氮化硼薄膜内应力的红外光谱研究

用射频(RF)磁控溅射制备了立方氮化硼(c-BN)薄膜。FTIR光谱和电子衍射实验表明:该薄膜是纯的,其结晶度很高。FTIR光谱研究指出,基板负偏压是c-BN相形成的重要因素,但也由此产生了c-BN薄膜的应力,且负偏压越高,产生的应力越大。比较透射谱和反射谱的结果,c-BN薄膜表面层的应力小于内部的。按照c-BN形成的压力模型,表面应力小到一定程度可能影响c-BN的继续生长。一个特制的分层结构BN薄膜保留了由于应力造成的c-BN的裂纹,这个裂纹分布在一些同心圆上,中心是缺陷或杂质,同心圆之间有明显的分界线,把c-BN表层分割成许多应力区。     

高压下稀土离子的电子态

给出了稀土离子电子态在高静水压下的某些特性,包括高压下的发光光 谱及能级特性,晶体场强度的压力效应,4f电子库仑排斥及自旋轨道耦合等作用随压力 的变化等。     

室温下Fe62Ni27Mn11（wt%）合金的压致fcc-hcp相变

 本文采用Mao-Bell型金刚石对顶砧（DAC）及高压在位（in situ）粉末X光衍射照相方法研究了Fe₆₂Ni₂₇Mn₁₁（wt%）合金在0~43.2 GPa压力范围内的压致结构相变和等温压缩行为，实验结果表明，该合金在低压时为fcc结构，在19.4 GPa压力附近出现压致fcc→hcp结构相变，直到43.2 GPa一直保持fcc、hcp二相共存；相变过程中，二相的molar体积相同；高压hcp相得晶格参数比值c/a基本上不随压力而变，可以表示为c/a=1.630±0.006；在卸压过程中，hcp相可保持到5.8 GPa，当卸压到常压时，该合金完全恢复到fcc结构；用Murnaghan等温固体状态方程对其压缩数据进行最小二乘法拟合，得到B₀=(166±12) GPa，B₀'=5.2±0.5；本文还给出了该合金的压致fcc→hcp结构相变模型，并对存在很宽的二相共存区间问题进行了初步探讨。     

纳米尺寸下Pb1-xBaxTiO3的喇曼振动光谱及软模行为的研究

测量了Pb_1-xBa_xTiO₃(x=0,0.2,0.3)的喇曼光谱。实验结果表明该体系存在着明显的晶粒小尺寸效应。 关键词：     

卟啉/TiO2界面的相互作用研究

采用吸收光谱、荧光光谱和瞬态光伏技术研究了卟啉/TiO2体系的吸收光特性、荧光特性和光伏特性, 并研究了卟啉和TiO2之间的界面相互作用. 研究结果表明, 卟啉环在与钬原子结合前后与TiO2之间的作用不同, TiO2的粒径也影响界面的相互作用. 卟啉与粒径为10 nm的TiO2作用后, 能级发生了简并, 同时带隙发生了红移. 卟啉与粒径为56 nm的TiO2相互作用后只有特征吸收峰发生红移, 带隙和峰的数量几乎未发生变化. 这说明在粒径为10 nm的TiO2与卟啉的大π键之间出现了离域的相互作用, 这也被荧光光谱和瞬态光伏曲线所证实.     

超细的显微结构使超硬材料变得更硬

<正>金刚石和立方氮化硼作为先进工具材料,在现代加工业中发挥着至关重要的作用.然而这两种材料都存在各自的缺点:例如金刚石的热稳定性较差,立方氮化硼的硬度和韧性偏低.同时提高这些材料的综合力学性能(硬度和韧性)及热稳定性是科学界和产业界长期以来的共同目标.此外,寻找硬度超过天然金刚石的人工材料也一直是人类的梦想.然而,多年的努力使人们对能否实现这一梦想持悲观态度,     

高压下岩盐矿和单斜结构AgCl的电子行为

 利用基于密度泛函理论的赝势平面波方法，计算了AgCl在高压下的结构行为和电子性质，交换关联函数采用广义梯度近似（GGA）。通过比较焓随压力的变化关系，从理论上确定了AgCl从岩盐矿结构相变到单斜结构的转变压强。预测了这两种结构在布里渊区中的价带顶和导带底的位置，结果表明：盐岩矿和单斜结构的AgCl都是具有间接带隙的半导体。还计算了这两种结构的带隙和电子态密度随压强的变化情况，发现在这两种结构相变之前都不会发生金属化转变。电荷转移研究发现，随着压强的增加，Ag原子和Cl原子之间成键的共价性增强，离子性减弱。     

Raman Investigation of Sodium Titanate Nanotubes under Hydrostatic Pressures up to 26.9GPa

High pressure behavior of sodium titanate nanotubes （Na2Ti2O5） is investigated by Raman spectroscopy in a diamond anvil cell （DAC） at room temperature. The two pressure-induced irreversible phase transitions are observed under the given pressure. One occurs at about 4.2 GPa accompanied with a new Raman peak emerging at 834 cm-1 which results from the lattice distortion of the Ti-O network in titanate nanotubes. It can be can be assigned to Ti-O lattice vibrations within lepidocrocite-type （H0.7Ti1.825V0.175O4＆#12539;H2O）TiO6 octahedral host layers with V being vacancy. The structure of the nanotubes transforms to orthorhombic lepidocrocite structure. Another amorphous phase transition occurs at 16.7 GPa. This phase transition is induced by the collapse of titanate nanotubes. All the Raman bands shift toward higher wavenumbers with a pressure dependence ranging from 1.58-5.6 cm-1/GPa.     

石墨相C_3N_4压致结构相变研究

将有机物三聚氰胺(C3N6H6)高温热解,得到了石墨相C3N4(g-C3N4)。利用同步辐射X射线衍射和金刚石对顶砧(DAC)高压技术,在室温下对g-C3N4进行了结构变化研究。实验结果表明,在16.57 GPa压力范围内,g-C3N4发生了压致结构相变,在6.6 GPa压力下,晶体结构由原来的石墨相转变为三斜相。使用Birch-Murnagha等温状态方程拟合出了样品的等温状态方程。     

s—d系统的统一模型与稀磁合金低温杂质电阻的特性

本文基于ｓｄ混合效应与ｓｄ交换效应（包括ＲＫＫＹ关联效应）的统一模型，利用格林函数方法，研究了稀磁合金低温杂质电阻的特性，合理地解释了ｓｄ系统中，ｓｄ混合模型、ｓｄ交换模型及ＲＫＫＹ关联模型各单一的物理效应