交叉传播激光脉冲与等离子体相互作用产生的等离子体密度光栅

理论上研究了两束交叉传播的激光束与等离子体相互作用产生的电子和离子密度调制. 用一维粒子模拟程序(particle-in-cell,PIC)研究了两束激光脉冲产生的干涉场激发的等离子体布拉格光栅. 研究表明等离子体初始密度、脉冲强度和宽度共同影响等离子体布拉格光栅的演化. 光栅的密度峰值可以达到初始等离子体密度的8倍以上,并且可以维持几皮秒的时间. 等离子体布拉格光栅可以囚禁由受激拉曼散射形成的电磁孤子,从而形成准稳态的孤子结构,很大程度上降低了形成电磁孤子所要求的激光脉冲强度. 关键词： 等离子体布拉格光栅 电磁孤子 交叉传播激光束 粒子模拟     

平面光栅效率仪测量过程分析与结果修正

为了获得准确的平面光栅衍射效率测量结果,需要对平面光栅效率仪的测量过程进行分析.通过对测量过程中影响测量结果的光栅出射光谱增宽和衍射光束截面变化等主要因素进行分析,给出了两者关于入射波长和光栅刻线密度的关系式.运用多元线性回归分析的数学方法,在大量实验数据的基础上,建立了回归修正公式,分别从理论和实验上验证了修正公式的...     

关于Yb~(3 )—Er~(3 )激活的上转换磷光体的效率

本文通过Er~(3 )离子激发过程的效率和最终发射过程的效率测定了Yb~(3 )—Er~(3 )激活的上转换磷光体的效率。激发过程依赖于红外激发强度。我们用不同的基质晶格,激发到选定的Er~(3 )能级,测量了发射过程的效率,而且作为Yb~(3 )和Er~(3 )浓度的函数。现在知道的最好的上转换磷光体之一,α-NaYF_4—0.20Yb—0.03Er的绿色发光效率约为6％。     

某些磷光体的绝对X射线效率

由于穿透深度大,磷光体层在X射线激发下的效率测量往往不准确,因此在实际应用中往往需要厚的磷光体层。由于发光辐射的散射导致吸收的增加而引起光输出的减少。所以我们在测量中选用薄层,以使散射的影响很小。据我们计算,不加反射衬底的磷光体层,厚度为25mg/cm2时,损失小于10％。 把磷光体层放在2π椭球凹面镜的一个焦点上,从磷光体层一侧发出的光被这个镜收集后射至放在另一焦点上的检测器。然后计算两侧的总光输出量(接近所收集的光的两倍)。用一台Philips“Practix”型X射线装置(在75kv电压下使用)照射磷光体层。在我们实验室用一台闪烁频谱仪测量了样品上射线的辐射强度和光谱能量分布。能     

阴极射线管用多色余辉屏

1.穿透屏的结构 人们熟知的穿透屏的原理是,经电压控制分别激发光度和色度特性不同的磷光体。 大致说,这类穿透屏含有:第一层磷光体n°1,由不发光材料组成的阻挡层,第二层磷光体n°2。低压电子束激发磷光体n°2,高压电 子束穿透阻挡层激发磷光体n°1。 2.磷光体特性 表征这种磷光体的两个主要特性是: 颜色(等值波长,xy座标) 时间响应(激发时的上升时间和激发后的衰减时间)。 -中等余辉:典型磷光体 -长余辉:雷达型磷光体 -具体时间响应特性-抗闪烁型 3.研制工作 在该研究室建立的工艺过程有可能从事由两种(有时三种)磷光体结合起来所构成的荧光屏的研制工作,这些磷光体所受的电子束激发互不相干,它们具有如下特性:     

用半导体激光器作调制器的双波长可调谐锁模光纤激光器

提出一种用法布里—珀罗腔半导体激光器(F—PLD)作调制器，用线性凋啾光栅(LCFG)进行波长选择的双波长环形腔主动锁模光纤激光器。利用线性凋啾光栅在腔内的色散效应使两个波长的光脉冲通过饵光纤(EDF)时在时域上分开，从而威小了不同波长的光脉冲同时通过饵光纤时造成的竞争，因此可以在室温下获得波长间隔较小的稳定的双波长光脉冲输出。实验中成功地获得了重复频率约为2GHz，波长间隔为0．92nm的稳定双波长光脉冲，并通过调谐线性凋啾光栅中心波长的位置使激光波长可以在约3nm范围内调谐。     

低能离子——电子发光

美国通用电话电气公司实验室报导了一种激发无机磷光体的新方法:用低动能离子(<40ev)和低动能电子(<20ev)激发磷光体。用磷光体的特征光输出探查激发机理。他们定了一条经验公式,说明光输出与离子电流、电子电流之间的关系。用它来确定光输出随电子、离子的动能及离化电位而变化的情况。激发机理如下:第一步是用离子束形成空穴,虽然这些空穴在晶格中是活动的,但还有一些空穴被俘获。第二步是电子和这些俘获的空穴相互作用而产生磷光体的激发态。能量传递到激发中心而使磷光体     

超短脉冲激光照射下光栅Talbot效应的实验研究

理论上研究了超短脉冲激光照射下光栅的Talbot效应,得到了超短脉冲激光照射下光栅Talbot图像的性质.实验上采用严格的实验方法(频率分辨光学开关装置测量超短脉冲激光、反射式扩束系统对超短脉冲进行扩束)很好地验证了理论分析结果.理论分析和实验结果表明,超短脉冲激光照射下光栅的Talbot图像的对比度会显著下降,而且超短脉冲激光的脉宽越短,Talbot距离越大,Talbot图像的对比度会进一步下降.     

磷光体效率与电流密度的关系

某些 ZnS:Ag磷光体的效率随激发电流密度的减小而减小,对此已有报导。这将引起多级象加强器的光增益随入射照度而改变。 在多级象加强器中,用P11磷光体屏进行了测试,用以研究电流密度是否引起磷光体效率的变化。结果发现,当激发电流密度从10~(-5)Acm~(-2)降至10~(-15)Acm~(-2)时,这些磷光体的效率保持不变。     

相移光栅磁场传感方案交叉敏感分析

通过相移光栅的偏振相关损耗(PDL)进行磁场测量是一种较为新颖的磁场测量方法,可用于对脉冲交变强磁场的测量。交叉敏感问题是光纤光栅传感中的关键问题。忽略光栅固有双折射,利用传输矩阵法对磁场传感原理进行了推导与仿真,理论分析了温度、轴向应力和压力等对相移光栅透射窗口的影响,并对相应的PDL峰值变化进行了数值仿真。理论和实验表明,透射窗口峰值的波长随温度和轴向应力呈线性变化,PDL谱线发生横向平移,磁场传感系统不受影响。压力的变化改变了光栅的折射率分布,产生应力双折射,PDL谱线发生不规则变化,对磁场测量结果产生严重影响。     

氰化氢激光干涉仪测量HL-1装置等离子体电子密度

本文叙述在HL-1装置上为测量平均电子密度n_e(i)而建立的,长探测臂迈克尔逊(Michelson)型转动光栅调相式氰化氢激光干涉仪(长臂HCN激光干涉仪)及其实验结果。并采用Apple-Ⅱ微机对密度数据进行实时处理,在脉冲送气实验中和破裂不稳定性发生时,观测了电子密度变化。本实验在电子密度(1—3)×10~(13)cm~(-3)范围内的测量误差约为(4—10)％。     

光致发光磷光体发光效率的测量

前言 光致发光磷光体的发光效率通常由能量效率或量子效率来表示。 发光磷光体在激发光的作用下,发光能量E_1和所吸收激发能量E_2(即产生发光的激发能量中被吸收的能量)之比值E_1/E_2=η_n称作该磷光体的能量效率。 量子效率η_ι为发光磷光体发射的光量子数N_1和产生发光的激发光子中被吸收的     

掺Tm~(3+)和Tb~(3+)的LiMgPO_4磷光体的发光光谱与能量转移

稀土掺杂的LiMgPO_4(LMP)磷光体是一种很有前景的辐射剂量计材料,热释光谱技术是研究材料中载流子陷阱和发光中心的有效手段.为研究稀土掺杂LMP的发光机制,用高温固相法研制了LMP:Tm, LMP:Tb和LMP:Tm, Tb磷光体,用线性升温法测量了磷光体的热释光发光曲线和热释光谱,并将之与荧光谱进行了对比分析.实验结果表明:在LiMgPO_4磷光体中, Tm~(3+), Tb~(3+)共掺可使磷光体在300℃左右的热释光显著增强; LMP磷光体的热释光谱中可观测到比一般荧光谱更丰富的Tm~(3+)离子和Tb~(3+)离子的跃迁; Tm~(3+)和Tb~(3+)虽然都可成为发光中心,但Tm~(3+)起主要作用;结合对热释光谱和荧光谱的深入分析,可知磷光体中存在Tb~(3+)→Tm~(3+)的能量转移.     

彩色电视用的快速磷光体

在彩色电视中,有两种显象管(飞点扫描用的阴极射线管和电子束引示管)都需要在激发停止后发光强度很快衰减的磷光体。从这方面说来,过去能用的磷光体都不太理想。由于研究了含稀土金属离子的化合物,近年来发现了一些很快的磷光体,都是用Ce~(3 )作激活剂的。这些磷光体对管子的性能有相当大的改进。     

用于等离子体显示的高效率气体

实验表明,对于带有磷光体的Digivue显示板来说,为了有效地激发磷光体,在混合气体中必须有大数量的氙。纯氙的工作电压高。为了降低工作电压,曾研制过氖—氙、氦—氙Penning混合气体。在这些混合气体中,为了有效地激发磷光体,氙的浓度就得提高,可是却因此而使峰值放电电流极高(约每单元1毫安),而形成时滞又短,从而造成在显示板的电路设计方面的困难。 为了降低工作电压,我们对于几种以氪     

阵列波导光栅解调的准分布式光纤光栅传感器

从理论上和实验上研究了一种操作简单、响应速度快,价格低廉和高分辨率的基于阵列波导光栅(AWG)的准分布式光纤布拉格光栅(FBG)传感器.该传感系统采用了阵列波导光栅双通道强度解调技术对光纤光栅的布拉格波长和温度进行精确的解调.实验结果表明,该系统对宽带宽光纤光栅的布拉格波长和温度解调均具有高线性度,考虑系统稳定性及光纤布拉格光栅之间的串扰影响,波长测量精度仍可达2 pm,温度测量精度优于0.2℃.     

(Zn.Cd)Se.S—cu燐光体在正弦电压和紫外线激发下的发光

在电子——光学像转换器中,各种采用场致发光的传送装置都是利用正弦电压和任何一种辐射共同激发的总亮度为了选择这种仪器的最有效的工作状态,必须了解的性质和燐光体的其他特性。 我们研究了在正弦电压和紫外线共同激发下,牌号为650的一种不大著名的(Zn.Cd)Se.S—Cu磷光体的某些性质。这种磷光体的特点是,用声频和超     

粉碎对磷光体发光的影响

测量了球磨Zn_(0.97)Cd_(0.03)S:Cu·Al和ZnS:Ag,Al磷光体的发光特性。通过粉碎缩小颗粒尺寸,或增大表面积。由于晶体表面上自由载流子的无辐射复合,加大了磷光体发光的损失。在这项研究中,采用的球磨条件,对与发光有关的表面或体内性能没有明显的影响。据估算,磷光体死层的平均宽度约为0.1μ量级。电子束射入磷光体层的穿透距离,随颗粒尺寸缩小而缩短。讨论了颗粒尺寸对决定发光参量的影响。     

利用激光感应瞬态光栅技术测量超短激光脉冲宽度

描述了利用激光感应瞬态光栅技术测量超短脉冲激光的脉冲宽度和相干时间的方法，来自同一光源的两束激光在非线性介质中相干形成积分光栅，测量光栅自衍射强度与两束光脉冲之间的延迟时间关系，利用相干光束的四阶相干函数关系，可以求出光源的脉冲宽度和相干时间。     

脉冲压缩光栅光学拼接方法研究

脉冲压缩光栅是激光约束核聚变系统中的重要光学元件.随着激光约束核聚变工程的快速发展,对光栅的口径要求越来越大.全息技术是制造大口径脉冲压缩光栅的重要手段,其制作的光栅大小受限于记录光学系统口径.为了制造出超大口径的脉冲压缩光栅,提出了一种采用多次曝光拼接技术制作大口径脉冲压缩光栅的方法.该方法采用参考光栅作为检测元件,利用其再现的光学特性,以检测记录干涉光场与已记录光栅之间位相匹配情况,并利用条纹锁定系统控制记录干涉光场的相位,实现光学拼接制作大口径脉冲压缩光栅的目的.开展了1740lp/mm光栅拼接实验研究.拼接对准精度优于30 nm.