金等离子体的平均荷态分配数的计算

在非局域热动平衡(Non-LTE)下，采用类氢近似，计算得出电子密度分别为6.01020cm-3、1.41021cm-3、1.01022cm-3和1.71022cm-3的条件下的三体复合、辐射复合、双电子复合系数随电子温度的变化，得出总的复合系数随电子温度的变化；结合相关的电离系数得出相应的离子占有数的比，最后，计算出一定电子密度和温度条件下，金等离子体的Co-like、Ni-like、Cu-like、Zn-like、Ga-like的离子丰度，从而得到从而得到金等离子体的荷态分配数与电子温度和电子密度的关系。     

Au~(34+)离子双电子复合过程的理论研究

复杂结构离子的双电子复合(DR)速率系数在核聚变、极紫外光刻光源等应用研究的等离子体谱模拟中具有重要的价值.利用基于全相对论组态相互作用理论的FAC程序包,详细计算了Au~(34+)离子的双电子复合速率系数.研究分析了激发、辐射通道,组态相互作用,级联退激对DR速率系数的影响.其中,级联退激对DR速率系数的贡献必须予以考虑.对双电子复合、辐射复合以及三体复合速率系数做了比较,在温度大于1 eV范围,双电子复合都大于辐射复合以及三体复合速率系数,相应的DR过程对于等离子体离化态分布和能级布居以及光谱模拟都极为重要.对基态和第一激发态的DR速率系数进行了参数拟合,拟合值与计算值的偏差小于1.73%.研究结果将为复杂结构离子双电子复合过程的进一步研究提供参考.     

类氦氪离子双电子复合的相对论计算

本文采用相对论性的Flexible Atomic Code (FAC)程序计算类氦氪离子的双电子复合截面及速率系数。其中自电离速率的计算采用相对论扭曲波近似，并考虑了组态相互作用的影响。文中还将所得的自电离和总辐射速率与采用MCDF和HULLAC计算得到的结果作了比较。我们检验了n-3标度律的有效性并用它对速率系数做了外推。文中还讨论了辐射分支比随不同共振峰和原子序数的变化以及级联辐射的影响。     

金激光等离子体带谱的精细结构分析

在自旋轨道劈裂阵(spin-orbit-split Array )模型下,计算得出激光金等离子体的Co-like、Ni-like、Cu-like、Zn-like 、Ga-like的5f-3d、5p-3d、5s-3p、4f-3d、4d-3p、4p-3d的波长和半宽度(FWHM),并与实验测得的光谱数据相比较,结果比较一致.     

高电荷态氪离子双电子复合过程的理论研究

本文采用相对论的Flexible Atomic Code (FAC) 程序计算类氦Kr34+离子双电子复合的截面及速率系数,其中用n-3标度律对速率系数作了外推.文中我们还讨论了辐射分支比随不同共振峰的变化以及级联辐射的影响.     

高电荷态氪离子双电子复合过程的理论研究

本采用相对论的Flexible Atomic Code(FAC)程序计算类氯Kr^34 离子双电子复合的截面及速率系数，其中用n^-3标度律对速率系数作了外推。中我们还讨论了辐射分支比随不同共振峰的变化以及级联辐射的影响。     

W~(28+)离子双电子复合速率系数的理论研究

利用全相对论组态相互作用理论方法,研究了W~(28+)离子由基态俘获一个电子形成双激发态(3d~(10)4s~24p~64d~(10))~(-1)nln'l'(n=4~6,n'=4~15)的双电子复合(DR)过程.比较分析了3s、3p、3d、4s、4p和4d电子激发对DR速率系数的贡献,分析了3d、4s、4p和4d电子激发的DR速率系数随轨道量子数l'的变化.考虑和已有的计算完全相同的初态,中间双激发态以及辐射和俄歇末态的情况下,得到了和已有的计算符合很好的结果 .在综合了分析得到的对W~(28+)离子DR过程有明显贡献的各种因素后,进一步得到了总DR速率系数.其中,考虑DAC效应对总DR速率系数有不可忽略的影响.对DR速率系数进行了参数拟合,拟合值与计算值的偏差小于1%.     

钨离子双电子复合过程的理论研究

利用全相对论组态相互作用理论方法, 研究了W28+离子由基态俘获一个电子形成双激发态(3d104s24p64d10 )-1 nln'l'(n = 4~6, n' = 4~15)的双电子复合(DR)过程. 比较分析了3s、3p、3d、4s、4p和4d电子激发对DR速率系数的贡献, 分析了3d、4s、4p和4d电子激发的DR速率系数随轨道量子数l' 的变化. 考虑和已有的计算完全相同的初态, 中间双激发态以及辐射和俄歇末态的情况下, 得到了和已有的计算符合很好的结果. 在综合了分析得到的对W28+离子DR过程有明显贡献的各种因素后,进一步得到了总DR速率系数. 其中, 考虑DAC效应对总DR速率系数有不可忽略的影响. 对DR速率系数进行了参数拟合, 拟合值与计算值的偏差小于1％.     

Ni~(2+):BeAl_2O_4晶体发光性质的研究

用时间分辨的激光诱导荧光光谱方法测量了10—300K温度范围内Ni~(2+):BeAl_2O_4晶体的红外荧光光谱和荧光寿命。通过荧光寿命的温度变化特性分析,得出~3T_(2g)态的内禀辐射衰减寿命为123±7.2μs。无辐射弛豫的Mott激活能为1147cm~(-1),并导出了此晶体发光量子效率随温度的变化关系式。Ni~(2+):BeAl_2O_4晶体具有比较快的辐射跃迁速率,且在室温(300K)时有较高的发光量子效率(0.72),用它有可能制作室温下可调谐的终端声子激光器。     

类镍Dy38+离子的双电子复合速率研究

在自旋轨道劈裂阵模型(SOSA)下,通过类铜组态3d9nln′l′(n′=4,5,6;l′=s,p,d),理论计算出类镍Dy38+的双电子复合速率系数,得出其在电子温度002—50keV范围内的变化规律,分析了不同离化度离子的能级特征,并分析了影响双电子复合速率系数的主要因素是相应的中间自电离态旁观电子主量子数、旁观电子角动量和电离能,这为实现等离子体的诊断提供了重要的参量 关键词： 自旋轨道劈裂阵 双电子复合 自电离系数 辐射衰减系数     

Equation of state for pure fluids at critical temperature

In this paper, we employ the concept of probability for creating a cavity with diameter d in fluid along with the perturbation and variation approach, and develop an equation of state (EOS) for a hard sphere (HS) and Lennard– Jones (LJ) fluids. A suitable axiomatic form for surface tension S(r) is assumed for the pure fluid, with r as a variable. The function S(r) has an arbitrary parameter m. S(r) = A + B(d/r)/[1 + m(d/r)]. We use the condition in terms of radial distribution function G(λd, η) containing the self-consistent parameter λ and the condition of continuity at r = d/2 to determine A and B. A different EOS can be obtained with a suitable choice of m and the EOS has a lower root-mean-square deviation than that of Barker–Henderson BH2 for LJ fluids.     

Oxide/metal interface distance and epitaxial strain in the NiO/Ag(001) system

Geometric parameters of NiO films epitaxially grown on Ag(001) were determined using two independent experimental techniques and ab initio simulations. Primary beam diffraction modulated electron emission experiments determined that the NiO films grow with O on top of Ag and that the oxide/metal interface distance is d=2.3+/-0.1 A. Polarization-dependent x-ray absorption, at the Ni-K edge, determined the tetragonal strain (r( parallel )=2.046+/-0.009 A, r( perpendicular )=2.12+/-0.02 A) and d=2.37+/-0.05 A. Periodic slab model results agree with the experiments (d=2.40, r( parallel )=2.07, r( perpendicular )=2.10 A; the O-on-top configuration is the most stable).     

Stability of spikes in the shadow Gierer-Meinhardt system with Robin boundary conditions

We consider the shadow system of the Gierer-Meinhardt system in a smooth bounded domain Omega subset R(N),A(t)=epsilon(2)DeltaA-A+A(p)/xi(q),x is element of Omega, t>0, tau/Omega/xi(t)=-/Omega/xi+1/xi(s) integral(Omega)A(r)dx, t>0 with the Robin boundary condition epsilon partial differentialA/partial differentialnu+a(A)A=0, x is element of partial differentialOmega, where a(A)>0, the reaction rates (p,q,r,s) satisfy 10, r>0, s>or=0, 1or=0. We rigorously prove the following results on the stability of one-spike solutions: (i) If r=2 and 11 and tau sufficiently small the interior spike is stable. (ii) For N=1 if r=2 and 11 such that for a is element of (a(0),1) and mu=2q/(s+1)(p-1) is element of (1,mu(0)) the near-boundary spike solution is unstable. This instability is not present for the Neumann boundary condition but only arises for the Robin boundary condition. Furthermore, we show that the corresponding eigenvalue is of order O(1) as epsilon-->0.     

晶粒间界相及结构缺陷对HDDR 粘结磁体矫顽力的影响

本文根据氢化／歧化／脱氢／重组（HDDR）Nd-Fe-B 磁粉晶粒边界微结构的特点,建立了缺陷区内的磁晶各向异性常数K1´及交换积分常数A1´的双变量连续变化模型,研究了晶粒间界相厚度d及晶粒表面结构缺陷厚度r0对磁体矫顽力的影响。结果表明：晶粒表面各向异性常数K1(0)、交换积分常数A1(0)及r0取不同值时,磁体的矫顽力Hc均随d增加而增大。K1(0)和A1(0)取确定值时,相同的d值对应的Hc随r0的增大而上升。r0和d取确定值时,Hc随K1(0)或A1(0)的减小而增大。当d 为1nm,r0 在 (2~5) nm范围内,A1(0)和K1(0)的值分别在A1和K1值的(0.6~0.7)范围内变动时,计算的矫顽力与实验值符合得很好。     

晶粒间界相及结构缺陷对HDDR 粘结磁体矫顽力的影响

本文根据氢化／歧化／脱氢／重组（HDDR）Nd-Fe-B 磁粉晶粒边界微结构的特点,建立了缺陷区内的磁晶各向异性常数K1´及交换积分常数A1´的双变量连续变化模型,研究了晶粒间界相厚度d及晶粒表面结构缺陷厚度r0对磁体矫顽力的影响。结果表明：晶粒表面各向异性常数K1(0)、交换积分常数A1(0)及r0取不同值时,磁体的矫顽力Hc均随d增加而增大。K1(0)和A1(0)取确定值时,相同的d值对应的Hc随r0的增大而上升。r0和d取确定值时,Hc随K1(0)或A1(0)的减小而增大。当d 为1nm,r0 在 (2~5) nm范围内,A1(0)和K1(0)的值分别在A1和K1值的(0.6~0.7)范围内变动时,计算的矫顽力与实验值符合得很好。     

Stochastic time-dependent current-density-functional theory

A time-dependent current-density-functional theory for many-particle systems in interaction with arbitrary external baths is developed. We prove that, given the initial quantum state |Psi0> and the particle-bath interaction operator, two external vector potentials A(r,t) and A'(r,t) that produce the same ensemble-averaged current density, j(r,t), must necessarily coincide up to a gauge transformation. This result greatly expands the applicability of time-dependent density-functional theory to open quantum systems, and allows for first-principles calculations of many-particle time evolution beyond Hamiltonian dynamics.     

具有势函数V（r）＝A_1r~（－10）－A_2r~（－6）的分子晶体的Hami

采用连续分数法得到了具有分子晶体中的分子之间的相互作用势为Ｖ（ｒ）＝Ａ１ｒ－１０－Ａ２ｒ－６（Ａ１，Ａ２＞０）的分子晶体的Ｈａｍｉｌｔｏｎｉａｎ算子的精确的能量本征值（即分子晶体的束缚能的精确值）。     

Structure of liquid Y3Al5O12 (YAG)

The total structure factor S(Q) and the radial distribution function G(r) of liquid Y3Al5O12 (YAG) were measured at 1770-2230 K by x-ray scattering from samples under containerless conditions in Ar and O2. Nominal coordination numbers are 4 for Al3+ and 6 for Y3+ ions. The G(r) has peaks at r approximately 1.8 A for Al-O, r approximately 2. 25 A for Y-O, and r approximately 3.3-3.6 A assigned to metal ions in adjacent AlO5-4 and YO9-6 polyhedral ions. Relative to the pure oxides, G(r) for molten YAG has smaller half-widths for the Al-O and Y-O peaks, and an increased sensitivity to temperature and the ambient gas composition.     

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利用静电探针阵列对HL-2A边缘等离子体径向和极向速度进行了测量,获得了最后闭合磁面附近湍流的雷诺协强〈(v)r(v)θ〉以及(v)r和(v)θ间相位差的剖面.实验表明,虽然(v)r、(v)θ的幅值对雷诺协强的大小会有影响,但雷诺协强的变化趋势主要取决于二者相位差的变化;另一方面,欧姆放电以及不同电子回旋加热功率L模放电条件下的实验结果显示,密度扰动引起的粒子输运所带来的极向动量输运的贡献与雷诺协强项对极向动量输运的贡献是可比的.这表明在分析湍流引起的动量输运时必须考虑粒子输运的贡献.     

Unified algebraic Bethe ansatz for two-dimensional lattice models

We develop a unified formulation of the quantum inverse scattering method for lattice vertex models associated to the nonexceptional A(2)(2r), A(2)(2r-1), B(1)(r), C(1)(r), D(1)(r+1), and D(2)(r+1) Lie algebras. We recast the Yang-Baxter algebra in terms of different commutation relations between creation, annihilation, and diagonal fields. The solution of the D(2)(r+1) model is based on an interesting 16-vertex model, which is solvable without recourse to a Bethe ansatz.