2.06MeV氘核引起的~7Li(d,n)反应中子能谱

用茋晶体闪烁谱仪和石蜡球壳慢化谱仪测量2.06 MeV氘核引起的~7Li(d,n)反应中子能谱,并得到各反应道的分支比。     

~7Li(α,t)~8Be反应中α集团转移机制的研究

一、引言实验表明~7Li(α,t)~8Be反应角分布(E_α=28.2 MeV,E_α=30 MeV),在后角区有尖锐上升现象。用一般单核子转移DWBA计算,只能解释前角区,而不能拟合后角区。F.Merchez等用PWBAE理论拟合了后角区上升;在计算中他们考虑了四种反应机制,但略去了扭曲效应和取了切断近似。用包括重离子削裂(或拾取)的DWBA计算可能     

快中子与~6Li,~7Li的三体反应

用载锂乳胶对14—18兆电子伏中子与~6Li,~7Li的三体反应——~6Li(n,nd)α与~7Li(n,nt)α作了“运动学完全”的测量。由此得到次级中子能谱以及通过~6Li第一激发态与~7Li第二激发态的非弹性散射中子的角分布。观察到中子与锂核内α集团的准自由散射。用“平面波冲量近似”得到了Li核表面α集团的动量分布,间接地证明了~6Li核中氘集团有收缩效应。     

快中子在~7Li、~6Li核上小角弹性散射截面

利用伴随粒子飞行时间方法,测量了入射角在5°以下、快中子在~7Li、~6Li核上弹性散射截面。用蒙特卡洛方法进行了注量率衰减、多次散射和有限角分辨修正。实验结果与理论     

快中子在国~7Li、~6Li核上小角弹性散射截面

利用伴随粒子飞行时间方法,测量了入射角在5°以下、快中子在~7Li、~6Li核上弹性散射截面。用蒙特卡洛方法进行了注量率衰减、多次散射和有限角分辨修正。实验结果与理论计算作了比较,截面数据为核工程设计提供了急需的核参数。     

0.11,0.19 MeV氘核引起的~7Li(d,n)中子能谱

用芪晶体反冲质子积分谱法,测量了0.11、0.19MeV氘核引起的~7Li(d,n)反应的中?能谱。定出了通过~8Be、~5He基态和第一激发态各道的分支比。结果表明,~5He道是主要的。     

~2H(~6He,~7Li)n反应角分布和~7Li的质子谱因子

在中国原子能科学研究院HI-13串列加速器次级束流线上,使用6He次级束首次测量了质心系能量为9.1 MeV的2H(6He,7Li)n反应角分布,并用扭曲波波恩近似(DWBA)进行理论分析,导出了7Li的质子谱因子为0.40±0.02。     

~7Be和~7Li注入玉米种子的示踪研究

进行了用HI-13串列加速器产生的33MeV和14MeV~7Be放射性离子束照射玉米种子的研究,~7Be在种皮的沉积份额分别为58％和94.5％,在胚体中的沉积份额分别为42％和5.5％。按运动离子射程公式计算,14MeV的~7Be离子束在种子中的射程只有30μm左右,不能直接穿过75～135μm厚的种皮。事实说明离子注入种子有更复杂的机制。试验还用36MeV剂量为1.6×10~(15)离子/cm~2的~7Li离子束照射玉米种子,剥皮前后也都探测到了~7Be离子的存在,~7Be在胚体中沉积份额达12％,用放射性自显影方法也证实了~7Be在种子内的存在。~7Be属于内靶核反应~1H(~7Li,~7Be]n的产物。~7Li束流是进行生物诱变研究的理想束流,它通量高,诱变机制不仅有能量、质量和电荷的作用,还有内靶核反应效应,预期有较高的诱变频率,有希望诱变出自然库中尚没有的突变体。     

~7Be和~7Li注入玉米种子的示踪研究

进行了用HI-13串列加速器产生的33MeV和14MeV~7Be放射性离子束照射玉米种子的研究,~7Be在种皮的沉积份额分别为58％和94.5％,在胚体中的沉积份额分别为42％和5.5％。按运动离子射程公式计算,14MeV的~7Be离子束在种子中的射程只有30μm左右,不能直接穿过75～135μm厚的种皮。事实说明离子注入种子有更复杂的机制。试验还用36MeV剂量为1.6×10~(15)离子/cm~2的~7Li离子束照射玉米种子,剥皮前后也都探测到了     

_Λ~7Li超核的γ谱学

_Λ~7Li超核的γ谱学@周书华     

~(14)N(~7Li,~6He)~(15)O和~(14)N(~7Li,~6Li)~(15)N反应的测量

正H是宇宙中丰度最高的元素,H燃烧反应是恒星重要的能量来源。H燃烧有p-p链和CNO循环两种方式。而~(14)N(p,γ)~(15)O是CNO1循环中最慢的核过程,它控制着整个CNO循环的进程,从而影响对球状星团年龄的判断。球状星团年龄与由哈勃常数确定的宇宙年龄之间的矛盾尚待解决。     

~8Li(d,p)~9Li天体物理反应率的研究

大爆炸原初核合成的标准模型假定重子密度均匀分布,已经成功预测了直到7Li的原初核合成,并预言仅能合成极少量的重核素,主要是由于没有A=8的稳定核。在重子密度不均匀的非标准原初核合成模型中,该稳定核空隙可通过包含有不稳定核的反应跨越过去,使核合成的反应流延伸到更重的核     

利用(~7Li,~6Li)反应测量~(15)N(n,γ)~(16)N天体物理反应率

用Q3D磁谱仪测量了15N(7Li,6Li)16N布居16N基态和前三个激发态的角分布。通过对实验数据的扭曲波玻恩近似(Distorted wave Born approximation,DWBA)分析,导出这些态的谱因子和渐进归一化系数(Asymptotic normalization coefficient,ANC),进而用新的谱因子得到15N(n,γ)16N的天体物理反应率。结果表明,尽管15N为中子满壳核,但16N中转移中子处于2s1/2轨道的两个能级并不是很好的单粒子能级,与壳模型的理论预言结论相反。     

~8Li(n,γ)~9Li的天体物理反应率

近年来,8Li(n,γ)9Li反应在二类超新星及大爆炸核合成中具有重要意义,引起了众多核天体物理学家的兴趣。在二类超新星核合成中,4He(t,γ)7Li(n,γ)8Li(α,n)11B反应链被认为是形成γ射线的过程种子核的关键反应之一。然而在核合成过程中,该反应链将受到8Li(n,γ)?9Li反应的影响     

~6Li、~7Li、~9Be、~(12)C和~(16)O及相关奇特核普适光学模型势

<正>光学模型是原子核反应理论最基本和最重要的理论模型之一,光学模型势的研究是其关键。而光学模型势分为微观光学模型势和唯象光学模型势。在非相对论理论的基础上,仔细分析了国际上已有的~6Li、~7Li、~9Be、~(12)C和~(16)O核与不同靶核反应的反应截面和弹性散射角分布的实验测量结果,入射核能量在200 MeV以下,靶核质量数A     

~(25)Mg(~7Li,~6He)~(26)Al反应角分布的测量

正为研究~(25)Mg(p,γ)~(26)Al反应的58keV共振,在串列加速器Q3D磁谱仪上利用31.5 MeV的7Li束流分别轰击~(25)MgO靶、~(24)MgO靶和~(12)C靶,对~(25)Mg(~7Li,~6 He)~(26)Al反应布居6.364激发态的角分布进行了测量。反应生成的~6He离子经磁谱仪的分离聚焦后,在焦平面上由二维位置灵敏硅探测器阵列进行收集和鉴别。探测器阵列由6块X4型探测器组成,沿水平方向依次安装在精度为μm量级的二维平移台上,每块探测器有效探测面为75mm×48mm,探测器之间相距55mm,相同