一类具复杂偏差变元的Liénard方程的周期解

研究了一类具复杂偏差变元的Lienard型泛函微分方程x"(t)+f(x(t),x'(t))x'(t)+g(t,x(t-τ-(t,x(t))))=0周期解的存在性。分别在阻尼系数有界和无界的条件下,得出了方程周期解的存在定理。     

一阶中立型时滞微分方程的振动性

我们得到了一阶中立型时滞微分方程d/dt[y(t)-p(t)y(t-τ)] Q(t)y(t-σ)=0一切解振动的新的充分性判据。     

一类二阶滞后方程的振动性质

本文给出了二阶滞后方程 (r(t)x'(t))'+a(t)x"(t-τ(t))=f(t)的振动解渐近趋于零的若干充分条件。     

奇异二阶边值问题的正解

研究了奇异二阶边值问题 u″+λp(t) f (t,u) =0 ,αu(0 ) -βu′(0 ) =0 ,γu(1 ) +δu′(1 ) =0 ,给出了正解的存在性 ,改进和推广了一些已知结果     

二阶非线性中立型阻尼微分方程的振动定理

建立了二阶非线性中立型阻尼微分方程■其中z(t)=x(t)+p(t)x(τ(t))的若干新的振动准则,我们的定理改进、推广和统一了一系列文献中的有关结果。所得准则的有效性也通过例子给出说明。     

具有次线性中立项的二阶Emden-Fowler时滞微分方程的振动性EI北大核心CSCD

研究含有次线性中立项的二阶Emden-Fowler时滞微分方程(r(t)([x(t)+p(t)xθ(τ(t))]′)α)′+q(t)xβ(σ(t))=0解的振动性,其中α,β,θ均为正奇数之商,0<θ≤1,β≥α。利用Riccati变换,积分平均和不等式技巧,建立了方程的三个新的振动准则。所得结果将经典的Leighton[1]和Kneser[2]振动准则推广到含有次线性中立项的超线性Emden-Fowler时滞微分方程。而且,新的结果不仅推广和改进了最近文献中出现的关于该方程当0<θ<1时的振动准则,同时也改进,推广和简化了方程当θ=1或者p(t)=0时的振动准则,所得准则的有效性通过若干例子给出了说明。     

一类高维随机系统的小波分析

利用小波分析研究了线性随机系统WTHXXWTBX(t)=WTHXXWTBX0+∫tt0WTHXFWTBX(τ)WTHXXWTBX(τ)d(τ)+∫tt0WTHXBWTBX(τ)WTHXuWTBX(τ)dτ+∫tt0WTHXGWTBX(τ)dWTHXβWTBX(τ)在小波变换下的平均功率、稠度、小波展开及展开系数的相关性等。     

C~*-代数中元素的τ-期望与τ-方差(英文)

引入了有单位元的C*-代数A的元素A的τ-期望Expτ(A)与τ-方差Varτ(A),它们分别定义为Expτ(A)=τ(A)与Varτ(A)=Expτ((A Expτ(A)1AI)2),建立了关于它们的若干等式与不等式,给出了Expτ(AB)Expτ(A)Expτ(B)与Varτ(A+B)Varτ(A)+Varτ(A)的一些估计.引入并研究了元素A,B的τ-协方差Covτ(A,B),研究了元素的τ-独立性.     

入射波与反射波的分离测量

在许多情况下,到达水听器的声波有入射波也有反射波,两者在时间上重合在一起,无法分开,水听器的输出自然为入射波与反射波迭加的结果。这时可用两个小型水听器分别求出入射波和反射波。 设在水中以距离d放置两个小型水听器M_1,M_2,对两水听器的输出进行付里叶变换,分别为m_1(ω),m_2(ω)。设两水听器的输出信号在延迟时间τ(τ=d/c,c为声速)以后其付里叶变换分别为m_1′(ω),m_2′(ω),则水听器M_1接收的入射波和反射波信号的付里叶变换P_1(ω),P_r(ω)可表示如下:     

更广一类非线性Schrdinger方程组的数值分析

由于非线性Shrdinger方程在很多物理问题中遇到,并且被广泛应用,因而越来越引起人们的关注,它的一般形式为 iu_t+u_(xx)+q(|u|)~2)u=0不少作者总假定q(s)≥0或q′(s)有界[1,2],然而对某些物理问题,这些条件并不满足,如[3],本文就是考虑如下更广一类非线性Schrdinger方程组的初边值问题     

提高标准铜—康铜热电偶精度方法的探讨

一、影响分度精度的因素分析在标准铜-康铜热电偶检定规程中,规定该热电偶在0～-200℃范围内的内插式为公: e_t=at+bt~2+ct~3 (1)式中,a、b,c为三个待定系数。 (1)式也可写成另一种形式: e_t=e_1φ_1(t)+e_2φ_2(t)+e_3φ_3(t) (2) 设三个分度点温度分别为t_1、t_2、t_3,则(2)式中:     

用近似方法计算空心圆杆弯曲剪应力应注意的一个问题

本文给出了公式τ=Qr_m~2/Icosθ,τ_m=2 Q/A的应用范围,当材料的波桑系数μ=0～0.5时前一式的应用范围为t/d <1/20.95～1/15.02,后一式的应用范围为t/D<1/19.95～1/13.95。     

二阶非线性时滞微分方程的振动性定理

本文是[1]的继续。讨论二阶非线性时滞微分方程x"(t)+p(t)X(t,x(t),x'(t))x'(g)+q(t)f(x(σ(t)))=0的解的振动性质。建立了方程(1)的两个振动性定理。     

Li对Al-3.5Cu-1.5Mg合金组织与性能的影响

采用光学显微镜(OM)、透射电镜(TEM)、扫描电镜(SEM)、维氏硬度计和力学性能测试等方法研究了Li元素对Al-3.5Cu-1.5Mg合金微观结构及性能的影响。结果表明:在Cu/Mg原子比约为1的Al-3.5Cu-1.5Mg实验合金中,加入1%(质量分数)的Li元素,主要时效析出相由S′(Al2CuMg)转变为S′(Al2CuMg)+δ′(Al3Li),晶界无沉淀析出带(PFZ)窄化;弹性模量提高了8GPa,抗拉强度提高了21MPa,伸长率由20.3%降至15.8%,由韧性断口转变为韧/脆混合型断口。     

带变号系数的广义Gelfand模型的正解迭代方法

利用单调迭代方法获得了广义Gelfand模型w ″(t)+λh(t)f(w(t))=0,w(0)=w(1)=0的正解迭代程序,其中允许系数 h(t)在[0,1]中改变符号。     

血管切片的三维重建

本文讨论血管的三维重建问题.我们通过研究,证明了以下的定理.定理设C(i)是中轴线和平面Z=i的交点,那么存在以C(i)为中点且端点P1(i),P2(i)在ω(i)上的线段,并且在P1(i),P2(i)处ω(i)的切线相互平行.根据定理,我们找到利用求截面图象边界曲线的平行切线方法找到中轴线和100个截面的交点及管道的直径59.1238pixel.并用这100个交点的数据拟合出中轴线的方程:x(t)=-0.207806-0.610303t+0.206455t2-0.0144935t3+0.000517774t4-8.394241977754047×10-6t5+6.133353112035975×10-8t6-1.6673218267444805×10-10t7y(t)=158.211+1.86595t-0.266798t2+0.0141407t3-0.000325412t4+3.043275597680807×10-6t5-9.899171274615063×10-9t6z(t)=t然后我们用中轴线的方程重建了三维血管,并求出了重建血管在40个平面上的截面ω′(i)(30≤i≤69),并与原始截面ω(i)(30≤i≤69)进行比较,截面平均符合率高达96.8024%.     

0～-182.962℃温度范围标准铂电阻温度计精度分析

对于标准铂电阻温度计的使用,我们比较关心它的精度。本文用一种新的评定方法,对O～-182.962℃标准铂电阻温度计的精度予以研究。据国际实用温标(IPFS-1968),在O～-182.962℃范围内,标准铂电阻温度计的电阻与温度的关系式为: W(t)=W_(CCT68)(t)+△W(t)(1) △W(t)=A_4t+c_4_t~3(t-100)(2)式中,W_(CCT68)(t)为参考函数,△W(t)为偏差函数,常数A_4、C_4由铂电阻温度计在水沸点与氧沸点及冰点的电阻测定值确定。由于W_(CCT-68)(t)为已知,所以该温度计在此温区内的准确度,取决于该支温度计A_4、C_4的准确程度。从标准铂电阻温度计试行检定规程-JJG160-75给出:     

一类积分方程的数值解法

研究了形如∫^t 0H(T,τ)f(τ)dτ=g(t)一类积分方程的数值求解，从讨论病态性质入手，基于吉洪诺夫的正则化思想，构造了正则化算了,而给出了求解这类积分方程稳定的数值方法，并给出了一些数值算例。     

标准电池检定规程中的误差分析

根据标准电池的特性可知,在标准电池的整个使用期间,外界温度变化几乎是引起误差的主要来源(当然还有振动、充放电等)。这不仅是由于标准电池的电动势—温度系数比较大(为-40μV/℃),而且由于其每个支管的温度系数分别为-350μV/℃和+310μV/℃,几乎比整只电池的温度系数大一个数量级,因此控温和测温是检定电池最应重视的。标准电池电动势与温度的关系表达式为: E_(?)=E_(20)+α(t-20)×10~(-6)+β(t-20)~2×10~(-6) (1)     

四阶三点非齐次性微分方程边值问题正值解的存在性研究

主要应用Krasnosel-skii不动点定理和Schauder不动点定理研究四阶三点非齐次微分方程{v(4)(t)+ɑ(t)f(v(t))=0,0相似文献