,刚性核部分两个苯环之间的二面角在相变点时发生明显变化,二面角加大。     

近零膨胀Zr0.5Hf0.5V1.4P0.6O7材料的制备及其性能研究

采用传统的固相法合成了近零膨胀氧化物功能陶瓷材料Zr_0.5Hf_0.5V_1.4P_0.6O₇,用X射线衍射(XRD)、Raman光谱和热膨胀法对Zr_0.5Hf_0.5V_1.4P_0.6O₇的热膨胀系数、各向同性和相变进行了测试,通过Hf⁴⁺/P⁵⁺共掺杂使得材料具有较低的热膨胀系数,研究发现合成的Zr_0.5Hf_0.5V_1.4P_0.6O₇具有Pa3立方相结构,从334 K附近到673 K较宽的温度范围内的线性热膨胀系数为-1.56×10^-6 K^-1,表现出稳定的近零热膨胀特性。由于固溶体内部微结构的影响造成膨胀仪实验结果与变温X射线衍射结果存在一定的差距。Zr_0.5Hf_0.5V_1.4P_0.6O₇具有的近零膨胀特性为通过负热膨胀材料合成膨胀系数可控的材料提供了基础。     

高压下MgN8晶体结构理论模拟与物性研究

基于密度泛函理论第一性原理的方法,使用CALYPSO结构搜索技术结合VASP软件,在0~100 GPa压强范围内对MgN8的晶体结构进行预测,并对预测的结构进行系统研究。结果表明:在常压下,空间群为P4/mbm的α-MgN8晶体结构的焓值最低;当压强达到24.3 GPa和68.3 GPa时发生相变,分别相变成空间群为P4/mnc的β-MgN8相和空间群为Cmcm的γ-MgN8相,两次相变均为对应体积坍塌的一级相变。电子性质计算结果表明,α-MgN8相的导带与价带之间具有3.09 eV的带隙,表明该结构具有非金属性;β相和γ相具有明显的金属特征。Bader电荷转移计算表明,随着压力的增加,Mg原子向N原子转移的电荷逐渐增多。     

PNJL模型下手征相变的临界指数

在PNJL模型下研究了临界点和旋节线边界上的临界指数。计算表明四个标准的临界指数$\alpha,\,\beta,\,\gamma,\,\delta$在 平均场近似下与朗道-金斯堡理论的预言一致。重子数涨落分布峰态的临界指数$\eta(\approx2)$大于偏态的 临界指数$\zeta(\approx1)$,这表明,如果在重离子碰撞实验中可以达到临界区域,峰态的测量比偏态的测量更加敏感。计算结果还表明,偏态(峰态)在旋节线边界上的临界指数与在临界点的临界指数具有相同的发散强度。根据重子数在不稳定相和亚稳相的剧烈涨落及峰态和偏态在旋节线边界上发散的特点,在将来的实验中用于鉴别一阶相变的信号在一定程度上会被干扰,一些偏离标准一阶相变的信号或许会在观测中发现。