~(222)Rn/~(220)Rn子体连续测量仪研制

实验研制了基于α能谱法的~(222)Rn/~(220)Rn子体连续测量仪。该仪器采用微孔滤膜采样,采用PIPS探测器与α能谱测量技术实现~(222)Rn、~(220)Rn子体的α粒子计数与测量。实验测试表明:在不更换滤膜的前提下,可实现~(222)Rn/~(220)Rn子体的活度浓度及潜能的有限次连续测量;测~(222)Rn、~(220)Rn子体活度浓度的下限为10 Bq/m~3,~(222)Rn子体活度浓度为100 Bq/m~3时的测量合成不确定度优于10%。     

~(226)Ra测量中样品密封时间影响研究

环境样品中~(226)Ra分析在放射性测量中占有极其重要地位。物理方法测量样品中~(226)Ra含量大多是通过测量与~(226)Ra处于平衡状态的~(222)Rn子体核素RaB(~(214)Pb)或RaC(~(214)Bi)的α或γ衰变来达到。样品封装后一般需放置一段时间(至少要经过~(222)Rn的5个半衰期,20d     

~(222)Rn/~(220)Rn及其子体测量系统的软件设计

本文基于~(222)Rn/~(220)Rn测量仪与~(222)Rn/~(220)Rn子体测量仪,利用VC++开发环境的MFC框架开发了一套上位机触摸屏软件系统。该软件系统具有实时监控和图形处理、历史数据查询和分析、参数设置和运行控制、报表打印和导出等功能,经长期测试,本软件能满足测量环境~(222)Rn/~(220)Rn及其子体的连续监测的需求。     

由呼出气中的氡浓度估计铀矿工体内~(225)Ra的负荷量

本文测量了某铀矿不同工种的56名矿工下矿井作业前的呼出气中的~(222)Rn浓度,并由此估算了他们体内的~(226)Ra 负荷量。按不同工种的人数加权,呼出气中的~(222)Rn 浓度平均值为34.1Bqm~(-3),体内~(226)Ra 负荷量的均值为1.95kBq。同时还对9名休息了2天的和2名离开井下作业3—4年的矿工以及12名来下过矿井的本矿工人呼出气中氡浓度进行了测量,由此估算出其体内~(226)Ra 负荷量的均值分别为1.11、0.94和0.17kBq。     

用无源杯法测量~(222)Rn浓度的一些问题

使用50mm半径不锈钢半球制作一种无源杯监测器。此导电室可减少径迹密度的散射。在高~(220)Rn浓度的住宅中,特别需要用氡交换率<0.1h~(-1)的监测器测量~(222)Rn浓度。     

~(220)Rn子体γ能谱测量中LaBr_3γ谱仪探测效率刻度

基于标准点源(~(60)Co、~(137)Cs)测量与MC模拟计算,对LaBr_3探测器的结构尺寸进行了优化,并通过模拟计算获得了La Br3探测器对~(222)Rn/~(220)Rn子体采样滤膜的探测效率。~(222)Rn子体滤膜源效率实验验证表明,LaBr_3探测器对~(222)Rn/~(220)Rn子体采样滤膜的探测效率模拟值与实际值的相对误差在3%以内。该研究结果为实现~(220)Rn子体的γ能谱准确测量打下了基础。     

用α能谱法测定样品中~(233)U和~(232)U的相对含量

钍是一种潜在的核燃料。据国际原子能机构估计,目前已探明有开采价值的钍资源大致和铀相等。钍的充分利用可以大大丰富核能资源,增加核燃料储备。 钍铀核燃料循环的一个主要技术问题是钍在反应堆中受中子照射后,除生成有用的核燃料~(233)U外,还会产生~(232)U,一般化学方法不能使它与~(233)U分开。由于~(232)U的衰变子体放出能量     

北京市民用燃气中的~(222)Rn浓度及对居民所致内照射剂量

本文报道了用α闪烁罐法对北京市民用气体燃料(包括天然气、焦炉煤气、重油裂解气、液化石油气和农家沼气)中~(222)Rn 浓度的测量结果。结果表明,上述气体中。~(222)Rn 浓度的平均值分别为73、87、24、10和233Bq·m~(-3)。根据民用燃气日消耗量估算了北京市由于民用燃烧的气体每年向环境释放~(222)Rn 的总量为3.5×10~(10)Bq,其中焦炉煤气占85%,重油裂解气占9%,液化石油气的贡献甚微。同时估算了不同气体燃料对室内~(222)Rn 浓度的贞献及对居民所致的年有效剂量当量。     

怎样监测大型建筑物中的~(222)Rn

在908栋联邦建筑物中,对10000多间一层房间进行了~(222)Rn测量。其统计检测数据是为了对比这些参数的分布情况,这对设计和实施大型建筑物内~(222)Rn测量也许是有用的。对365栋建筑物中的152栋进行了大量测量,采用对数正态分布是可接受的。在其余的213栋建筑物中观察到了许多其他的分布情况,包括二维和三维分布。相反,当对全部建筑物的数据进行检测时,该数据通常用对数正态分布描述。基于上述观测结果,建议今后在任何大型建筑物中的~(222)Rn测量都要分两个阶段进行:监测和评估。在监测阶段,所有建筑物可进行较低取样密度的测量,如每465m~2布一个测点。根据本文提出的结果,可期望监测数据的统计分析将指示出所有含有室内高~(222)Rn浓度(即:高于150Bq·m~(-3))影响的建筑物。在评估阶段,将被检测的各底层房间或者大约每84m~2取一个测点的取样密度进行测量。由于使用了数字模拟技术,我们将推荐的监测阶段的方案对16栋建筑物的数据进行了对照检验。模拟监测的结果肯定了分两个阶段以识别高~(222)Rn浓度房间的建筑物方案的可行性。     

建筑物表面氡析出率的测定

采用活性炭~(222)Rn 累积盒测量建筑物表面~(222)Rn 析出率技术,研究了北京地区典型建筑物室内地面、墙壁~(222)Rn 析出率以及影响因素。在二个固定地点为期一年的测量表明,~(222)Rn 析出率随季节无明显变化。136个测点数据表明,氡的析出率呈对数正态分布,第25位和第75位百分位数分别为1.6和12mBq·m~(-2).s~(-1),中位数为3.8mBq·m~(-2)·s~(-1)。文中比较了不同材料地面、墙壁,不同楼层、有无裂隙情况下~(222)Rn 析出率的差别,探讨了室内~(222)Rn 的来源。     

北京地区土壤中~(232)Th、~(226)Ra、~(40)K浓度及其对天然γ辐射剂量的贡献

为调查北京地区外环境中来自地层的天然放射性核素的辐射剂量,在用现场辐射仪测量的同时,用φ75×75mm NaI(Tl)-塑料反符合低本底γ谱仪,分析了北京地区143个土壤样品。结果表明,北京地区表层土壤中~(232)Th、~(226)Ra 和~(40)K 浓度随地点、地形、成土母质类型有很大变化,其平均浓度分别为8.61×10~(-6)g/g、4.98×10~(-13)g/g 和2.31×10~(-6)g/g。由~(232)Th 及其子体、~(226)Ra 及其子体和~(40)K 平均浓度所致离地面1m 高处的空气吸收剂量率分别为2.31μrad/h、0.79μrad/h 和2.58μrad/h,总计为5.68μrad/h;~(232)Th 及其子体和~(40)K 的贡献约各占40%,~(226)Ra及其子体的贡献小于20%。按全市人口加权的空气总吸收剂量率为5.59μrad/h,由此所致的本市居民的年有效剂量当量为45.2mrem。     

室内~(222)Rn/~(220)Rn子体平衡因子的初步测量

为了测量222Rn/220Rn子体水平及其与222Rn/220Rn浓度之间的平衡关系,采用连续测氡仪和氡钍子体连续监测仪,选择包头地区几种典型居室和工作场所,对其空气中222Rn/220Rn及其子体浓度进行测量。结果显示,工作场所和居室中222Rn平衡因子均值分别为0.35和0.43,工作场所和居室距墙壁20cm处220Rn平衡因子均为0.030;室内220Rn平衡当量浓度昼夜变化与222Rn类似,即白天低、晚上高;222Rn/220Rn浓度瞬时测量值与累积结果存在较大差异,平均比例分别为2.1和1.7。     

~(222)Rn/~(220)Rn子体连续测量仪采集α能谱的峰重叠因子研究

为配合222Rn/220Rn子体连续测量仪的研制,开展了用222Rn/220Rn子体测量仪采集α能谱的峰重叠因子研究。本研究以国家标准222Rn室与220Rn室分别作为纯222Rn子体与220Rn子体测量环境,用222Rn/220Rn子体连续测量仪采集222Rn子体与220Rn子体α能谱,求得各α能峰的重叠因子。研究结果表明:非真空条件下220Rn子体发射的8.78Me Vα粒子慢化到7.69Me Vα能谱峰计数区,以及222Rn子体发射的7.69Me Vα粒子慢化到6.00Me Vα能谱峰计数区的概率较大,可取0.0335、0.1791作为表征α能谱峰重叠情况的峰重叠因子θ1、θ2典型值。而8.78Me Vα粒子慢化到6.00Me Vα能谱峰计数区的概率非常小,其峰重叠因子θ3可以忽略;同一张滤膜重复多次使用并未导致峰重叠因子显著的变化,且不同滤膜的峰重叠因子的差异在2%以内,对测量仪测量误差的贡献有限。     

北京房山区两座煤矿222Rn、220Rn及其子体的测量

用被动式累积探测器在北京房山区史家营(中型煤矿,年产量30万吨)和城关(小型煤矿,年产量3万吨)2座煤矿井下进行了222Rn、220Rn及220Rn子体的测量.测量结果表明,史家营煤矿的222Rn、220Rn年平均浓度和220Rn平衡当量浓度分别为292、90.5和0.9 Bq/m3;城关煤矿的222Rn、220Rn年均浓度和220Rn平衡当量浓度分别为4919、2619和6.0 Bq/m3.由于吸入的222Rn和220Rn及其子体所致矿工人均年有效剂量,史家营煤矿矿工分别为2.54和0.13 mSv;城关煤矿矿工所致相应的人均年有效剂量分别为42.9和1.43 mSv.在这两个煤矿中,222Rn及其子体是矿工受照剂量的主要来源;220Rn及其子体剂量仅占两矿矿工所受总剂量份额的4.9%和3.2%.在通风不好的矿井(如城关矿)222Rn、220Rn浓度的季节变化很大,夏季个别测点222Rn浓度高达1×104Bq·m-3.加强煤矿井下通风,降低矿工的辐射危害是值得关注的问题.     

从铀和裂变产物中提取~(99)Mo和~(132)Te

本文介绍用氧化铝色层法直接从铀和混合裂变产物中提取~(99)Mo和~(132)Te的方法。提取的~(99)Mo和~(132)Te经过纯化后分别可以制成~(99m)Tc和~(132)I发生器。     

双滤膜法测~(222)Rn的进一步研究

本文介绍作者进一步研究双滤膜法测~(222)Rn 的工作结果。主要讨论了由过滤法测氡子体的基本方程推导出测定~(222)Rn 浓度的一般公式和衰变、扩散校正系数的计算公式。这些公式同时考虑了衰变和扩散对测定结果的影响。采用壁沉积方法,测得 RaA 的扩散系数 D=0.071cm~2/s。文中还分析了双滤膜法测~(222)Rn 的误差传递问题,结果表明,随着μ值(μ=0.06πDL/q,L 为采样管长度)的减小’D和取样流速 q 的误差对~(222)Rn 浓度测定结果的影响也显著减小。试从理论上解释该方法用于低μ条件时精密度和准确度都较高的特点。     

~(99)MoO_4~(-2_99m)TcO_4~(-1)发生器的衰老与再生

~(99)MoO_4~(-2_99m)TcO_4~(-1)发生器在使用中有时会出现衰老现象,即高比度的~(99)MoO_4~(-2)只能得到洗脱效率极低的子体~(99m)TcO_4~(-1),使放射性药物工作者和临床医师遇到了困难。我们使用酸性氧化剂,使已出现衰老现象的~(99)MoO_4~(-2_99m)TcO_4~(-1)发生器得到再生,洗脱的子体~(99m)TcO_4~(-1)的产率可以提高50～100倍。     

钻孔中氡子体引起的γ能谱测井误差

已观察到,通过充气钻孔的γ能谱测井,估算铀时存在着大量可变误差。扣除实测能谱的特征钾、铀和钍组分之后,剩下的残余能谱与代表钻孔中~(222)Rn子体的模拟能谱很接近。这些“氡”能谱和代表岩石中铀子体的模拟能谱之间的差异可用作测井受氡迁移影响的标志。     

狗经氡子体暴露后血、毛中~(210)Pb 和~(210)Po 含量的动态变化

本文叙述了实验狗经氡子体暴露后血、毛中~(210)Po、~(210)Pb 含量、~(210)po/~(210)Pb 比率及血中~(210)Po,~(210)Pb 排出的动态变化。     

α能谱法多时间段测量~(222)Rn子体

通过matlab模拟得到多时间段测量222Rn子体的相对偏差与采样时间和测量时间的变化关系,得到优化的采样时间和测量总时间;同时进行多段重组实验,得到优化测量计数段和权重因子。并用最小二乘法方法处理拟合数据,从而提高222Rn子体浓度测量的准确性。实验结果表明:α能谱多段法与其他方法测量结果符合较好,且相对偏差较小,验证了此方法的可靠性。采用多时间段测量222Rn子体并用最小二乘法处理数据的方法,实现了222Rn子体浓度的快速、准确测量。