高通量中性原子氧束流的发生与控制

 采用微波同轴耦合氧气放电产生高密度氧等离子体, 经磁场约束后与一施加负偏压的金属板碰撞复合并反射, 得到通量在10¹³~10¹⁶atom/cm²×s范围可控, 动能约为6-10eV的中性氧原子束流。用双探针技术对生成的氧等离子体进行了诊断测量。根据聚酰亚胺在原子氧作用下的剥蚀率对原子氧束流进行了标定测量。     

来自真空的光子

 两块平行金属板由于真空中的电磁波动而互相吸引,这就是已被实验证实的静态卡西米尔效应.动态卡西米尔效应则预言,如果平行金属板在真空中靠近和分开,就会释放一个真实的光子.这种效应非常微弱,而且需要金属板靠近的速度接近光速,不过最近这个现象已被首次发现.     

噻吨酮光物理和光化学行为对溶剂的依赖性

本文利用纳秒瞬态吸收光谱技术,在不同溶剂中,研究了噻吨酮的光物理和光化学行为. TX的激发三重态(³TX^*)涉及2种电子态,³nπ^*和³ππ^*态. 随着溶剂极性的增强,³ππ^*态的贡献加大. 在CH₃CN,CH₃CN/CH₃OH(1:1)和CH₃CN/H₂O(1:1)溶剂中,³TX^*的自猝灭速率常数k_sq逐渐减小. 这可能由于通过氢键形成的激基复合物阻碍了³TX^*的碰撞猝灭. 二苯胺通过电子转移还原³TX^*,生成TX^·-阴离子和DPA^·+阳离子自由基. 溶剂对该转移过程的影响不明显,表明TX的³nπ^*和³ππ^*态夺取电子的能力相近. 然而,溶剂的依赖性在TX^·-的猝灭过程中表现明显. 在强酸性条件下(pH=3.0),质子化的TX和非质子化的TX之间存在着动态平衡. 在激发光作用下,生成³TXH^+*,光谱上呈现出520 nm处的吸收峰.     

178Hf同质异能态的γ自由度

采用三轴投影壳模型(TPSM)对¹⁷⁸Hf已发现的6条转动带进行了计算. 在γ=22°时, 很好再现了γ带. 在相同γ形变下预言了^178m2Hf(16⁺)态的γ态(I^π=14⁺)的存在, 其带头位置在^178m2Hf(16⁺)态之上大约900keV处. 该14⁺态与16⁺同质异能态具有相同的内禀组态, 因此, 应较容易从16⁺态激发上去. 我们希望, 该14⁺态有可能比^178m2Hf(16⁺)态有更多的机会跃迁到基带, 从而实现^178m2Hf(16⁺)的退激.     

140Tb和141Dy的β缓发质子衰变以及143Dy的自旋宇称

利用⁴⁰Ca+¹⁰⁶Cd融合蒸发反应产生了近质子滴线核¹⁴⁰Tb和¹⁴¹Dy,配合氦喷嘴带传输系统采用“质子-γ”符合方法观测了它们的β缓发质子衰变, 其中包括半衰期、质子能谱和衰变到第二代子核不同低位态的分支比. 通过统计理论拟合提取了¹⁴⁰Tb和¹⁴¹Dy的基态自旋宇称分别为7^±和9/2^±. 另一方面, 用Woods-Saxon Strutinsky方法计算了这两种核限制组态的势能面, 由此得到¹⁴⁰Tb和¹⁴¹Dy的基态自旋宇称分别为7⁺和9/2^－. 此外用同一方法还计算了¹⁴³Dy的核势能面, 从中看出¹⁴³Dy存在有自旋宇称为1/2⁺的基态和一个激发能为198keV的11/2^－的同质异能态. 该结果与2003年Eur.Phys.J. A16:347—351中的¹⁴³Dy衰变实验数据相符.     

高压条件下油脂表面形貌特征研究

实验装置是将一个金属针垂直悬于金属板的上方,同时在金属板上滴一些油脂。本实验研究了当在金属板上施加恒定高压电时,金属板上油脂表面所形成的"蜂窝"状格子结构的实验现象与规律。主要考察了不同类型油脂、金属板上施加的电压大小、针尖与金属板的距离等因素对油滴形成的蜂窝状格子结构的影响。研究结果表明金属板上所施加的电压和针尖-金属板的距离对油滴形成的"蜂窝"状格子结构为主要影响因素。"蜂窝"状格子的个数与金属板上所施加的电压和针尖-金属板的距离均有非线性增加关系;当金属板上所加电压为16k V~21k V,针尖-金属板的距离为3.0cm时,蜂巢个数介于18个~36个,蜂巢格子的直径介于2.5cm~3.6cm,深度介于2mm~3mm。基于我们的知识,截至目前类似的研究工作在国内外鲜见研究报道。     

首次建立缺中子核素209Fr的分支比很弱的(EC+β+)衰变纲图

用¹⁶O束轰击¹⁹⁷Au靶,通过熔合蒸发4n反应产生了²⁰⁹Fr,借助于氦喷嘴带传输系统对其衰变性质进行了研究.由γ-t,X-γ-t,γ-γ-t符合及γ-γ延迟符合测量得到的结果,首次建立了²⁰⁹Fr的(EC+β⁺)衰变纲图.它包含了20条γ射线.²⁰⁹Rn的5个低位态的成员可以用[(²¹⁰Rn2⁺)(νf_5/2)^－1]多重态结构来解释.实验估计²⁰⁹Fr(EC+β⁺)衰变的分支比为(3.0±1.5)%.     

重离子碰撞中产生的K介子的末态作用

推广了RVUU模型,计入了K介子的平均场势和K与核子的末态重散射.并用它模拟了每核子1GeV入射能量的两个Ca核碰撞的阈下K⁺产生.讨论了K⁺矢量势和K⁺末态重散射效应对K介子的末态性质的影响.计算结果表明,排斥的矢量势,与K⁺的末态重散射相似,明显地影响了末态K⁺动能谱,导致了实验室系中具有大动量的K⁺产额的增大.然而,排斥的K⁺矢量势的计入可观地减少了K⁺的末态重散射的影响.这说明,为了合理地评价K⁺能谱和角分布,K⁺同核子的这些末态作用都是不能忽略的.     

产生长寿命核的几个(n,2n)反应截面的测量

本文报道了E_n=13.5—14.8MeV中子能区几个长寿命生成核的(n,2n)反应截面的测量.测量方法是以⁹³Nb(n,2n)^92mNb反应截面为中子注量标准的相对活化法.测量的几个反应为:¹⁵¹Eu(n,2n)^150mEu、¹⁵³Eu(n,2n)¹⁵²Eu、¹⁵⁹Tb(n,2n)¹⁵⁸Tb和¹⁰⁹Ag(n,2n)^108mAg.中子能量是用铌锆截面比法测定的.本文的结果和已收集到的测量结果进行了比较.     

用HI-13串列加速器质谱装置测量182Hf的研究

¹⁸²Hf的半衰期为(8.90±0.09)Ma, 是一个接近灭绝的放射性核素. 超新星爆炸是自然界中已知的惟一能产生¹⁸²Hf的途径. 因此¹⁸²Hf是研究近1亿年来在地球附近可能发生的超新星事件的理想核素. 另外, ¹⁸²Hf是核工程中特别感兴趣的一个长寿命放射性核素. 精确测量超痕量的¹⁸²Hf对反应堆的设计和核天体物理学以及其他研究领域都是非常重要的. 用加速器质谱有可能实现对超低含量¹⁸²Hf的测量. 在中国原子能科学研究院的HI-13加速器质谱装置上对¹⁸²Hf的测量方法以及样品的化学去钨方法进行了研究, 分别得到了空白样品以及系列标准样品的¹⁸²Hf和¹⁸³W的能量-飞行时间双维谱. ¹⁸²W对¹⁸²Hf计数的贡献是通过测量¹⁸³W的计数归一扣除的. 目前本工作对¹⁸²Hf的测量灵敏度为4.15±10^－11 (¹⁸²Hf/¹⁸⁰Hf比值).     

为提高BEPCⅡ亮度进行的一些研究

BEPCⅡ是BEPC的升级工程, 它被设计工作在亮度为1×10³³cm^－2.s^－1的τ-charm能区. 根据用几个不同的程序进行的束--束相互作用的模拟结果, BEPCⅡ的亮度较设计亮度有不同程度的下降. 其中一个程序的计算结果表明, 在原设计对撞模式下运行, BEPCⅡ的运行亮度只能达到0.50×10³³cm^－2.s^－1. 为了提高BEPCⅡ的运行亮度, 研究了小动量压缩因子的对撞模式, 亮度可以提高到0.54×10³³cm^－2.s^－1. 相应的束长由1.5cm减小到1.2cm. 为了和1.2cm的束长相匹配, 又研究了对撞点垂直β函数等于1.2cm的对撞模式. 根据束--束相互作用的模拟结果, 选择了几个高亮度的工作点, 对它们的线性lattice和动力学孔径等进行了研究和优化. 其中, 最高的亮度可以达到0.828×10³³cm^－2.s^－1.     

利用BESⅢ的双层TOF寻找D0-D0混合的研究

在ψ(3770)处, D⁰→K^－π⁺是研究D⁰-D⁰混合的非常理想的衰变道. 实验上, 良好K/π识别技术将对寻找D⁰-D⁰混合过程起着决定性的作用. 在BESⅢ实验的物理预研究中, 发现利用飞行时间的信息, 能够精确测定末态中含有多条带电径迹事例的起始时间, 从而可以改善飞行时间计数器的时间分辨率. 进一步的研究表明, 应用该方法后, BESⅢ双层TOF的时间分辨率从～78ps降到～64ps. 按照20fb^－1的ψ(3770)数据量进行估算, 在95%置信度下, D⁰-D⁰混合率的上限值可以提高7%左右.     

133Sm和149Yb的β缓发质子衰变

利用⁴⁰Ca+⁹⁶Ru融合蒸发反应产生了近质子滴线核¹³³Sm, 配合氦喷嘴带传输系统采用“质子-γ”符合方法观测了它们的β缓发质子衰变, 其中包括半衰期、质子能谱、第二代子核低位态之间的γ跃迁, 并估计出衰变到第二代子核不同低位态的分支比. 通过统计理论拟合上述实验数据, 指认了¹³³Sm的自旋宇称的可能范围. 并用Woods-Saxon Strutinsky方法计算了限制组态的¹³³Sm的核势能面, 通过对比发现¹³³Sm的自旋宇称可能有两种成分:5/2⁺和1/2^－. 这一结果与2001年发表的¹³³Sm(EC+β⁺)衰变的简单衰变纲图是相容的. 此外用同一方法分析了2001年Eur. Phys.J.A12:1—4中发表的有关¹⁴⁹Yb的β缓发质子衰变实验数据, 由此指认了¹⁴⁹Yb的基态自旋宇称为1/2^－.     

含酚羟基席夫碱的合成及其阴离子识别

设计和合成一个基于3,5-二叔丁基水杨醛-p-硝基苯腙含酚羟基的新型阴离子受体1. 在加入AcO^-和F^-后,受体1发生从深黄色到紫色的颜色变化. 然而,在加入其它阴离子(H₂PO₄^-, Cl^-, Br^-, I^-)没有明显的颜色变化. 通过紫外和荧光滴定研究了受体与AcO^-和F^-结合的性质.     

高能质子-核和核-核碰撞中末态作用对K+/π+比的影响

π介子与周围核子发生次级碰撞可以改变K⁺/π⁺比.本文用Glauber模型计算在质子-核和核-核碰撞中的K⁺/π⁺比.计算表明,末态相互作用对K⁺/π⁺比的效应是重要的.     

13.5—14.6MeV中子能区锗的同位素反应截面的测量

报道了在13.5—14.6MeV中子能区用活化法测得的⁷⁶Ge(n,2n)⁷⁵Ge, ⁷⁰Ge(n,2n)⁶⁹Ge, ⁷⁰Ge(n, p)⁷⁰Ga, ⁷²Ge(n,p)⁷²Ga, ⁷³Ge(n,p)⁷³Ga, ⁷²Ge(n,α)^69mZn和⁷⁴Ge(n, α)^71mZn的反应截面值. 中子注量用⁹³Nb(n,2n)^92mNb反应截面得到. 单能中子由T(d,n)⁴He反应获得. 同时还列举了已收集到的文献值以作比较.     

Gerasimov–Drell–Hearn求和规则的Q2依赖性质

在组分夸克模型中重子共振态的光子激发下,通过数值计算核子上光子总吸收截面σ_1/2和σ_3/2,检验了Gerasimov–Drell–Heam(GDH)求和规则.这种计算包括了总计17个低激发的、非奇异重子共振态.发现纵横相干截面在随Q²变化的求和规则研究中扮演了重要角色.结果显示在94%可信度上这些共振态使GDH求和规则饱和.特别是在Q²=0和小Q²的区域,主要是共振态P₃₃(1232)激发使求和规则饱和.在Q²=1.0GeV²以下,GDH积分有一个很强的Q²依赖性质,且在Q²=0.3GeV²附近变号.由于共振态贡献的迅速下降,当Q²>1.0GeV²时,GDH积分对Q²依赖变弱.     

高自旋态下160Lu能级自旋的确定

通过¹⁴⁴Sm(¹⁹F,3n)反应对¹⁶⁰Lu高自旋态进行了研究.首次建立了¹⁶⁰Lu高自旋态能级纲图.依据相加性法则对¹⁶⁰Lu各能级的自旋及宇称进行了讨论.     

缺中子130Pm和128Pr核的EC/β+衰变研究

171MeV³⁶Ar束轰击⁹⁶Ru靶由熔合蒸发反应生成了¹³⁰Pm和¹²⁸Pr核.由氦喷嘴快速带传输系统将反应产物送到低本底区.基于X-γ-t,γ-γ-t符合测量,首次建立了¹³⁰Pm的(EC+β⁺)衰变纲图.重新研究了¹²⁸Pr核的衰变,订正和补充了γ射线,建立了新的(EC+β⁺)衰变纲图.     

139Ce的多准粒子激发态

利用能量为50MeV的¹²C束流, 通过反应¹³⁰Te(¹²C,3n)布居了¹³⁹Ce的高自旋态. 基于标准在束核谱学实验测量结果, 扩展并更新了¹³⁹Ce的能级纲图. ¹³⁹Ce的能级结构具有球形原子核的典型特征, 其高自旋态由单粒子激发形成. 利用经验壳模型计算了¹³⁹Ce的多准粒子激发态能量, 研究了其高自旋激发态的多准粒子特性.