锥形模超塑挤压的工艺规范——超塑挤压解析理论

本文根据文献[1]的部分结果,建立了锥形模非稳态挤压和稳态挤压工艺规范的理论公式,并用典型超塑性合金ZnAl₅进行实验,结果表明,理论与实验符合得较好。     

超塑胀形m值的力学解析

本文从超塑自由胀形m值的定义出发,引用自由胀形等效应力、等效应变、等效应变速率和几种典型加载路径自由胀形m值的解析表达式,建立了定高度胀形m_h值、定压胀形m_p值与恒速胀形m_v值之间的函数关系.对无应变硬化材料、应变硬化材料和应变软化材料在胀形不同阶段m_h,m_p,和m_v之间的关系做了定量分析.用双试样法测量了ZnAl₂₂和ZnAl₄Cu两种典型超塑性板材的m值,理论计算与实验测量结果基本符合.从理论上解答了为什么m_h,m_p,和m_v的值各不相同甚至m_v会是负值的反常现象.     

超空间中次正则函数的Cauchy积分公式*

在本文中, 首先给出了超空间中次正则函数(sandwich方程 D_xfD_x=0的解)的一些性质, 然后证明了超空间中的Cauchy-Pompeiu公式, 最后得到了超空间中的Cauchy积分公式和Cauchy积分定理.     

高TcYBa2Cu3O7/PrBa2Cu3O7超晶格的微结构分析

利用高分辨透射电子显微镜对高T_c YBa₂Cu₃O₇/PrBa₂Cu₃O₇(以下简称为YBCO/PrBCO)超晶格的微结构进行了系统的观察分析,高分辨电子显微象(HREM)表明YBCO/PrBCO超晶格层与层之间具有清晰的衬度,没有界面互扩散,通过HREM象观察,发现衬底表面的原子台阶和缺陷使薄膜最初1—2个晶胞层中出现层错等缺陷,但这些缺陷并没有向薄膜内部扩展,当薄膜厚度超过几个晶胞层后,其结构趋于完整。另外,在HREM照片上还可看出YBCO/PrBCO超晶格的调制周期存在波动,波动范围相当于一个晶胞层厚度,实验结果表明,利用YBCO/PrBCO超晶格研究CuO₂面的二维超导电性时,临界温度T_c和临界电流密度J_c的变化不仅与二维CuO₂面的失耦程度有关,还会受到各种晶格缺陷的影响,对YBCO/PrBCO超晶格和超薄YBCO膜的输运特性进行理论解释时,必须考虑衬底和晶格缺陷造成的影响。     

空间的几种超投影性质及其局部化

讨论Banach空间几种超投影性质(及其相应的局部化性质)之间的关系,证明了在Banach空间X自反的条件下,X是l_p-次投影空间的充要条件是X^*是l_p-超投影空间,X是局部l_p-次投影空间的充要条件是X^*是局部l_p-超投影空间,以及X是局部次投影空间的充要条件是X^*是局部超投影的。其中1/p+1/q=1(p>1,q>1)。     

超等距可膨胀算子

Hilbert空间H上的压缩算子T称为超等距可膨胀的,若存在K(KH)及其上的重交换等距算子U,V使i)。本文研究了超等距可膨胀算子的初步性质,证明了Bergman位移是超等距可膨胀的,并在一定条件下对Bergman空间的乘法算子M_f,M_φ和M_φ,证明了的充分必要条件是φ=φ=f=常数。     

超塑胀形的变m值本构方程

本文考虑到超塑变形具有强的结构敏感性,直接根据双拉应力状态的m-log曲线用函数模拟法求解定义m值的微分方程,首次给出了超塑胀形的变m值本构方程。文中指出,用负幂函数模拟m-log曲线所建立的本构方程,不但反应了m值变化的特征,而且既可用表达σ,也可用σ表达.由于方程中包含了m_m,m_k和η三个常数,而且当m_m和η越大,m_m/m_k越接近于1,材料的超塑性越好,这就把材料胀形的超塑性指标与m-log曲线的形状联系起来,从而解答了为什么只用单向拉伸测得的m_m不能描述超塑胀形的变形规律和材料胀形的超塑性指标的症结所在,最后就ZnAl₂₂和ZnAl₄Cu₁两种超塑性板材实测的m-log曲线给出对应的超塑胀形变m值本构方程。     

平面应变Ⅰ型非线性裂纹问题的高阶渐近解

本文给出了平面应变情况下Ⅰ型问题裂纹尖端附近二阶渐近场的定解方程、求解方法和计算结果,并以某些细致的有限无解为依据,估计了二阶渐近场的幅值系数k₂,分析了它对应力、应变分布和三轴张力的影响,变化规律以及在弹塑性断裂准则中的作用。     

BaTiO3 /SrTiO3超晶格的激光分子束外延生长与二阶光学非线性研究

使用激光分子束外延 ,在SrTiO₃ ( 1 0 0 )单晶衬底上成功生长了一系列c轴取向的 ,具有原子量级控制精度的BaTiO₃/SrTiO₃超晶格 .利用晶格失配导致的薄膜表面台阶密度的周期性变化 ,讨论了反射式高能电子衍射 (RHEED)强度在BaTiO₃ 层和SrTiO₃ 层中的周期性调制 .系统研究了二阶非线性光学极化率同超晶格结构的关系 .实验测量和理论拟合结果表明 ,BaTiO₃ /SrTiO₃ 超晶格的二阶非线性光学极化率显著增强 ,其最大值比BaTi₃体单晶提高一个数量级以上 .从应力导致的晶格畸变和极化增强出发 ,讨论了二阶光学非线性增强的物理机制     

超网络的主子超图分析法

本文引入了超网络、混合超图及其主子超图的概念,提出了分析线性有源超网络的一种新的拓扑方法——主子超图法的原理和算法。它产生的符号网络函数表达式很紧凑,而且不含对消项。它的计算时间复杂度为O(m³eⁿh+m₁u_GΣn₁),比文献[1,2]的降低两三个数量级。本法最适合于要求符号网络函数表达式按所有受控源互导纳集项的场合。     

含故障点的加强超立方体中路和圈的嵌入

本文研究了含故障点的n-维加强超立方体Q_n,k中的路和圈嵌入的问题.充分分析了加强超立方体网络的潜在特性,利用了构造的方法.得到了含2n-4个故障点的加强超立方体Q_n,k中含长为2ⁿ-2f的容错圈的结论,推广了折叠超立方体网络中1-点容错圈嵌入的结果.其中折叠超立方体网络为加强超立方体网络的一种特殊情况.     

q超几何级数 2Φ0[a,b;z]的两个基本恒等式及其一些应用

本文由有限域上交错矩阵方程ＸＫ_２υＸ′＝０的解数公式得到ｑ超几何级数 ₂Φ₀的一个基本恒等式，并且用它能直接把一些特殊矩阵的这类方程的解数由函数 ₂Φ₀表出．另外还用 ₂Φ₀的一个恒等式得出Ｆ_q上ｍ阶特殊矩阵的个数．     

YBa2Cu3O7超薄膜生长机制的原子力显微镜研究

在有40nm厚的PrBa₂Cu₃O₇过渡层的(100)SrTiO₃基片上生长了YBa₂Cu₃O₇超薄膜,典型的厚度为2,6,10个原胞层.X射线衍射表明薄膜取向都是C轴垂直于膜面.原子力显微镜观察发现YBa₂Cu₃O₇超薄膜具有层状和螺旋两种生长模式,并且在6个原胞层的生长阶段观察到螺旋位错,而类似的生长特征并没有出现在PrBa₂Cu₃O₇过渡层中.实验结果表明,在 10个原胞层范围内,薄膜的超导转变温度和临界电流密度对厚度有很强的依赖关系.     

顶点算子超代数及相关的结合代数的表示

设 V 是一个顶点算子超代数. 该文得到了一系列的结合代数A_n(V)(对任何n∈ 1/2 + Z₊(i∈ {0,1})). 也给出了A_n(V) -模但非A_n-1/2(V) -模的不可约模范畴和单的可容许的V -模的范畴之间的一一对应关系. 对于给定的A_n(V) -模但非A_n-1/2(V) -模U, 还构造了一类广义Verma可容许的V -模M_n(U). 进而利用结合代数的表示进一步研究了顶点算子超代数的表示论.     

复投影空间中的常主曲率超曲面(Ⅰ)

本文证明了复投影平面CP²中任一个有三个不同的常主曲率的超曲面与复二次曲面z₀²+z₁²+z₂²=0的一个管子上的开集合同。这就解决了Takagi在文献[1]中提出的问题。     

超扩散过程首出测度的绝对连续性

假设X ={X_t,X_τ,P_μ}是Rd 中具有一般分支机制 ψ与一般分支率函数A的超扩散 .讨论当A满足什么条件时 ,R^d 中有界光滑区域D的首出测度X_τD 具有绝对连续性     

关于某些拟一致空间的超空间拓扑

设(X,τ)是一个拓扑空间。在本文中,我们证明了在超空间2^X上局部有限拓扑e^τ与局部有限覆盖拟一致u_LF所导出的超拓扑|2^u_LF|是相同的。我们还证明了下面条件是等价的:(1)(X,τ)是仿紧的;(2)(X,τ)是orth紧的,且e^τ=|2^u_FT|;(3)存在一个Lebes-yue拟一致u_L,使e^τ<     

应用激光光电流光谱法测量235U的超精细结构和同位素位移光谱

本文用激光光电流光谱技术测量了铀原子同位素位移光谱,提出双光路测量系统,提高了测量的灵敏度与准确度.还测定并计算了²³⁵U原子的5f³⁶d7s²-⁵L₆⁰基态能级和5f³6d7s7p-~7M₇激发态能级的磁偶极矩常数A_J和电四极矩常数B_J.在超精细组份分辨不完全的情况下,只要能准确测定五个以上的超精细组份,就可以计算出尚分辨不清或不能直接测定的其余全部超精细组份.     

de Sitter空间S1m+1中具有平行Blaschke张量的正则类空超曲面

本文引入两个以de Sitter空间为模型的非齐性坐标来覆盖共形空间Q₁^m+1.利用球面S^m+1中超曲面的Möbius几何的方法,本文研究了Q₁^m+1中正则类空超曲面的共形几何.作为其结果,本文对所有具有平行Blaschke张量的正则类空超曲面进行了完全分类.     

一类超一致椭圆扩散过程的极限定理

本文研究了分支特征为ψ（x,z）=γz^1+β（0<β≤1）形式的超一致椭圆扩散过程,当初始值X₀（dx）为底过程的某类不变测度时,给出了当空间维数d满足βd≤2时,超过程X_t依分布收敛于0测度,当βd>2时,X_t则依分布收敛于一个非退化的随机测度.