非平面对称磁场的空间展开及样条函数表述

推导了直角坐标系中非平面对称磁场各个分量的空间分布表达式,它们是关于z的泰勒展开式。展开式中的系数由给定的z=z_0平面上场的三个分量及其对x,y的各阶偏导数表示。探讨了给定平面上离散场分布的双三次样条函数拟合,并进一步导出了以样条数表述的空间场分布表达式。     

非平面对称磁场的空间展开及样条函数表述

推导了直角坐标系中非平面对称磁场各个分量的空间分布表达式,它们是关于z的泰勒展开式。展开式中的系数由给定的z=z_0平面上场的三个分量及其对x,y的各阶偏导数表示。探讨了给定平面上离散场分布的双三次样条函数拟合,并进一步导出了以样条函数表述的空间场分布表达式。     

加速器中磁场矢函的3种展开形式

用正则变换、复平面展开、泰勒展开3种不同的方法对磁场矢函的表达式进行推导，得出3种磁场矢函表达式。对3种磁场矢函表达式进行了比较分析。在一定的条件下，3种表达式可以写成统一的表达式。在实际的研究中，可根据具体情况选择适当的表达式。     

均匀二极磁场的李代数分析

用要代数方法分析了带电粒子在二级磁场中的传输及其像差问题。     

卫星舱内空间带电粒子计数率的动态变化研究

在我国１９９６年的返回式卫星舱内，搭载了２台Ｇ－Ｍ计数管型辐射测量仪，取得了卫星飞行期间（１５ｄ）舱内带电粒子计数率动态变化的数据。每台仪器的４万多个计数率数据中，８０％以上的计数率小于１５０／ｍｉｎ，大于５００／ｍｉｎ的仅占２％以下，最大计数率达６×１０＾３／ｍｉｎ。计数率随飞行时间呈周期性变化，周期约为４５ｍｉｎ，除每日出现４￣５组大计数率数据外，一般的变化幅度是０￣２００／ｍｉｎ。南大西洋异     

光学速调管改造及磁场垫补

合肥相干谐波辐射实验装置的主体部分是光学速调管。为提高实验用电子束能量,将原光学速调管的对称结构改造为不对称结构。原光学速调管三段各自的积分场都很大,总的积分场很小,三段不能独立可调。改造后的光学速调管需要三段独立可调,每段的积分场都必须很小。对改造后保留的辐射段磁场进行垫补和调试,使它的积分场和相位误差得到了有效减小。     

任意形状束流相空间变换的样条函数表述

为了研究具有任意形状相空间的束流的传输,本文提出了束流相空间变换的样条函数表述。利用三次样条函数拟合相空间边界,将相空间变换化为样条函数的变换,并进而计算束流包络。给出了具有任意形状相空间的束流传输的实例。     

平面工艺空间带电粒子探测器的研制

描述了用平面工艺＋离子注入技术制备新型空间带电粒子探测器的工艺技术及器件的特性。探测器的灵敏层厚度为100、300、450和1000μm,灵敏面积为φ8和φ12mm等不同规格。在全耗尽偏压下,得到典型的反向漏电流范围为0．57～10．11nA,典型的能量分辨率为0．69％～0．86％（对^141 Amα粒子）。在60℃高温下,器件的性能变化在空间应用的允许范围之内。     

解析函数展开节块法的数值稳定性分析

解析函数展开节块法是求解六角形几何堆芯中子注量率的常用方法,其核心思想是利用严格满足中子扩散方程的解析基函数,直接把节块内的各群中子注量率近似展开。研究发现,此方法在求解一些特殊问题时,出现计算发散的情况。针对此类问题,提出了两种解决方法：截断近似方法和泰勒展开方法。通过对改造后的VVER440基准题验证表明：这两种方法在保证计算精度的基础上很好地解决了解析函数展开节块法的数值不稳定性问题。     

准二维准平面对称磁场的空间场分布和离子轨迹计算

为了准确分析F-3电磁分离器改进垫片场的聚焦特性,本文讨论了准二维准平面对称磁场的空间场分布和离子轨迹计算问题。指出,对类似F-3分离器实际场分布的准二维准平面对称磁场,利用本文绘出的边值方法得到的场分布准确到1.5×10~(-4);在该场分布基础上,利用龙格-库塔方法(场值由三元二次27点插值计算)得到的轨迹准确到0.1毫米。当然,若边值测量准确度比方法本身的准确度低,那么得到的场分布准确度将受到测量准确度的限制。但即使如此,如测量准确度为0.001,得到的场分布准确度仍比传统方法要高一个数量级,满足聚焦特性分析的要求。方法同样可以用于解决准轴对称准平面对称磁场的场分布和轨迹计算问题。