不完全极图的晶体取向分析

不完全极图的应用导致在缔合勒让德函数中失去正交性关系,而且需要确切计算这些函数乘积的积分。所需要的缔合勒让德函数及其乘积的不定积分已对立方晶体的对称性和正交物理对称性计算到第十六阶。对{200},{222}和{110}背反射极图的解法进行了详细讨论,在那里的数据被限制在不超过板法线方向60°的范围内。用低锰钢板样品所得到的数据来说明本方法,并将其结果与用相同材料的组合样品所得到的全极图的结果相比较。所描述的——用抛光和腐蚀逐次对样品进行减薄,在表面上测量一系列极图——方法使得能够把晶体取向分布做为板面距离的函数来研究。     

不完全极图取向分布函数的测定——一个计算机程序的实例

用不完全极图数据来确定多晶材料的取向分布函数(ODF)具有重要的实际意义,因为它能够利用由简化的测量而得到的实验数据。本文提供了一个用于计算ODF级数展开式系数C_()~(的计算机程序的源程序。用于计算的数据是取菱形对称性不完全极图的形式,极图是用背射法或透射法对立方晶系的结晶固体进行测定得到的。还建立了确定系数     

多晶材料里晶体取向的描述(Ⅲ.极图转换的一般解)

提出了一个方法,用这个方法可以从x射线衍射测量获得的一组面法线分布,推导出在各向异性多晶试样里晶体的取向分布。它是以前提出来的分析具有纤维织构试样的类似方法的推广。因此它表示了一个适用于具有任意对称元的试样的极图转换问题的完全一般的解。面法线分布函数被展开成球谐函数的级数,它的系数Q_(1m)可以由实验衍射数据的数字积分而确定。晶体分布函数被展开成广义球谐函数的级数,它作为对称陀螺(Symmetrictop)的薛定锷波方程的解而出现。晶体分布函数的系数W_(1mn)是作为Q_(1m)的线性组合而获得。研究了由存在于试样里的晶体学的或者统计学的对称元引起的W_(1mn)的对称性质。以前在纤维织构分析方面提出的估计级数截断误差的方法和用最小二乘法减小实验误差的方法,经过适当推广后,在这里仍然适用。此外也指出了由于晶体的不完整性或者有限的尺寸而造成的衍射线变宽的影响至少可以近似地被修正。     

测定形变织构的极图绘制

将采用热型连铸法（OCC）技术制备的多晶铜线材,进行同一方向的拉拔变形。对变形后的试样用反射法测定其形变织构,并从实验布置、扫测及数据处理等方面,详细阐述了测定试样形变织构的极图的绘制。     

具有立方晶体对称性的材料的极图转换

对各向异性多晶试样的X射线衍射测量给出一组描述单个面法线取向分布的函数(极图)。用以前文章里所叙述的方法(把晶粒取向函数展开成广义勒让德函数的级数),从一组这些面法线分布就可以推导出试样里所有晶粒的取向分布。表征晶粒取向的展开系数W_(1mn)必须满足试样所具有的晶体学的和统计学的对称元的限制条件。当晶粒属于立方晶系时,不仅要求某些W_(1mn)等于零,而且剩下的不等于零的W_(1mn)应该彼此线性相关(对于给定的1和m)。用计算机从数值上解出了表示W_(1mn)的线性相关的矩阵方程式,结果用一个表格给出。     

极图

图3“ j。1.633的六方晶体(00.1)暑(0001)极图网35 ::1.633~(J六方晶体(】药o)极陶Iq36 i。1.63311相似文献   

计算机自动绘制极图和轴密度图

本文描述了一种可以自动绘制X射线极图和轴密度图的方法。在西门子织构测角仪上用Schulz反射法来取得X射线数据。采用组合制样法以得到极图的全象限。极图和轴密度图的等强线由以计算机控制的X—Y曲线仪绘出。用来画等强线的计算机程序是从IBM得到的。     

反极图方法介绍

Jetter,McHargue和Williams的方法: 纤维织构的反极图可以由一组给定平面族{hkl}的反射强度作为纤维轴的衍射平面的极点之间的角度φ的函数而测定的一条曲线来推导,数据可以不用无规试样而用一种本质上是试谬法的方法来归一化。对应于无规的{hkl}反射的强度值由Ihkl sinφdφ从φ=0到90°图介积分而得到。此处I是对所有几何因子都作了校正的反射强度,这些几何因子可能     

自动绘制极图软件

本文介绍了在APPLE-Ⅱ微机上研制的自动绘制极图软件ADPFS。此软件具有绘制等强线方式或打边界点方式极图的功能,强度级别可在六级以内任选。实验证明,ADPFS软件能快速、准确地绘制出封闭和光滑的彩色极图图形,是微机技术在X射线衍射技术中的一项成功的应用。     

反极图方法评论

对于Barrett以前用过的图Harris引入了反极图这个术语来说明具有纤维织构的样品中相对于纤维轴的不同取向上材料的体积分数P(α,β)。纤维轴相对于晶体点阵的方向是由两个独立的角变量α和β所规定的。在这样一个图里,P给出了各个不同晶体学方向纤维轴密度的分布。P(α,β)可以在二维图里用极射赤面投影中等强线(P=常数)给出。反极图把     

用反极图表示织构

讨论了Harris反极图法所得到的几种结果的评价。比较了两种现有的分析方法和一种新的途径。在最常用的分析中,不同的衍射是等权记录的。第二种方法包括了反射的面积加权,主要考虑了极点分布的不均匀性。在新的方法里,反射是按照它们的多重性因子来加权的。对由一个钢板试样用三种方法所得到的强度比进行了比较。     

极谱法快速连续测定硒和碲

提出了在HClO4-盐酸羟胺-Na2SO3-酚酞-EDTANa2-K2CO3体系中连续测定Se和Te的极谱分析方法;采用铁氰化钾-亚铁氰化钾沉淀分离试样中的大量干扰元素,实现了硒、碲的选、冶生产过程快速控制分析,效果良好。     

催化极谱法同时测定钴和镍

利用丁二酮肟试剂极说法同时测定钴、镍已有不少报导.但因镍灵敏度不高,痕量钴、镍的同时测定尚有困难.     

旋转定向法测定钼合金单晶晶体取向

利用X射线衍射仪采用旋转定向法对钼合金单晶((111)晶面)样品进行晶体取向的测定,并通过计算得到晶向偏离角。本文对旋转定向法测定晶体取向的测试原理进行了详细阐释,同时对单晶样品出现不同类型谱线的原因进行讨论。结果表明:当摇摆曲线呈单峰时,说明晶面与宏观表面完全平行;当摇摆曲线呈双峰时,说明此时晶向偏离角不为0;当摇摆曲线呈多峰时,说明单晶样品内部有亚晶出现。     

对轧制立方材料的晶体取向分析

用广义球谐函数的级数推导晶体取向分布的Roe法被应用到分析轧制立方材料的织构。对立方晶体对称的和正交物理对称的材料,推导了作为广义球谐函数基础的增广雅可毕多项式到第十六阶。级数的展开式在第十六阶的截断应该允许处理具有最大值为17倍无规强度和在半最大值处的最小角宽度为34°的织构。发展了一种数值方法,它允许从一纽有限的数据点近似估计积分方程。对工业用钢阐明了这个方法,并用这个方法说明了脱碳的Fe—3％Si合金的初次再结晶织构。     

示波极谱测定铋

本文对极谱测定铋的底液条件进行试验,并拟定了一个简单的不甲分离而测定脆硫铅锑矿浸出渣中微量铋的方法。     

用倾角显微镜测定取向硅钢的晶粒取向

测定金属及其合金的晶粒取向,常用X射线法、磁转矩法和蚀坑光学法。蚀坑光学法虽不如X射线法准确,但它需要的设备简单,测定比较迅速直观,可较精确地测出各个晶粒的取向,这对取向硅钢的研究是很有益的。目前国内采用蚀坑光学法测织构是用普通光学显微镜(或带测角器)观察一定晶粒数内的各类形状的蚀坑,计算出各类形状蚀坑所占的比例,或是测出蚀坑的几何参数来作极图或计算晶面指数。这样测定的结果精度较差,测量和计算费时。要提高测量的精度和效率,一是要在制样上下功夫,使在所观测的晶粒内,蚀坑的大小和数量适宜、分布均匀和轮廓清晰。但主要是改进仪器的观     

极图数据与板材织构信息

以板材织构在线检测为应用背景,以铝板和超深冲钢板为例借助X射线测量了8组不同的极图数据,采用不同的方法计算取向分布函数,用以分析极图数据和板材织构信息的关系。研究表明,增加极图数目有利于缩小极图测量范围,同时极图测量范围缩小的方式也应与板材织构类型相关。     

铝电解过程中阳极和阴极耐热冲击性的测定

铝电解槽在开始电解运行的最初几小时中，碳阳极和阴极槽底如果耐热应力不够，就可能发生断裂。用测定仪可以测出阳极和阴极的耐热应力。从而可以确定阳极和阴极避免热应力损伤的生产条件，测量阳极和阴极耐热冲击的仪器对铝生产有很大的影响。它有助于确定原料和具有足够...     

纯铜和铜合金中痕量铋的极谱测定

纯铜和钢合金中痕量铋的测定,一般是用Fe(OH)_3共沉淀,再经二次沉淀分离。锑对铋测定有干扰,需要溴化物挥发法除锑,因此,分析手续往往繁杂冗长。在前人工作的基础上,我们用小型717~#强碱性阴离子交换柱,从大量铜及锌、铅、钴、镍等共存元素中将铋富集,用EDTA热溶液洗脱,于PAR-NaOH-EDTA-甘露醇底液中用示