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用正电子湮没技术研究Zr和Nb在TiAl合金中的行为 总被引:3,自引:0,他引:3
测量了TiAl,Ti50Al48Zr2和Ti50Al48Nb2的正电子寿命谱,并利用正电子寿命参数分别计算了合金基体和缺陷态的自由电子密度。TiAl合金基体的自由电子密度比金属Ti和金属Al基体的低,当Ti和Al组成TiAl合金时,Ti原子和Al原子的部分价电子被局域化,TiAl合金中金属健和共键共存。TiAl合金晶界缺陷的开空间较大,晶界缺陷处的自由电子密度较低,金属键结合力较弱,材料易发生沿晶 相似文献
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对二元Ni3Al和含0.52at.%的Ni3Al合金样品进行电解充氢,并测量其e^+寿命谱。结果可见,e^+在合金缺陷中的寿命最初随充氢时间的增加而下降,随后达到一个最小值,接着随充氢时间的增加而增加。含0.52at.%B的Ni3Al合金比二元Ni3Al合金的氢效应程度小,这说明加入少量的硼可提高Ni3Al合金的抗氢能力。 相似文献
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Zn-22wt%Al合金是一种共析成分合金。将一组此合金样品在370℃保温3小时,然后淬火于冰盐水中,这样就形成了具有微细等轴晶粒的组织。再将这组样品在250℃保温不同时间,可得到晶粒尺寸在0.3μm至1.2μm范围内的一系列样品。本工作利用正电子湮没技术对样品进行了测量。寿命谱两寿命解谱结果表明,对于不同晶粒尺寸的样品,第二寿命τ_2都是在240ps左右,这个寿命值对应于晶界的捕获寿命,类似于正电子在空位或位错中的寿命, 相似文献
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本文按位错连续统理论,并考虑了位错表面象力的作用,对裂纹前端范性区中位错密度平衡分布进行了计算,且得到范性区尺寸与外加应力及介质有限尺寸的关系。与未计及表面象力时(即把介质视为无限的)计算的结果相比较:考虑了表面象力的作用,依然存在正负位错区,且正负位错区的相对比例与外加应力的大小关系不大,这与无限介质时的结果是相似的;不同的是;(1)由于位错表面象力的作用是把位错拉向介质表面,所以在计及位错表面象力的情况下比在无限介质时的范性区大了许多,且范性区边界距表面越近(即范性区尺寸越大)这一作用就越显突出;(2)在无限介质时范性区随应力水平的增加而一直增加;而当存在位诸表面象力时,应力水平(α)则存在一临界值α_c,当α<α_c时,表面象力作用的结果使得范性区增大;当α≥α_c时,范性区前端的位错被拉向介质表面区域,出现韧带屈服。 相似文献
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EFFECT OF DISLOCATION IMAGE FORCE ON DISLOCATION DISTRIBUTION IN PLASTIC ZONE AT CRACK TIP 总被引:1,自引:0,他引:1
本文按位错分布连续统理论,考虑了位错表面像力的影响,对裂纹顶端范性区位错平衡分布进行了计算,与把介质当作无限介质时计算的结果进行了比较.这里外加应力水平存在一极大值α_c,相应地存在临界范性区大小α_(c2)当(?)<α_c,或α<α_c时,位错表面像力的作用使裂端范性区增大;当α>α_c,产生韧带屈服.这个结果与裂端范性区正电子湮没实验观测是一致的. 相似文献
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在通常的正电子寿命测量中,由于分辨函数不能完全确定和正电子在样品外的湮没所引进的虚假分量造成了较大的系统误差。因此,Aldi等提出了差分方法,即直接比较两个有微小变化的寿命谱,从而估计正电子平均寿命之差,但在实际测量中,存在着困难。本文在这个基础上,以测量非晶态材料(Fe_(67)Co_(18)Si_1B_(14))退火后正电子寿命的变化为例,较详细地描述了作者所用的差分方法测量过程,并讨论了差分方法的基础和确定发生了变化因素的困难,提出模拟计算的方法,得到如下结论: 相似文献