活性层厚度对体异质结聚合物太阳能电池性能的影响

制备了MEH-PPV(poly[2-methoxy-5-(2′-ethylhexyloxy)-1,4-phenylenevinylene])和PCBM (1-(3-mehyloxycarbonyl)propy1-phenyl[6,6]C₆₁)共混体系的聚合物太阳能电池。通过改变MEH-PPV∶PCBM(质量比为1∶4)混合溶液的浓度及旋涂时的转速来改变活性层的厚度,研究了器件性能随活性层厚度的变化。当旋涂速率小于4 000 r·min-1时随着厚度的减小,开路电压没有明显的变化,基本在0.8 V左右,但短路电流呈现单调上升的趋势,填充因子略有下降。当旋涂速率大于5 000 r·min-1时,开路电压和短路电流都开始下降。其中,开路电压从5 000 r·min-1时的0.78 V下降到8 000 r·min-1时的0.67 V,短路电流更是从5 000 r·min-1时的3.96 mA·cm-2下降到8 000 r·min-1 时的1.76 mA·cm-2。短路电流受光吸收和载流子传输两方面的共同影响,而活性层厚度的变化使得这两方面的影响产生相悖的效果。活性层越厚,光生激子数越多,但同时内建电场变弱,而且激子解离后得到的载流子传输到相应电极的距离越长,载流子被电极收集的概率减小。开路电压的降低则源于激子在MEH-PPV和PCBM与相应电极界面处解离比重的增加。     

强激光脉冲与透明固体相互作用机制

本文论述了光学元件激光辐照损伤的标准,从光子与声子相互作用的机制出发,导出了固体材料的能量吸收速率;解热传导方程,求出材料温升及温升率,以SiO2为例,得出激光阈值功率密度随脉冲时间的变化规律。理论计算与实验基本符合。     

C(膜)/Si(SiO2 )(纳米微粒)/C(膜)热处理的形态及结构分析

用直流辉光溅射+真空镀膜法制备了一种新型结构的硅基纳米发光材料- C(膜)/Si(SiO2)(纳米微粒)/C(膜)夹层膜,并对其进行了退火处理.用TEM、 SEM、 XRD和XPS对其进行了形态结构分析.TEM观察表明: Si(SiO2)纳米微粒基本呈球形,粒径在30 nm左右.SEM观察表明: 夹层膜样品总厚度约为50 μm,膜表面比较平整、致密.400℃退火后,样品表面变得凹凸不平,出现孔状结构; 650℃退火后,样品表面最平整、致密且颗粒均匀.XRD分析表明:制备出的夹层膜主要由SiO2和Si组成,在C原子的还原作用和氧气的氧化作用的共同作用下, SiO2和Si的含量随加热温度的升高而呈现交替变化: 400℃时, C的还原作用占主导地位, SiO2几乎全部被还原成了Si,此时Si含量最高; 400～650℃时,氧化作用占主导地位, Si又被氧化成SiO2, Si含量降低, SiO2含量逐渐上升,在650℃达到最高.XPS分析表明: 在加热过程中, C原子逐渐扩散进入Si(SiO2)微粒层,在650℃与Si反应生成了新的SiC.     

波纹壁对高超声速平板边界层稳定性的影响

高超声速边界层转捩会使飞行器表面热流和摩阻增加3～5倍,极大影响高超声速飞行器的性能.波纹壁作为一种可能的推迟边界层转捩的被动控制方法,具有较强的工程应用前景.文章研究了不同高度和安装位置的波纹壁对来流马赫数6.5的平板边界层稳定性的影响.采用直接数值模拟(DNS)得到层流场,并在上游分别引入不同频率的吹吸扰动以研究波纹壁对扰动演化的作用.对于不同位置的波纹壁,探究了其与同步点相对位置对其作用效果的影响,与相同工况下光滑平板的扰动演化结果进行了对比,发现当快慢模态同步点位于波纹壁上游时,波纹壁会对该频率的第二模态扰动起到抑制作用.当同步点位于波纹壁之中或者下游时,波纹壁对扰动的作用可能因为存在两种不同的机制而使得结果较为复杂.对于不同高度波纹壁,发现高度较低的波纹壁,其作用效果强弱与波纹壁高度成正相关,而更高的波纹壁则会减弱其作用效果.与DNS结果相比,线性稳定性理论可以定性预测波纹壁对高频吹吸扰动的作用,但在波纹壁附近的强非平行性区域误差较大.     

The electron capture of H+ ions in solid foils

The negative ion yields φ (H-)and the neutral atom yields φ (H) of 0.6, 0.9, 1.2, 1.6 and1.8 MeV H+ projectiles traversing various carbon foils have been measured. The experimental re-sults showed that neither φ (H-) nor φ (H) varies with the dwell time td at the same energy. φ (H) islarger than φ (H-) by about 3-4 orders of magnitude. The charge exchanging between H+ ionsand carbon foils was analyzed. It can be seen that the charge exchange is the most basic proc-ess.The experience formula of σc/σ/has been gotten.     

H+离子在固体中的电子俘获

在0.6, 0.9, 1.2, 1.6和1.8 MeV的能量下, 测量了H⁺离子在不同厚度的碳膜中产生的中性产物H和负离子产物H-的产额Φ(H)和Φ(H^-). 测量结果表明, 在相同的能量下Φ(H)和Φ(H^-)都是常数, 而且Φ(H)比Φ(H^-)大几个数量级. 分析了H⁺在固体中运行时不断地俘获和损失电子的电荷交换过程. 证明快离子在固体中确实存在这个过程, 并得到了电荷交换截面比的经验公式.     

光子晶体光纤色散的无量纲化计算方法

关键词：     

含金属散射体的中红外无序介质的光子定域化理论研究

基于Mie散射理论发现,各种金属在中红外区的各个频率点上的散射行为均极为相近,是一种在中红外区反照率高但散射效率较低的散射体.在浓度为10%时,介质的定域化参量最小只能达到6.6,并且与体系的常用基质材料无关.数值研究揭示了这种金属散射体系统与低吸收、高折射率散射体系统间的内在联系 关键词： 光子定域化 无序介质 中红外 Mie散射 金属     

过滤成膜制备氧化铝中空纤维超滤膜

 介绍了在α－Al2O3中空纤维微滤膜上采用过滤成膜技术制备γ－Al2O3超滤膜的方法．应用热重分析、差热分析、X射线衍射和扫描电子显微镜等测试手段对膜的热稳定性、结构及形貌进行了表征．扫描电子显微镜结果表明，采用过滤成膜方式制备的担载中空纤维超滤膜表面无针孔，无裂纹．气体渗透实验进一步表明，所得中空纤维超滤膜完整、无缺陷，具有一定的气体选择性．经700℃焙烧后的膜在0．3和0．4MPa条件下对氮／氩的分离因子分别为1．133和1．139，说明气体通过膜的扩散以Knudsen扩散传质为主．用等温氮气吸附实验测定了非担载膜的孔径大小和分布，其比表面积为228．9m2／g，最可几孔径约为4．5nm．     

关于夏季青藏高原低涡的研究

本文通过大量统计事实和典型个例分析,对高原涡的形成发展提出了概念模式。