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中子感生瞬发γ射线煤多元素分析研究 总被引:12,自引:5,他引:7
本文叙述了产生中子感生瞬发γ射线的两种主要反应:热中子俘获(n,γ)和快中子非弹性散射(n,n′γ)用于物料分析的原理与方法。结合精洗煤样分析建立了实验装置;建立了对所采集谱数据处理方法。给出了煤样分析的结果。结果是满意的。本工作研究了 ̄(226)Raγ源的本底中子发射:探讨了本底中子的产生机理,提出并证实了镭的载体Cl或Br的(α、n)反应是产生 ̄(226)Raγ源的本底中子的主要来源这一论断;提出用载体元素Br替代国产镭源的载体元素Cl,制备RaBr_2γ源以降低本底中子发射。这一建议的实施,将本底中子由RaCl_2的96.4中子/4αs·mg(Ra).降至6.1中子/4αs·mg(Ra)。 相似文献
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多元素中子俘获瞬发γ射线分析方法的研究 总被引:2,自引:0,他引:2
进一步提出被测元素瞬发γ射线特征峰的面积与其含量的关系式。经实验证明对各常见元素的仪器分析回归值与化学分析值的均方根偏差皆小于0.5wt%。在铁矿石的分析实验中发现了慢化体的作用,它可明显地提高分析灵敏度。该套中子俘获瞬发谱仪对H瞬发γ峰(2.223MeV)的FWHM为3keV。 相似文献
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中子感生瞬发γ射线在线分析技术的进展(1988~2002) 总被引:2,自引:0,他引:2
对1988—2002年间中子感生瞬发γ射线在线分析(Neutron Induced Prompt Gamma—ray Analysis,NIPGA)技术的发展进行了叙述。目前分析技术已进入脉冲快热中子的非弹反应和俘获反应联合分析(Pulsed Fast—Thermal Neutrons Analysis,PFTNA)阶段。采用的中子发生器寿命已突破10000h,多道谱仪已发展成全数字化整体式现场用谱仪,HPGe探测器的相对探测效率达100%,常温高分辨的TeZnCd探测器已开始应用。在软件方面已采用蒙特卡罗—库最小二乘法解决了中子活化瞬发γ射线分析(Prompt Gamma Neutron Activation Analysis,PGNAA)中的非线性反转问题。 相似文献
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采用基于广义半马尔科夫过程(GSMP)建模的仿真方法模拟随机中子场的瞬态演化,利用相应程序MES模拟了252Cf源驱动噪声测量,通过对泄露中子时间谱的频谱分析给出了系统的瞬发中子衰减常数。模拟结果与实测结果比较表明:次缓发10分时,其误差为7%;次缓发100分时,其误差为3%;可为理论分析核装置安全性提供一种新的技术手段。 相似文献
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介绍了中子感生瞬发γ法识别化学武器的原理,并利用MCNP-4C蒙特卡罗程序,对日本遗弃的各种炮弹在不同条件下感生瞬发γ谱进行了模拟计算和分析,为今后从事这方面的深入研究和处理日本遗弃化武提供必要资料和参考数据。 相似文献
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中子感生瞬发γ射线能谱的蒙卡模拟 总被引:2,自引:0,他引:2
中子感生瞬发γ射线分析(PGNAA)中使用蒙卡技术模拟物料与中子反应后产生的瞬发光子在NaI(T1)探测器中的响应一直是一个难点。介绍了用于PGNAA的专用蒙卡程序NPTrans.NPTrans能够进行中子、光子级联输运并能够给出光子在NaI(T1)探测器中的响应。给出了蒙卡模拟能谱与实验数据的比较。NPTrans的开发经验为其他研究开发专用的蒙卡程序提供了一定的借鉴。 相似文献
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反应堆热中子束流引起地质样品中硼的~(10)B(n,αγ)~7Li反应,用HPGe探测器测量其反应的478 keV瞬发γ射线峰面积,与标准样品比对,得到30个地质样品中硼的含量为8×10~(-6)~160×10~(-6),相对误差为16%~5%。 相似文献
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热中子与物质产生辐射俘获反应时,发出瞬发γ射线,用高分辨率锗半导体探测器测量瞬发γ能谱,进行能量和强度分析,从而达到识别元素及确定含量的目的,此即瞬发γ射线中子活化分析,简称PGNAA。由于~(252)Cf中子源和锗探测器的发展,PGNAA作为堆中子活化分析 相似文献
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瞬发中子衰减常数α是反应堆的重要动态参数,由次临界和临界状态下的瞬发中子衰减常数可以刻度出反应堆的次临界深度。在瞬发中子衰减常数的测量中,脉冲中子源方法是经常使用的非常成熟的方法。本文叙述另一种方法——核噪声方法测量瞬发中子衰减常数,这种方法使用中子探测器,探测堆内中子水平的涨落,通过对中子涨落信号的分析处理,导出瞬发中子衰减常数α。与脉冲中子源方法相比,核噪声方法的优点是测量方法简单,只需在反射层内放置中 相似文献
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中子能谱对瞬发中子衰减测量的影响 总被引:1,自引:0,他引:1
为了考察泄漏中子能谱及中子飞行时间对瞬发中子衰减曲线测量结果的影响,运用MCNP-4C程序计算了一个聚乙烯反射金属钚系统的瞬发中子在系统内、外不同距离的衰减曲线.计算结果表明,由于泄漏中子的能量不同,其飞行时间不同,因此,测量的衰减曲线相对堆内的瞬发中子衰减曲线的衰减速度变慢,且随着飞行距离的增加,变慢的程度增大.如果不同能量的泄漏中子的飞行时间差与核系统瞬发中子衰减时间接近,则泄漏中子衰减曲线的衰减指数不能用来表征核系统的瞬发中子衰减常数. 相似文献
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