S-D混合与ψ(3770)的电偶极跃迁

本文在粲偶素势模型的框架内,讨论了ψ(3770)与ψ(3686)之间的2³S₁-1³D₁混合对ψ(3770)与ψ(3686)电偶极跃迁的影响.结论是混合角θ=30°应予排除,而θ=－10°虽然可以对ψ(3770)→χ₀γ和ψ(3686)→χ₀γ给出改善的结果,但仍不能解决ψ(3770)→χ₁γ与实验的矛盾.     

关于η_c′粒子及其电磁衰变

本文在势模型的框架内,估算了η′_c粒子的质量、宽度及几种主要电磁衰变道的分支比。指出禁戒型磁跃迁η′_c→J/φγ的相对论修正结果比简单的非相对论估算有可能大一个量级。讨论了北京正负电子对撞机(BEPC)对级联电磁辐射过程φ′(3686)→γη′_c→γγ~1P_1,γγJ/φ,3γ进行测量的可能性。     

振动与波中的两个问题讨论

一、如何唯一决定简谐振动中的初相在普通物理课本中,一般都说根据下式可以决定初相: tgφ=-v_0/(ωX_0) (1)φ——初相;v_0——初始速度;X_0——初始位置;ω——圆频率。但是,对于每一个正切值,φ都有两个解φ_1,φ_2。故由(1)式便不能唯一地决定初相了。我们又知道,初相也可以由X_0=Acosφ(2)即cosφ=X_0/A (2′)来决定。但这样决定的φ也有两个解φ_1~′,φ_2~′。我们注意到φ_1,φ_2中和φ_1~′,φ_2~′中只有一个是共同的,另一个是不同的。真正的初相应同时满足(1)和(2′)。所以,要想唯一地决定初相,应由(1)和(2′)联合起来解,同时满足(1)和(2′)的φ便是真正的初相,它也是唯一的。     

弯管缺陷形状与位置对超声导波传播特性影响*

基于超声数值模拟,研究椭圆形冲蚀缺陷的几何尺寸和位置与接收端超声波能量之间的关系。通过控制椭圆形冲蚀缺陷几何尺寸,研究缺陷在弯管θ= 0°且ψ= 20°位置处,不同几何尺寸的缺陷对接收端压电传感器(PZT)时域信号能量的影响。此外,为研究相同几何尺寸的椭圆形冲蚀缺陷位于弯管不同位置时,对接收端时域信号能量的影响,椭圆形冲蚀缺陷位于弯管以下位置：ψ= 20°且θ取值范围为0°~ 30°,每间隔2.5°取一个值;θ= 0°且ψ取值范围为15°~ 45°,每间隔2.5°取一个值。数值模拟结果表明：缺陷位于弯管θ= 0°且ψ= 20°位置处,随着缺陷面积增加,接收端上侧PZT时域信号能量减少;随着缺陷深度和缺陷深度与面积都增加的两种情况下,上侧PZT时域信号能量均出现先减小,当缺陷深度达到弯管厚度的75%(6 mm)时,上侧PZT时域信号能量再增加;相同几何尺寸的缺陷位于弯管θ= 0°,随着ψ增加,上侧PZT时域信号能量先减小后增加;相同几何尺寸的缺陷位于弯管ψ= 20°,随着θ增加,θ与 呈现出单调递增的关系。通过上述结果可知,椭圆形冲蚀缺陷的几何尺寸和位置与接收端时域信号能量之间存在相关性,基于此可通过能量变化实现对缺陷几何尺寸大小和位置的评估。     

Be~9(d,p),(d,t),(d,a)反应研究

本文在E_d=0.1—2.5MeV能量范围内,研究了Be~9(d,p_0)Be~(10)(0),Be~9(d,p_1)Be~(10)(3.368MeV),Be~9(d,t_0)Be~8(0),Be~9(d,α_0)Li~7(0)及Be~9(d,α_1)Li~7(0.478MeV)诸反应。在E_d=0.150,0.220,0.401,0.706,1.005,1.301,1.484,1.750,2.000,2.250和2.500MeV共十一个能量上分别测量了这五群出射粒子在θ_L=10—155°区间的角分布。在θ_L=135°,E_d=0.1—2.5MeV,在θ_L=95°,E_d=0.1—2.2MeV,和在θ_L=112.5°,E_d=0.5—2.5MeV测量了Be~9(d,p_0)Be~(10)的激发函数。在θ_L=135°和112.5°,E_d=1.2MeV,用较厚靶(100—300μg/cm~2)测量了Be~9(d,p_0)Be~(10)(0)反应的截面绝对值,结果为σ_p_0(θ_L=135°)=1.60mb/sr,σ_p_0(θ_L=112.5°)=1.55mb/sr。这样就得到了在此能区内,这五群出射粒子的截面情况。对所得结果进行了一些讨论。     

Self -frequency- doubling Laser from 1331.0 nm to 665.5 nm in Nd∶GdCOB Crystal

ＨｉｇｈｏｐｔｉｃａｌｑｕａｌｉｔｙＮｄ∶ＣｄＣＯＢｃｒｙｓｔａｌ (7%Ｎｄ,2 5× 40ｍｍ3)ｕｓｅｄｉｎｔｈｅｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｗａｓｇｒｏｗｎｗｉｔｈＣｚｍｅｔｈｏｄ.ＴｗｏｃｒｙｓｔａｌｓｐｅｃｉｍｅｎｓａｒｅｃｕｔａｔｔｙｐｅＩｐｈａｓｅｍａｔｃｈｉｎｇ:ｆｏｒｓｐｅｃｉｍｅｎ 1 ,θ=66.5°,=1 45.5°;ｆｏｒｓｐｅｃｉｍｅｎ 2 ,θ=65°,=3 4 .6°.Ｕｓｉｎｇｐｌａｎｅ (2 0 1 ) ,(4 0 1 )ａｎｄ (0 1 0 )ａｓｐｌａｎｅｏｆｒｅｆｅｒｅｎｃｅ,ｔｈｅｒｅｓｐｅｃｔｉｖｅａｎｇｌｅｓｏｆｓｐｅｃｉｍ…     

ψ(2S)→VP衰变中赝标量介子混合的研究

利用BES合作组给出的ψ(2S)→VP各个衰变道的分支比, 对赝标量介子混合的问题做了分析, 利用ψ(2S)数据来研究赝标量介子的混合尚属首次. 通过参数拟合, 可以得到η和η′的混合角θ_p=(－7.54±1.52)°,这个结果与由二次Gell-Mann-Okubo质量公式所得出的结果相符. 另外,通过分析还可以得到在ψ(2S)→VP中DOZI过程相对于SOZI过程的贡献约为14%; 电磁衰变振幅和强相互作用振幅之间的相角θ_e=(156±89)°.     

KZnF3:Fe3+体系局域晶体结构的理论研究

本文采用对角化三角场中d5组态完全能量矩阵的方法,研究了KZnF3Fe3+体系的局域晶体结构和EPR参量之间的关系.在分析中我们引入了双层配位模型,即配位体包括Fe3+离子最近邻的6个F-离子和次近邻的8个K+离子.计算表明KZnF3Fe3+的局域结构畸变源于一个K+离子沿C3轴方向(即[111]方向)向Fe3+离子的移动,从而诱导F-离子的位移,使得Fe3+-F-键与C3轴夹角发生变化.通过计算EPR的低对称参量D和(a-F),我们分别得出室温(T=300K)时的畸变角为△θ1=2.58°,△θ2=-1.4°和低温(T7=77 K)时畸变角为△θ1=2.85°,△θ2=-1.40计算结果与实验观察值△θ1=2.8±0.3°,△θ2=-1.1±0.3°相符合.     

V棱镜法中入射光线垂直误差的分析

<正> 用V棱镜折射仪测量玻璃折射率,首先要校正好仪器的零位,即将标准块放入V形槽内,调整仪器,使读数显微镜中的读数为0°0′,用公式n~2=n_0~2+sinθ_0(n_0~2-sin~2θ_0)~(1/2) (1)即可算出样品折射率n,公式(1)的条件是     

Al_2O_3∶Fe~(3+)体系晶格局域结构的EPR理论研究

本文通过分析Al2 O3 ∶Fe3 + 体系中Fe3 + 离子的EPR谱 ,研究Fe3 + 的局域晶体结构结果表明Al2 O3 ∶Fe3 + 的局域结构存在各向异性膨胀。用拟合EPR谱的低对称参量D和 (a -F)实验值的方法 ,求得两个三棱锥的棱与C3 轴的夹角分别为θ1=4 6 .5 4°和θ2 =6 1.2 6° ,相对于原Al2 O3 结构的畸变角分别是Δθ1=- 1.1°± 0 .1° ,Δθ2 =- 1.8°。两畸变角同时均小于 0说明Al2 O3 ∶Fe3 + 体系中含Fe3 + 离子的晶格主要产生沿C3 轴的伸长畸变     

Al2O3:Fe3+体系晶格局域结构的EPR理论研究

本文通过分析Al2O3∶Fe3+体系中Fe3+离子的EPR谱,研究Fe3+的局域晶体结构结果表明Al2O3∶Fe3+的局域结构存在各向异性膨胀.用拟合EPR谱的低对称参量D和(a-F)实验值的方法,求得两个三棱锥的棱与C3轴的夹角分别为θ1=46.54°和θ2=61.26°,相对于原Al2O3结构的畸变角分别是Δθ1=-1.1°±0.1°,Δθ2=-1.8°.两畸变角同时均小于0说明Al2O3∶Fe3+体系中含Fe3+离子的晶格主要产生沿C3轴的伸长畸变.     

Kr-CS2体系势能面及束缚态能级的理论研究

本文采用单双迭代(包括非迭代三重激发)耦合簇CCSD(T)方法,对C、S原子采用aug-cc-PVTZ基组,对Kr原子采用cc-PVTZ –DK基组,并且加上中心键函数(3s3p2d2f1g),计算得到Kr-CS2体系的势能面。该势能面为T型结构,存在一个全局极小值和两个等价的局域极小值。全局极小值位于R =7.05 a0,θ= 90°处,势能值为-396.194 cm-1。两个局域极小值分别位于R = 10.15 a0,θ= 0°和180°处,势能为-243.647 cm-1。利用该势能面,通过数值求解相应的薛定谔方程,计算得出体系J≤10的束缚态能级及微波谱跃迁频率,并通过跃迁频率拟合得到相应的光谱常数。     

中能重离子反应中的多单元轻粒子阵列探测器

本文描述了一个能在中能(10—100MeV/u)重离子核反应测量中鉴别轻粒子、测量粒子多重性,并能给出轻粒子能量和位置信息的大立体角(θ:5°—20°,φ0°—360°)、多单元(36单元)阵列探测器.初步调试结果表明该探测器对轻粒子(p、α等)有较好的分辨.     

ψ(3770)→J/ψπ+π—强跃迁过程的首次观测

观测到ψ(3770)衰变到J/ψπ⁺π^—非DD末态迹象.利用工作在北京正负电子对撞机上的北京谱仪探测器在质心系能量3.773GeV附近获取的8.0±0.5pb^-1数据样本,共观测到6.8±3.0个ψ(3770)→J/ψπ⁺π^—事例.由此得到的分支比为BF(ψ(3770)→J/ψπ⁺π^—)=(0.59±0.26±0.16)%,其对应的分宽度为Γ(ψ(3770)→J/ψπ⁺π^—)=(139±61±41)keV.     

高频心形指向性圆弧换能器阵的研制

本文叙述工作频率为100kHz,水平方向为心形指向性换能器圆弧阵的研制。φ=±60°方向的声压比φ=0°方向的声压高12dB,φ=60°方向发射电压响应为163dB,声源级为215dB(0dB=1μPa/V·m)电阻抗为140Ω,Q_m=6。 换能器阵半径为15cm,由两个扇面组成,振子粘在铜板上,直接向水中辐射声能。考虑到阵元是无后辐射的,且圆弧半径远大于水中工作波长对远场的声压用射线声学方法处理,所得到的计算公式与测量结果符合。     

碰撞能对O++DH (v=0, j=0)→OD++H的准经典轨线

运用准经典轨线的方法,基于RODRIGO势能面,研究反应体系O⁺+DH (v=0, j=0)→OD⁺+H的立体动力学性质. 对描述k-j′两矢量相关和k-k′-j′三矢量相关的分布函数P(θr)和P(φr)以及产物转动取向参数进行了详细的讨论,发现极化微分反应截面呈现有趣的现象. 计算了反应几率与反应截面. O⁺+DH (v=0, j=0)→OD⁺+H反应的立体动力学性质对体系的碰撞能非常敏感.     

談鉛球投擲的最优角

斜抛物体的运动规律告诉我们,如果物体抛出的初速度相同,其水平射程的大小决定于它的投射角,而由求水平射程的公式 R=u_0~2sin2θ/g (1) 知道,最大水平射程的投射角应是45°,因为当θ—45°时,sin 2θ=1.从这样的理解出发,如果我们认为投铅球就是一种斜抛物体运动,铅球的投掷距离就是水平射程,而铅球的最优投掷角也是45°。表面地想一想认为很对,其实已陷入了错误。为了仔细分析铅球投掷时的运动情况,我们可看下图。图中的O点为人站在地     

TELESIS在φ→3γ衰变末态分析中的运用

介绍了φ介子工厂(DAΦNE)KLOE组的数据分析中运动学拟合程序TELESIS的运用.利用KLOE2000年在e⁺e^－对撞能量E_cm=1020MeV获取的部分数据开展φ→γη→3γ和φ→γπ⁰→3γ的分析,得到φ介子的产生截面σe+e－→=(4.04±0.04±0.24)μb,以及φ→γπ0→3γ的分截面σφ→γπ0→3γ=(5.3±0.3±0.6)nb.这些结果与理论预言以及俄国新西伯利亚的VEPP(CMD-2,SND,ND各探测器)的相应结果一致.     

轴流压气机旋转失速的预示研究

大量的研究表明,旋转失速现象的发生不仅与压气机工作状态的气动参数有关,而且与压气机几何参数有直接关系。本文的目的是用实验的方法找出影响压气机旋转失速发生的主要因素,通过对实验数据分析研究获得判别失速发生的准则。文中首先对十个低速转子进行试验,其主要几何参数为稠度τ=1.5,轮毂比为0.815,安装角γ分別为45°和60°,弯角θ分别为0°,15°,34°,45°,60°。试验表明:具有各种不同几何参数(弯     

J/ψ衰变中赝标量介子混合的研究

利用PDG-2000公布的J/ψ→VP,γP各个衰变道分支比的世界平均值,对赝标量介子混合重新做了分析.如果η和η′中不含有胶子成分,则得到它们的混合角θ_P=(－19.18±0.91)°.对J/ψ衰变中DOZI的贡献、SU(3)破坏以及矢量介子的混合也做了讨论和分析.