角动量投影HF方法中的电磁跃迁

本文讨论了严格的角动量投影形变哈特里-福克(PDHF)波函数用于研究原子核性质的一般问题.给出了多粒子体系的单体张量算符在PDHF波函数中的矩阵元公式.计算了偶钛核低激发态间的γ跃迁B(E2)值,找到了带交叉的证据.     

采用BP神经网络研究C-F键核自旋偶合常数

通常理论研究核自旋偶合常数的方法是基于线性模型进行拟合和预测，该方法在拟合和预测中仍有较大误差. 本文在前面工作的基础上，提出了基于非线性模型对C-F键核自旋偶合常数进行研究的观点，采用BP神经网络方法对C-F键核自旋偶合常数的函数关系式进行拟合，并用拟合结果对4种化合物的偶合常数进行预测. 结果表明，采用非线性的BP神经网络方法其训练效果与预测效果均优于线性模型方法；其预测误差对文中的4种化合物不超过0.40%.     

低温装置材料表面辐射系数实验研究

材料表面辐射系数与材料的种类、壁面的温度以及材料的表面状况有关。文中对不同材料的不同表面和不同温度情况下的辐射系数进行了实验研究 ,为低温装置系统表面处理工艺方法提供了依据。     

同时具有点和区间半径序列收敛性的免导迭代法的进一步讨论

1 引 言 传统的求零点的迭代法只讨论迭代序列{xn}的收敛阶,近年来,G.Alefeld和F.A.Po-tra研究了含零点的区间半径序列的收敛性[2][3],而我们提出了同时具有点和区间半径序列均平方收敛的免导迭代法[1],即当n充分大时,序列{xn}和含零点区间的半径序列{(bn-an)}都是平方收敛的.通过进一步的分析,我们发现,文[1]中的结果仍可改进,并且,不需     

不用计算导数的大范围收敛迭代法

1引言 研究大范围收敛的迭代法具有十分重要的意义，文[1]、[2]中对此作了专门论述，但已有的大范围收敛迭代法都必须使用异常，甚至是高阶导数，致使这些方法的应用受到了很大的限制，故文[1]作者提出值得进一步研究的第三个问题是：能否找到不需要计算函数高阶导数的大范围收敛的迭代公式？笔者认为，如果仅仅沿用传统的迭代法也许难以获得令人满意的答案。本文将微分方程动力系统的理论结合Steffensen的加速迭代技巧构造了不用计算导数且具有平方敛速的大范围收敛的迭代法。     

三维内肋管内流态的划分及过渡流判据的实验研究

1前言三维内肋管（见图1）已在许多文献中进行了研究[1～7]。其中文献[7]首次提出了三维内肋管的流态划分问题，指出应按人工粗糙管的流态模式合理地划分为层流区、临界区、过渡流区和旺盛湍流区，且其相邻两区的转换雷诺数都应与肋的几何结构有关。文献[7]主要研究了该管达旺盛湍流时的雷诺判据。本文将着重研究该管达过渡流的雷诺判据。2实验装置与实验方法实验装置如图2所示。实验管几何结构见表1。1．鼓风机2．滤网3LWQ－15型气体涡轮流量变送器（或LZJ－15型玻璃转子流量计）4．XSF－40流量指示积算仪5．调压变压器6．直管段7．UJ…     

突扩燃烧室中气-固两相湍流相互作用与颗粒弥散的数值模拟

一、前言 突扩流动中流体和颗粒的湍流相互作用对流动、燃料与空气的混合和燃烧效率影响很大。文献[2]的测量表明:在大突扩比,即小的R_1/R_2(R_1为进口半径,R_2为燃烧室半径)下,在近壁回流区中,颗粒湍流度大于气相,在正流区中小于气相;在其它两种突扩比,即较小突扩比下,在回流区中颗粒相的湍动能小于气相。这些测量结果不能用轨道模型或基     

等差数列法构造双偶阶亲子幻方

1 前言 幻方为一著名组合算题,n阶幻方指1～n2个连续的自然数布满一个n×n的方阵,使每一行、每一列及主副对角线元素之和均等于(n3+n)/2(称"幻和").     

高K带中的能量Staggering问题

引入Staggering指数S(I)描写γ一刚性和γ一软性核的能谱可清楚地显示其K=2带的两类不同的S(I)-I锯齿图,它们可分别用带振动一转动耦合的三轴转子模型和带三体势的IBMI的O(6)极限或角动量投影形变HF方法(PDHF)来描述.同时,还对3≤K≤8的高K带中的Staggering进行了理论预测.分析了质量数160≤A≤184区域中若干原子核的高K带能谱数据,证实了高K带中Staggering的存在,同时还发现了由S(I)的锯齿相变指出的核形状转变的证据.     

常微分方程组的管形中心定理

本文讨论不满足李雅普诺夫中心定理条件的常微分方程 n 维系统的奇点性态,给出了奇点有一邻域为周期解充满的充分条件。我们称 n 维系统的具有这一特性的奇点为中心。当上述充分条件满足时,还可以进一步推知存在一个(n-2)维流形Ω(?)R~n,Ω内任一点都是 n 维系统的中心。这就是管形中心定理。