周期点集不空的圆周自映射

<正> 本文是[1]的续篇,继续讨论圆周自映射所产生的动力系统性质.圆周自映射按有无周期点可以分成两大类,也可以按拓扑度分成四种情形,即|deg|≥2,deg=0,deg=-1和 deg=1.其中前三种情形的映射都有不动点,属于周期点集不空的一类.第四种情形的映射较为复杂,它们可以有不动点,无不动点但有周期点,也可以无周期点.在文[1]中我们对|deg|≥2的映射讨论了周期集合,周期点集,非游荡集和拓扑熵之间的种种联     

无周期点的圆周自映射

<正> 圆周自映射按有无周期点可以分成两大类,对有周期点的一类,我们在[1—3]中已作了讨论,本文讨论无周期点的一类. 文[4]讨论了这类自映射,证明它们都是唯一遍历的(uniquely ergodic).该文虽然不涉及非游荡集的概念,但在实际上却隐含了关于非游荡集结构的某些重要结论.该文完     

关于线段连续自映射的一个反例

本文利用Stefan技巧构造了一个满足以下条件的[0,1]上的连续自映射f:f没有异状点,回归点集为闭集但周期点集不是闭集。     

关于线段连续自映射的一个反例

本文利用tefan 技巧构造了一个满足以下条件的[0,1]上的连续自映射 f:f 没有异状点,回归点集为闭集但周期点集不是闭集.     

deg≥2的圆周自映射

<正> 记 R=(-∞,+∞),I=[0,1]和 S~1{e~(2πxi)|x∈I}.S~1是复平面上中心在原点的单位圆周.S~1上全体连续自映射的集合记为 C~0(S~1,S~1).设 f∈C~0(S~1,S~1),f 的周期集合,不动点集,周期点集,非游荡集和拓扑熵分别记为 p(f),F(f),P(f),Ω(f)和ent(f).此外,用 deg(f)记 f 的拓扑度或层数(一种定义见§2).关于圆周自映射所产生的动力系统性质已有很多人进行了讨论.据作者所知,所有这种讨论还仅限于在某种条件下寻求拓扑熵下限的最好估计以及 Sharkovskii 和 Li Yorke     

线段自映射的非游荡集等于周期点集的一个充分条件

<正> 我们在[1][2]和[3]的基础上继续讨论线段到自身连续映射所产生的动力系统性质.基本定义、名词和符号承[1]和[2].特别要强调的,设 f∈C~0(I,I),f 的不动点集,周期点集和非游荡集分别用 F(f),P(f)和Ω(f)表示.再者,f 的周期不是2~l(l≥0)形式的周期点统称为素周期点.文[6]证明,f 有素周期点与 f 有异状点是等价的.我们在文[1]中曾解决了 Block 提出的一个问题,证明当 P(f)有限时,则Ω(f)=     

线段自映射有异状点的一个充要条件

记L=[0,1],并用C~0(I,I)表示全体I到自身连续映射的集合.设f∈C~0(I,I).f的不动点集,周期点集和非游荡集分别用F(f),P(f)和Ω(f)表示(定义见§2).f的拓扑熵记为ent(f)(见[6]).f的周期不是2的方幂形式的周期点称为f的素周期点. 这类映射所产生的动力系统性质,如非游荡集的结构与周期点集的关系,拓扑熵估计等,目前已有一系列文章加以讨论.在P(f)有限的条件下,已经获得了较好的结果,见[1],[2]和[4].在一般情形下则还有一些问题有待解决.文[5]证明了下述结果,即 定理A 设f∈C~0(I,I).则当f有素周期点时,ent(f)>0. 有人猜测定理A的逆定理也成立.我们把它写成等价形式的     

圆周自映射的回归点和非游荡点

<正> 设S~1为圆周,并设f:S~1→S~1为连续映射.f的周期点集、回归点集和非游荡集分别记作P(f)、R(f)和Ω(f).f的拓扑熵记作ent(f).本文将证明: 定理 设f:S~1→S~1为连续映射.若P(f)≠φ,则 (1)P(f)=R(f).     

线段自映射非游荡集有限的一个充要条件

§1.前言 我们考虑线段到自身的连续映射.对于这样的映射所产生的动力系统性质,最近有若干作者进行过研究,比如[1—5]以及其它.这些研究受近年微分动力系统理论的影响,例如讨论非游荡集结构与周期点集之间的关系,拓扑熵的估计等. 记Ⅰ=[0,1].用C~o(Ⅰ,Ⅰ)表示Ⅰ到自身全部连续映射的集合,设f∈C~o(Ⅰ,Ⅰ).f的不动点集,周期点集和非游荡集分别用F(f),P(f)和Ω(f)表示(定义见§2).Block证明了下述结果,即     

拓扑熵为零的混乱映射的充分条件

线段上的连续自映射,当周期点集为闭集时,其轨道十分简单,当然,动力系统不会是混乱的,因此,研究周期点集的聚点的极限性态与混乱的关系,无疑可以进一步揭示混乱现象产生的原因。文[6]证明了当回归点集非闭,f是混乱的。本文则给出了周期点集非闭时f为混乱的充分条件。这说明了只要周期点集非闭动力系统就可能是混乱的。     

圆周上有4周期轨的连续自映射的周期集

讨论了圆周上有4周期轨的连续自映射的周期集.首先按相对共轭以及相对同伦的关系对圆周上所有有4周期轨的连续自映射分类,再利用映射覆盖图来讨论每一类映射的周期集.最后按同伦最小周期集对圆周上所有有4周期轨的连续自映射进行了分类.将此结果与线段上的Sharkovskii定理对比时可以发现,儿乎所有圆周上有4周期轨的连续自映射的周期集都是全体自然数集.     

圆周上有4周期轨的连续自映射的周期集

讨论了圆周上有4周期轨的连续自映射的周期集.首先按相对共轭以及相对同伦的关系对圆周上所有有4周期轨的连续自映射分类,再利用映射覆盖图来讨论每一类映射的周期集.最后按同伦最小周期集对圆周上所有有4周期轨的连续自映射进行了分类.将此结果与线段上的Sharkovskii定理对比时可以发现,几乎所有圆周上有4周期轨的连续自映射的周期集都是全体自然数集.     

线段自映射拓扑熵为零的一个充分条件

本文讨论线段I=[0,1]上连续映射产生的动力系统性质,名词,符号和基本定义均从[1].在文[1]中我们提到至今尚未解决的一个问题,即 猜测 设f∈C~0(I,I).若f无素周期点,则f的拓扑熵ent(f)=0.这个猜测的一个较弱形式是 弱猜测 设f∈C~0(I,I).若f的周期点的周期有上界,则ent(f)=0. 据arkovskiǐ的一个定理(参见[4]),f的周期点的周期有上界,则f的周期点的周期都具有2~l的形式,l≥0,因而f无素周期点.所以上述弱猜测是上述猜测的特款.在周期点集P(f)有限的条件下,文[2]和[3]已证明上述猜测是正确的.本文的目的是证明     

关于赋范空间上连续自映射的回归点

在赋范空间中讨论回归点的性质,主要得到了结果：（1）如果,是序列紧赋范空间X上的连续双射,x是f的任一回归点,则对于任意整数N〉0都存在f的回归点x0∈X使得f^n（x0）=x;（2）序列紧赋范空间上连续自映射的回归点集是f的强不变子集;（3）如果f是局部连通赋范空间X上的连续自映射,则f的每一个回归点或是类周期点或是类周期点的聚点．作为推论,在实直线段上得到了类似的结论．     

关于一类具有n周期点映射的构造方法

Li-Yorkc 指出:区间连续自映射 f(x)若有一个3周期点,则对于任意 n,f(x)有 n 周期点.本文给出了具有 n 周期点一类映射的构造方法.     

线段连续自映射非游荡集的拓扑结构

<正> 令X为拓扑空间,f:X→X为连续映射.f的不动点集F(f),周期点集P(f),周期点的周期,以及非游荡点集Ω(f)定义如常(例如,参见文献[1]).令x∈X,集合{f~n(x):n=0,1,2,….}称为x的轨迹,并记作O(x,f);当x为f的周期点时,O(x,f)称为x的周期轨迹.记Ω(f)为具有无限轨迹的非游荡点的集合.y∈X称为x∈X     

周期点与Lefschetz-zeta函数

设 f:X→X为有限复形 X的连续自映射 ,本文引入了一个新的挠 Lefschetz zeta函数 ζρ( f) ,并证明了其有理性和积公式 ,然后 ,利用 ζρ( f)我们给出了若干判定映射有无限多个周期点的标准 ,它们将含盖和推广 [1 ]的主要结果 .     

连续树映射的ω极限集与非游荡集

本文研究树上连续自映射f的ω极限集∧,非游荡集Ω的若干拓扑结构,主要证明了不在周期点集闭包中的ω极限点都有无限轨迹;Ω-     

关于一类自映射轨道的研究

1 概念及已有结果 设X为拓扑空间,f∈C0（X,X）,f0表示恒等映射,对任意自然数n,定义fn=fοfn-1. 称O（x,f）={fn（x）│n=0,1,2,… ;x∈X}为x的f轨道. 关于周期点、周期点集、周期、周期轨道,Sarkovskii序如通常定义,可参见[1].     

树映射的链等价集与拓扑熵

本文讨论了树映射f的链等价集的性质,得到了f具有零拓扑熵的几个等价条件,并证明了:如果 f的一个链等价集是个无限集,那么这个链等价集的任何孤立点都是f的非周期的终于周期点.