利用后向受激喇曼散射压缩脉冲宽度

无论在喇曼振荡器还是在喇曼放大器中,都可以利用后向受激拉曼散射把几十个ns的泵浦激光脉冲转换为几个ns的斯托克斯强脉冲。已报导的压缩比是～10,能量转换效率是～50％。 脉冲压缩不能由前向受激喇曼散射实现的原因是,泵波与前向斯托克斯波总是差不多一起传播,     

二重简并前向受激多光子散射

从理论上推导了非线性介质中二重简并前向受激多光子散射,得到了直接和级联两种耦     

高压H_2后向受激喇曼散射放大的研究

本文讨论了高压氢气中在正向散射反馈下后向喇曼放大的异常饱和特性,并且和理论模型作了比较。     

色散泵浦对受激布里渊散射反射率的影响

将宽带KrF激光通过棱镜进行色散,在气压约为2×106Pa的SF6介质中进行受激布里渊散射的实验研究.通过与没有经过色散的KrF激光进行对比,得到经过色散后的KrF激光作为泵浦光比没有经过棱镜色散的KrF激光作为泵浦光产生SBS的反射率高.     

关于后向受激散射产生相位共轭波的新解释

对后向受激散射产生相位共轭波的过程给出了一种新的物理解释,以为在后向受激散射过程中发生的是两个同时存在的非线性过程:纯粹的受激散射过程、部分简并四波混频相位复共轭过程。这两个过程的密切结合使后向受激散射波在一定程度上具有入射波的位相共轭特性。在实验上采取了四波混频的探测方法,证实了理论的结果。     

泵浦脉冲宽度对受激布里渊散射保真度的影响

为了研究泵浦脉冲宽度对受激布里渊散射(SBS)相位共轭保真度的影响,分别采用CCl4、N-hexane、CS2三种不同的SBS介质,在泵浦脉宽分别为12 ns、7 ns和2 ns的情况下,采用列阵相机法对保真度进行实验研究.结果表明:泵浦脉宽对SBS相位共轭保真度有很大影响.当泵浦脉宽远大于介质声子寿命时,保真度保持较高数值,且比较稳定;当泵浦脉宽逐渐接近并近似等于声子寿命时,保真度的值开始逐渐降低,降低的幅度也逐渐增大,稳定性也开始变差;当泵浦脉宽减小到小于声子寿命时,保真度大幅度降低,波动性增大,相位共轭情况很差.     

相位调制对光纤受激布里渊散射阈值的影响

相位调制是光纤中提高受激布里渊散射阈值、抑制受激布里渊散射效应的有效方法。理论分析了相位调制中调制幅度及调制频率的改变对受激布里渊散射阈值的影响,实验研究了25 MHz调制频率、不同调制幅度以及调制幅度为1.5,不同调制频率下受激布里渊散射阈值的变化情况。结果表明,受激布里渊散射阈值既随相位调制幅度的增大而增大,又随相位调制频率的增大而增大。当相位调制幅度为7.7,相位调制频率为25 MHz时,受激布里渊散射阈值提高约7 dB。当相位调制幅度为1.5,相位调制频率较小为5 MHz时,相位调制对受激布里渊散射阈值的影响不够明显。     

光纤拉曼放大器中级联的前向受激布里渊散射

研究了前向抽运和背向抽运方式下S波段分布式光纤拉曼放大器(FRA)中级联的受激布里渊散射(SBS)现象。用窄光谱带宽(<100MHz)的可调谐LD作为信号源,通过S波段分布式FRA,当被放大的信号功率超过单模光纤SBS的阈值时,出现了前向SBS。随着FRA抽运功率的提高,在斯托克斯区,出现了级联的SBS线,信号的功率转换为SBS功率,在实验中观测到偶数阶的SBS谱线功率大于奇数阶的Brillouin Rayleigh散射线。当进一步增加FRA的抽运功率,其增益下,噪声变大,SBS的串扰破坏了FRA特性,使其无法在密集波分复用(DWDM)光纤传输系统中使用,因此需要严格地控制入纤的信号功率和FRA抽运功率。在实验中还观测到在FRA中被放大的信号光和SBS线两侧的伴线。     

受激布里渊散射的阈值效应

本文讨论了受激布里渊散射的阈值效应对后向受激散射光（泵浦光的相位共轭波）线宽、发射角、脉宽、能量集中度的影响,利用其阈值效应可以获得一个面积尽量小的共轭光斑。     

聚焦泵浦条件对受激布里渊散射反射率影响的理论分析

理论分析了聚焦泵浦条件对受激布里渊散射反射率的影响，获得反射率与透镜焦点位置、透镜焦距及泵浦光束半径的关系；受激布里渊散射阈值与透镜焦距的关系。理论与实验结果基本上一致。     

窄线宽与宽线宽受激布里渊散射过程的图示化描述

利用光压原理对激光稳态受激布里渊散射 (SBS)过程中声子波密度光栅的非线性演变情况作了图示化的深入分析 ,并直观地解释了稳态窄线宽SBS与稳态宽线宽SBS的特性差异     

后向受激布里渊散射(BSBS)相位复共轭波传输特性研究

本文报道用红宝石Q开关激光脉冲,泵浦光导纤维和CCl_4液体管,通过BSBS产生的相位复共轭波,研究其相位畸变补偿特性。     

受激布里渊散射阈值性能的研究

研究了样品池的长度、焦距以及聚焦位置对ＳＢＳ阈值的影响,同时验证了其实验结果与理论分析相吻合．     

时域傅里叶变换的受激布里渊散射线宽测量

为了实时精确地测量受激布里渊散射线宽,采用了一种利用脉宽时域傅里叶变换的方法,实验研究了在5℃~40℃的温度变化范围内受激布里渊散射脉宽和线宽之间的相互关系。首先测量了不同温度下的受激布里渊散射脉宽,然后经过傅里叶变换以及线宽校准,得到不同温度下的受激布里渊散射线宽。结果表明,脉宽时域傅里叶变换测量受激布里渊散射线宽的方法具有较高的测量精度,最大测量误差小于3.5%,是一种简便可行的方法。     

利用受激布里渊散射测量碘激光的增益线宽

本文叙述实验测量具有受激布里渊散射镜的碘激光放大器的基频和斯塔克频率的辐射增益截面比。首次测量了增益线宽、激光介质温度与时间的关系。     

准分子激光泵浦的受激布里渊散射及其应用

本文描述了用准分子激光泵浦的受激布里渊散射的研究以及受激布里渊散射效应在各学科中的应用。     

窄线宽光纤放大器中受激布里渊散射抑制研究进展

受激布里渊散射(SBS)是窄线宽高功率光纤放大器输出功率的主要限制因素。介绍了目前国内外主要的SBS抑制方案及其研究进展,重点介绍了通过相位调制等方法展宽种子激光线宽以及施加温度、应力梯度和声场裁剪等改变布里渊增益谱的SBS抑制方法。对各种SBS抑制方案进行了对比和总结,为相关研究提供参考。     

单纵模Nd:YAG激光抽运H2-He混合气体中的强后向受激拉曼散射

用单纵模Nd：YAG二倍频激光（波长532nm，线宽0．003cm^-1，脉宽（半峰全宽，FWHM）6．5ns）抽运Hz／He气体，观察到很强的后向一阶斯托克斯（BS1）受激拉曼散射。在Hz的分压分别为1．0MPa和1．5MPa的Hz／He（体积比）（3／7）混合气体中，当抽运能量为92mJ时，后向一阶斯托克斯光的量子转换效率高达69％左右，而在纯Hz中后向一阶斯托克斯光的量子转换效率分别只有15％和18％。这是因为加入He增强了后向拉曼散射多普勒线宽的Dicke压窄效应，使后向一阶斯托克斯光的拉曼增益系数与前向一阶斯托克斯（FS1）光的拉曼增益系数的比率提高，而且因为后向一阶斯托克斯光与抽运光在反方向传播，它可以提取大部分抽运光的能量，并且脉冲被压窄到1．1ns，使后向一阶斯托克斯光峰值功率达到了抽运光的2．6倍。从激光光斑的强度分布可以观察到后向一阶斯托克斯光呈现为抽运光的相位共轭波。     

单纵模Nd∶YAG激光抽运H_2-He混合气体中的强后向受激拉曼散射

用单纵模Nd∶YAG二倍频激光(波长532 nm,线宽0.003 cm-1,脉宽(半峰全宽,FWHM)6.5 ns)抽运H2/He气体,观察到很强的后向一阶斯托克斯(BS1)受激拉曼散射。在H2的分压分别为1.0 MPa和1.5 MPa的H2/He(体积比)(3/7)混合气体中,当抽运能量为92 mJ时,后向一阶斯托克斯光的量子转换效率高达69%左右,而在纯H2中后向一阶斯托克斯光的量子转换效率分别只有15%和18%。这是因为加入He增强了后向拉曼散射多普勒线宽的Dicke压窄效应,使后向一阶斯托克斯光的拉曼增益系数与前向一阶斯托克斯(FS1)光的拉曼增益系数的比率提高,而且因为后向一阶斯托克斯光与抽运光在反方向传播,它可以提取大部分抽运光的能量,并且脉冲被压窄到1.1 ns,使后向一阶斯托克斯光峰值功率达到了抽运光的2.6倍。从激光光斑的强度分布可以观察到后向一阶斯托克斯光呈现为抽运光的相位共轭波。