ηc衰变到2γ的宽度

针对粲夸克偶素(QQ)质量大而寿命长的特点,利用最大非微扰强作用反应假说的结果和由此导出的在QQ之间交换组成Pomeron的色八重态胶团时振幅不存在非微扰型么正修正项的特点,提出了关于ηc电磁衰变的另一种计算方案.     

关于η_c′粒子及其电磁衰变

本文在势模型的框架内,估算了η′_c粒子的质量、宽度及几种主要电磁衰变道的分支比。指出禁戒型磁跃迁η′_c→J/φγ的相对论修正结果比简单的非相对论估算有可能大一个量级。讨论了北京正负电子对撞机(BEPC)对级联电磁辐射过程φ′(3686)→γη′_c→γγ~1P_1,γγJ/φ,3γ进行测量的可能性。     

η-N相互作用势和η介子在核物质中的单粒子位阱深度

本文由量子场论出发,考虑N*Nη衰变方式,导出η-N相互作用势,然后利用这种势计算了η-N S波弹性散射长度以及η介子在核物质中的单粒子位阱深度.得到的结果表明,散射长度α₀的理论值与实验分析得出的数值定性符合,η介子在核物质中的单粒子位阱深度的理论值与现有文献在有限核上的理论预计值相符合.     

BESIII上η_c衰变到ωω的蒙特卡罗研究

自从J/φ发现以来,粲偶素家族一直是人们研究的热点问题。根据强子螺旋度守恒定则,ηc和Xc1衰变到ωω被高度压低。然而,在2011年BESIII首次精确测量Xc1衰变到ωω的分支比;但是,到目前为止,仍然没有实验组对ηc衰变到ωω进行精确测量。本文通过蒙特卡罗研究ηc衰变到ωω的测量方法,以期给实验测量提供一定的参考。     

ηc衰变到2γ的宽度

针对粲夸克偶素(QQ)质量大而寿命长的特点,利用最大非微扰强作用反应假说的结果和由此导出的在QQ之间交换组成Pomeron的色八重态胶团时振幅不存在非微扰型么正修正项的特点,提出了关于η_c电磁衰变的另一种计算方案.     

在B介子衰变中找到了下落不明的粲偶素

日本ＫＥＫＢ正负电子对撞机上的Ｂｅｌｌｅ国际合作组首次在Ｂ介子强衰变中观察到了长期下落不明的粲偶素 ηｃ(2Ｓ)粒子 .粲偶素是正反粲夸克成对组成的一类介子 .重夸克势模型很早预言了这类粒子不同能态的所有成员 :在相应于质心系能量 3 73ＧｅＶ的粲阈以下 ,具有径向量子数ｎ =1及 2的成员应有 8名 ,实验观察到了其中 6名成员———ηｃ,Ｊ ψ ,ψ(2Ｓ) ,χｃ0 ,χｃ1 及χｃ2 粒子 ;另外两名成员一直下落不明 ,ηｃ(2Ｓ)粒子就是其中之一 .美国ＳＰＥＡＲ正负电子对撞机上的晶体球实验组曾于 1982年在 ψ(2Ｓ)的单举光子谱中观察到一…     

用复合粒子场论计算介子的衰变宽度

本文利用复合粒子场论和介子球谐振子模型的B—S波函数计算介子衰变的部分宽度。初步结果表明,理论计算和实验符合。     

χc0→B(-B)MM衰变中的重子共振态

基于SU(3)对称性研究了χc0的遍举多体衰变χc0→B(-B)MM(B:重子,M:介子),通过同位旋耦合常数构造了χc0→B(-B)→B(-B)MM衰变的跃迁振幅.基于这些跃迁振幅,发现N*共振态对χc0→B(-B)ππ的贡献相对较大,这个衰变道可以在实验上用来研究N*共振态.     

Measurement of J/ψ→ηcγ at KEDR

We present a study of the inclusive photon spectra from 5.9 million J/ψ decays collected with the KEDR detector at the VEPP-4M e＋e collider. We measure the branching fraction of radiative decay J/ψ→ηcγ, ηc width and mass. Our preliminary results are： M（ηc） = 2979.4± 1.5 ± 1.9 MeV/c^2, Г（ηc） = 27.8±5.1 ±3.3 MeV, B（Jψ→ηcγ） = （2.34±0.15±0.40）%.     

椭球粒子电磁散射的边界条件的讨论

关键词：     

β衰变的历史概述

β衰变的研究是一个探究物质深层物理原理的过程.它始于β放射性的研究,引导人类对物质的认识开始从原子深入到原子核内部.其能谱的测量,导致了泡利的中微子假设.在此基础上,费米第一次提出了关于β衰变的唯象理论并提出了弱相互作用的概念.此后发展出弱相互作用的中间玻色子理论,使得人类对物质的认识深入到核子内部,促进了电弱统一理论的发展,最终促成了标准模型的完成.文章回顾了β衰变这一横亘整个20世纪的重要物理学事件,对β衰变的研究历史中的关键事件进行了分析和介绍,对理解现代物理学中的标准模型的建立和发展有重要意义.     

J/ψ→ωπ~+π~–衰变道中σ粒子存在的证据

基于BESⅠ的7?8×10?6的J?ψ数据样本,研究了J?ψ→ωπ+?π–衰变.在反冲ω粒子的π+?π–的不变质量谱中清楚地观察到了一个低质量端的突起,此突起既不来自相空间效应,又不来自本底.根据分波分析,此低质量端的突起是一个0?+?+?的共振态,即σ粒子.如果用常数宽度的Breit?Wigner函数来拟合σ粒子,其质量和宽度分别为384±6?6MeV和4?5?8±10?0MeV?,与其对应的极点位置是(4?34±78)?–i(2?0?2±4?3)MeV?.     

110 GHz微波输出窗内表面次级电子倍增特性的电磁粒子模拟

在输出窗内表面上,次级电子倍增是限制高功率微波功率容量的主要因素之一,因而开展相关研究具有重要的意义.在微波频率为110 GHz下,本文通过一维空间分布和三维速度分布的电磁粒子模型对次级电子倍增过程及其引起的损失功率进行了数值模拟.重点研究了介质表面处的微波电场和介质材料种类对损失功率的影响.模拟结果表明,在次级电子倍增达到稳态之后,尽管电子数密度高于临界的截止数密度,但是微波电场没有发生明显的改变.这是因为在很高的静电场下,电子主要聚集在介质表面附近若干微米的区域,远小于相应的趋肤深度.倍增稳态时的电子数密度随着微波电场升高而增加,然而损失功率与表面处的微波功率之比增加得较为缓慢.在倍增达到稳态之后,由于蓝宝石表面附近的电子数密度最高,石英晶体表面附近的次之,熔融石英表面附近的数密度最低,所以相应的损失功率依次减小.为验证模型的准确性,将倍增阈值的模拟值与实验数据进行了对比,并讨论了两者之间的差异.     

Z衰变对OGTM与MTC模型的限制

计算了一代TC模型(OGTM)与带一无质量标量子TC模型(MTC)中的赝标哥尔斯通粒子对稀有衰变Z→bs(bs)的单圈贡献.发现这些贡献都能大大提高该稀有衰变的分支比.同时,给出了对参数h和λ更严格的限制.     

用Technicolor理论研究稀有辐射衰变B_c→D_sγ

在一代Ｔｅｃｈｎｉｃｏｌｏｒ（ＴＣＩ）和带有一个无质量的标量二重态（ＴＣⅡ）模型下，计算荷电的哥尔斯通粒子对衰变Ｂ＿ｃ→Ｄ＿ｓγ的贡献，并把它们同标准模型的计算相比较，发现哥尔斯通粒子对电磁企鹅图的贡献很大（ＴＣＩ下），在ＴＣⅡ下贡献较小；而对弱湮没图的贡献可以忽略不计，还对同位旋三重态粒子π＋ｐ的质量进行了约束。预言将来在ＬＨＣ上能对不同模型下的分支比Ｂｒ（Ｂｃ→Ｄｓγ）的差异进行研究，进而对不同的模型进行检验。     

J/ψ→ωπ+π-衰变道中σ粒子存在的证据

基于BESⅠ的7.8×106的J/ψ数据样本,研究了J/ψ→ωπ+π-衰变. 在反冲ω粒子的π+π-的不变质量谱中清楚地观察到了一个低质量端的突起,此突起既不来自相空间效应,又不来自本底. 根据分波分析,此低质量端的突起是一个0+ +的共振态,即σ粒子. 如果用常数宽度的Breit-Wigner函数来拟合σ粒子,其质量和宽度分别为384±66MeV和458±100MeV,与其对应的极点位置是(434±78)-i(202±43)MeV.     

B→η′K(K),ηK(K)衰变过程的分析

对B→η′K(K^*),ηK(K^*)过程的最新实验结果及各种可能的理论解释做了系统分析,并对某些衰变机制的实验检验做了简要讨论.     

用Technicolor理论研究稀有辐射衰变Bc→Dsγ

在一代Technicolor(TCI)和带有一个无质量的标量二重态(TCⅡ)模型下,计算荷电的哥尔斯通粒子对衰变B_c→D_sγ的贡献,并把它们同标准模型的计算相比较,发现哥尔斯通粒子对电磁企鹅图的贡献很大(TCI下),在TCⅡ下贡献较小;而对弱湮没图的贡献可以忽略不计,还对同位旋三重态粒子π+p的质量进行了约束. 预言将来在LHC上能对不同模型下的分支比Br(B_c→D_sγ)的差异进行研究,进而对不同的模型进行检验.     

三维电磁粒子模拟并行计算的研究

三维电磁粒子模拟基于时域有限差分算法（FDTD）和PIC（particle-in-cell）方法.根据FDTD和PIC方法的特点,可以将整个模拟区域分割为多个子区域,每个计算进程模拟计算一个子区域,通过消息传递交换子区域的边界数据从而实现并行计算这一基本思路,完成了并行算法的设计,并分析了并行加速比的影响因素.在三维电磁粒子模拟软件CHIPIC3D上实现了该并行算法并验证了算法的正确性,最后应用CHIPIC3D并行版本对磁绝缘线振荡器和相对论速调管两种典型的高功率微波源器件进行了模拟,证明了该并行算法能取 关键词： 电磁粒子模拟 时域有限差分 并行计算 高功率微波源