49 弹性共振散射反应的厚靶实验设计

次级束弹性共振散射反应的厚靶实验方法目前在国际上颇受重视。此方法使用较厚的固体反应靶，如H（CH2）n等，使束流的能量全部损失在靶中，在反应靶的下游测量共振散射反应出射的质子。经反应运动学和能量损失修正，可得到较大能量范围内弹性共振反应的激发函数。通过对质子能谱进行拟合，进一步导出共振态的能量、自旋宇称和发射质子的分宽度等共振量子数。此方法的优点是可以用一个能量点的、流强相对较弱的放射性束，一次测量较大能量范围内共振散射反应的激发函数。     

用厚靶方法研究17F＋p弹性共振散射

HI-13串列加速器上的次级束装置自建成以来己产生了从6He到18F等的多种次级束,其中,13N和17F次级束是流强最大的。为开展次级束引起的弹性共振散射的厚靶实验研究,建立了包含双面硅条探测器（DSSSD）和1mm厚硅探测器的轻粒子△E—E组合,并用他C＋p弹性共振散射进行了验证。     

利用^12C＋p弹性共振散射反应测量^13N能级的性质

质子共振散射是研究复合核近阈能级性质的非常有用的核谱学工具，在核天体物理和核结构研究中都有重要的意义。这种方法需以一定的步长连续地改变质子的能量以得到感兴趣能区的激发函数。由于步长必须足够小，所以。这是一种精度高但非常耗时的实验方法。放射性核素的投入使用对这种实验方法提出了新的挑战。由于放射性核素的半衰期较短，通常不能设计为反应靶，因此，一般使用逆运动学实验方法。     

40 次级束共振散射反应的厚靶实验方法

天体环境下的爆发性氢燃烧过程涉及大量不稳定核。作为天体物理模型的关键输入量，其反应率对于反应网络计算关系重大。在天体温度相对应的能量区间，氢燃烧主要以质子辐射俘获的方式，即A（p，γ）B反应进行。反应率主要由布居末态核基态的直接俘获和阈附近能级的共振俘获过程决定。直接测量（p，γ）反应通常需要高流强、低能量（0．5～1．0MeV／u）的放射性核束和无窗氢气体靶，在现有技术条件下难度较大。     

^13N（p，γ）^140天体物理反应率

在恒星演化的过程中，CNO反应链是其能量的重要来源之一。当温度高于10^8K时，高温CNO反应链会取代CNO反应链，成为主要反应。高温链中入射道包含放射性核的重要反应有^13N（p，γ）^14O，^17F（p，γ）^18Ne，^18F（p，α）^15O和^18F（p，γ）^19Ne等。     

产生放射性核束的厚靶的物理设计

介绍用来产生放射性核束的厚靶的物理设计过程，提出对靶材料特性和温度条件的严格要求，列举了几种候选靶材，设计了１个石墨靶衬并合理安排靶的水冷散热结构，计算了厚靶的三维温度分布情况。计算结果表明：此厚靶完全能够承受最高达１４ｋＷ的质子束入射束流功率，靶的温度可以根据不同要求控制在１３００—２０００℃。     

Experiment Design for Resonant Scattering Reactions With Thick Target

The thick-target method for resonant scattering reactions using secondary radioactive ion beams in inverse kinematics attracts a lot of attention, recently. The method makes Use of a target, for example （CH2）n, which is thick enough to stop the secondary beams. The measured proton spectrum,