D→Kl■珓衰变过程的研究

文章用光锥QCD求和规则研究D→Kl■珓衰变过程,计算了D→K跃迁形状因子,通过构造新的关联函数,消除了由twist-3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响,从而使计算结果更加精确.计算得到的分支比与最近的实验数据相一致。     

D→Kl(v)l衰变过程的研究

文章用光锥QCD求和规则研究D→Kl(v)l衰变过程,计算了D→K跃迁形状因子,通过构造新的关联函数,消除了由twist-3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响,从而使计算结果更加精确.计算得到的分支比与最近的实验数据相一致.     

D+→π0l~vl衰变过程研究

用光锥QCD求和规则研究D^＋→π^0lvl衰变过程,在计算上D^＋→π^0跃迁形状因子过程中,通过构造新的关联函数,消除了twist-3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响,从而使计算结果更加精确．最后计算得到的分支比与最近的实验数据相一致．     

D~ →π~0l■_l衰变过程研究

用光锥QCD求和规则研究D →π0lv~l衰变过程,在计算D →π0跃迁形状因子过程中,通过构造新的关联函数,消除了tw ist-3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响,从而使计算结果更加精确.最后计算得到的分支比与最近的实验数据相一致.     

D+→-K0l+vl衰变过程分支比的计算

通过QCD求和规则研究D+→-K0l+vl衰变过程,计算D→K跃迁形状因子,通过构造新的关联函数,消除了twist-3波函数的不确定性对计算结果的影响,使计算结果更精确.计算得到的分支比与实验数据一致.     

标准模型中的稀有半轻子衰变B_s→K■~+■-

采用手征流关联函数改进的光锥QCD求和规则(LCSR)方法,消掉了3扭度和5扭度K介子波函数的贡献,计算了-6相似文献   

D→K_1跃迁形状因子及其在半轻衰变中的应用

跃迁形状因子是描述强子遍举衰变中非微扰QCD相互作用的重要物理量.在重夸克有效场论的框架内,利用光锥求和规则的方法计算了D介子衰变到轴矢量介子K1的跃迁形状因子并在此基础上对D→K1(1270),K1(1400)半轻衰变进行了研究,计算了相应过程的分支比.计算表明D→K1(1 270)半轻衰变过程的分支比为10-3量级,而D→K1(1400)的分支比要小大约两个量级,这些结果可以被将来更为精确的实验所检验.     

光锥 QCD求和规则计算 BS→ K形状因子

本文用光锥 QCD求和规则计算 BS→ K跃迁形状因子,通过构造新的关联函数,消除了twist- 3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响,从而能更精确地抽取 CKM矩阵元 |Vub|.     

D~+→■~0l~+ν_l衰变过程分支比的计算

通过QCD求和规则研究D+→K-0l+lν衰变过程,计算D→K跃迁形状因子,通过构造新的关联函数,消除了twist-3波函数的不确定性对计算结果的影响,使计算结果更精确.计算得到的分支比与实验数据一致.     

B*d→Bdγ辐射衰变研究

用一种改进的光锥QCD求和规则研究辐射衰变B^*_{d→Bdγ. 在关联函数中选择适当的手征流算符, 计算耦合常gB^* dBdγ, 从而消除了矩阵元〈γ(q)|d(x)γμγ5d(0)|0〉的不确定性对 计算结果的影响, 其衰变宽度与标准的光锥QCD求和规则计算结果在误差范围内一致.}     

D+→K0l+νl衰变过程分支比的计算

通过QCD求和规则研究D⁺→K⁰l⁺ν_l衰变过程, 计算D→K跃迁形状因子, 通过构造新的关联函数, 消除了twist-3波函数的不确定性对计算结果的影响, 使计算结果更精确. 计算得到的分支比与实验数据一致.     

在整个运动学范围内研究Bs→K跃迁形状因子

用改进的光锥QCD求和规则研究在整个运动学范围内B_s→K跃迁形状因子, 通过构造新的关联函数, 消除了twist-3波函数的不确定 性对计算 结果的影响, 从而能更精确地抽取CKM矩阵元|V_ub|.     

B→π跃迁形状因子的计算

重到轻跃迁形状因子是非常重要的参量，它在B介子衰变中起重要作用.在光锥QCD求和规则中，形状因子的计算结果的不确定性主要来自于光锥波函数，twist-2, twist-3的波函数是主要贡献的波函数.现在仅有twist-2的波函数被系统地分析并较精确地确定下来.然而，对twist-3, twist-4的波函数确定不够好.但twist-3波函数对形状因子的贡献与twist-2波函数贡献相当，Twist-4波函数贡献很小，这样twist-3波函数给计算结果带来较大的不确定性.为此，通过构造手征流关联函数，消除了twist-3波函数的不确定性所带来的影响，用改进的光锥QCD求和规则计算B→π跃迁形状因子，与标准的光锥QCD求和规则的结果基本吻合，从而更能精确地抽取CKM矩阵元｜Vub｜.各参数对计算结果f(q2)的不确定度的影响范围是：Borel质量参数M2的影响为±(3～5)%，光锥波函数±10%，高扭度波函数的影响不超过5%.     

用光锥QCD求和规则研究B→π跃迁形状因子

本用改进的光锥QCD求和规则计算B→π跃迁形状因子，并与标难的光锥QCD求和规则的结果进行比较．它们基本吻合，但在本中消除了twist—3波函数的不确定性所带来的影响，从而能更精确地抽取CKM矩阵元｜Vub｜。     

D~0→K~+π~-湮灭效应

利用光锥QCD求和规则方法(LCSR)研究D0→K+π-衰变的湮灭振幅,其中包括可因子化湮灭、硬胶子交换湮灭和软胶子交换湮灭.     

重夸克展开至次领头阶D→Klν衰变的研究

在重夸克有效场论（HQEFT）的框架内,重夸克展开至次领头阶,对半轻衰变D→Klν进行了研究.首先利用光锥求和规则计算了D→K跃迁形状因子.计算表明,重夸克展开次领头阶对D→K跃迁形状因子的贡献非常大,约为领头阶贡献的40%,因而是不能忽略的.在此基础上计算了相应半轻衰变过程的分支比,D0→K-l＋ν分支比的结果与实验符合的非常好,D＋→K0l＋ν的分支比也在误差允许的范围内与实验一致.     

重夸克展开至次领头阶D→K~*lν衰变的研究

在重夸克有效场论(HQEFT)的框架内,考虑重夸克展开次领头阶修正,对D→K*lν半轻衰变过程进行了研究.首先利用光锥求和规则的方法计算了D→K*跃迁形状因子A1、A2、A3、V.对于重夸克展开领头阶部分,考虑K*介子光锥分布振幅到扭度4;对于次领头阶修正,只考虑扭度2的分布振幅.计算表明,重夸克展开次领头阶对不同跃迁形状因子有不同的修正,最大为领头阶结果的17.5%.在此基础上计算了相应半轻衰变过程D+→K*0l+ν、D0→K*-l+ν的分支比,两者都与实验符合的很好.     

关于Bs→K跃迁形状因子的计算

本文用QCD求和方法以及K介子光锥波函数，计算了Bs→K的跃迁形状因子，计算结果与夸克模型的计算结果比较表明：在大动量转移范围内基本吻合，而在小动量转移范围内，我们的计算结果更精确。     

微扰QCD方法下的B→Ds^（＊）ρ（ω）衰变

在微扰QCD因子化方法的框架下计算了B→Ds^（＊）ρ^0,B＋→Dx^（＊）＋ρω^0和B^0→Ds^（＊）ρ-衰变道的分支比．通过计算发现衰变道B→Ds^（＊）＋ρ^0,B^＋→Ds^（＊）＋ω^0和B^0→Ds^＋ρ^-的分支比在10^-5量级,而B^0→Ds^（＊）＋ρ^-衰变道的分支比最大,约为1．2×10^-4．在这些衰变道中,对于末态包含两个矢量介子的衰变,径向激化的贡献是主要的,并且大于80％;而两个横向激化的贡献是被rDs^（＊）,rρ（ω）的幂次压低的．     

微扰QCD方法下的B→D_s~(*)ρ(ω)衰变(英文)

在微扰QCD因子化方法的框架下计算了B+→Ds(*)ρ0,B+→Ds(*)ω0和B+→Ds(*)+ρ-衰变道的分支比.通过计算发现衰变道B+→Ds(*)+ρ0,B+→D(s*)+ω0和B0→Ds(*)+ρ-的分支比在10-5量级,而B0D(s*)+ρ-衰变道的分支比最大,约为1.2×10-4.在这些衰变道中,对于末态包含两个矢量介子的衰变,径向激化的贡献是主要的,并且大于80%;而两个横向激化的贡献是被rDs(*)、rρ(ω)的幂次压低的.