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102.
103.
光聚合引发剂研究进展 总被引:4,自引:0,他引:4
对最近几年光敏聚合引发体系的研究进展进行了评述,并就一些新型光敏引发体系及引发机理进行了介绍。 相似文献
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国际纯粹物理与应用物理联合会 (IUPAP)执委会和专业委员会主席联席会议于 2 0 0 0年 10月 6日— 7日在北京召开 ,30名代表参加了会议 .中国科学技术协会和中国物理学会与IUPAP秘书长一起共同组织了这次会议 .会议得到了中国科协国际部、IUPAP及周培源基金会的资助 .会议结束后 ,应中国物理学会的邀请与会代表又在北京多停留了 2天(10月 8— 9日 ) ,参加学术参观和交流活动 .10月 6日上午 ,中国物理学会陈佳洱理事长代表中国物理学界致简短的欢迎词 .接着会议开始正式议程 ,包括 :各专业委员会一年来的工作汇报报 ;各工作小… 相似文献
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由强度测量来恢复相位,是个很重要的问题之一,它普遍地出现在物理学的许多领域中。对于电子显微术中由双强度测量恢复相位的比较成功相有效的算法是1971年Gesrchbe-rg-Saxton提出的一套算法(GS),随后,不少学者又提出有效的修正的GS算法。由单强度测量来恢复相位问题,也有过讨论,可以利用解析函数特有性质或应用取样定理来实现相位恢复。但上述方法只适用于Fourier相位问题。1981年以来,本文作者根据一般光学变换理论公式,提出了一般变换下系统的振幅-相位恢复的更普遍的描述方式,并由严格的数学推导,给出确定振幅-相位的方程组,利用迭代算法,可以处理各种各样的振幅-相位问题。本文对上述诸种算法做了综合性评述,指出算法的优缺点。还举些有实际意义的例子,来说明算法的应用,理论计算与模拟实验结果也作了介绍。这是一个尚待进一步开发的有实用价值的研究领域。 相似文献
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107.
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磷化铟(InP)属于Ⅲ-Ⅴ族化合物半导体材料, 在毫米波的应用中展示出了高性能,在非线性太赫兹器件应用上具有很大的潜力。以前关于InP的研究主要集中于太赫兹频率在0.1~4 THz的频率范围内,在4~10 THz频率范围内InP的太赫兹光学数据还是空白。该研究利用空气等离子体相干探测太赫兹波的时域光谱系统研究了无掺杂的InP晶片在超宽THz频率范围(0.5~18 THz)内的光学特性, 实验中用电离的空气作为太赫兹的发射器和探测器, 利用可以调制的局部偏压诱导二次谐波产生,使在气体中太赫兹波的相干探测成为可能,明显提高了系统的动态范围和灵敏度。产生的太赫兹频谱宽度主要被激光脉冲持续时间所限制,太赫兹脉冲通过InP晶片后相对于参考脉冲会延迟,同时振幅会降低。另外,太赫兹信号的频谱振幅在6.7~12.1 THz范围内下降到本底噪声。同时还可以看出InP晶片在6.7~12.1 THz频率范围内不透光,在0.8~6.7 THz以及12.1~18 THz频率范围内InP的吸收系数相对较低,特别是在15~17.5 THz范围内吸收系数很低并且保持相对稳定,与此同时它的折射率单调增加。这些发现将有助于基于InP晶片的非线性太赫兹器件设计。 相似文献
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通过对不同开口形状的太赫兹(THz)波段共振环(SRR)的有限时域差分(FDTD)模拟,发现了SRR不同开口形状在发生共振时对开口间距的平均值具有相同的透过率频谱分布的均值效应;并且观察到了在开口边缘很尖的特殊条件下,SRR开口将出现导通现象.此结果可为今后SRR开口工艺设计与质量控制提供参考,也可为SRR工作机理的进一步分析研究提供有关的依据.
关键词:
太赫兹
开口共振环
开口形状
FDTD 相似文献
110.
Experimental study on the chirped structure of the white-light continuum generation by femtosecond laser spectroscopy 下载免费PDF全文
The chirped structure of the white-light continuum generation (WLCG) pulse produced by focusing 800nm laser pulse with a pulse duration of 150fs (FWHM: full-width-at-half-maximum) onto a 2.4 mm thick sapphire plate was investigated by the optical Kerr gate technique with normal hexane as the optical Kerr gate medium. The observed WLCG was positively chirped, the measured anti-Stokes spectrum of WLCG ranges from 449 to 580nm with a temporal span of 2.56ps. When using metal reflecting mirrors to eliminate the group velocity dispersion (GVD) effect, we found that a span of 1.3ps still remained, indicating that the chirped pulse cannot be accounted for simply by GVD of the pulse propagation in the dispersive media. Our results suggest that the light-induced refractive index change due to the third-order nonlinear optical effect leads to an additional positive group velocity dispersion, which contributes to an important portion of the observed temporal broadening of the chirped WLCG. In addition to using reflective optical elements instead of dispersive optical elements, an effective way of reducing the chirp is to minimize the optical path length of the WLCG medium. 相似文献