钙钛矿型锰氧化物(La$lt;sub$gt;0.8$lt;/sub$gt;Eu$lt;sub$gt;0.2$lt;/sub$gt;)$lt;sub$gt;4/3$lt;/sub$gt;Sr$lt;sub$gt;5/3$lt;/sub$gt;Mn$lt;sub$gt;2$lt;/sub$gt;O$lt;sub$gt;7$lt;/sub$gt;的磁性和电性研究

采用传统固相反应法制备钙钛矿型锰氧化物 (La_0.8Eu_0.2)_4/3Sr_5/3Mn₂O₇多晶样品, X-射线衍射分析表明, 样品(La_0.8Eu_0.2)_4/3Sr_5/3Mn₂O₇结构呈现良好的单相. 通过磁化强度随温度的变化曲线(M-T)、不同温度下磁化强度随磁场的变化曲线(M-H)和电子自旋共振谱发现: 在300 K以下, 随着温度的降低, 样品先后经历了二维短程铁磁有序转变 (T_C^2D ≈ 282 K)、三维长程铁磁有序转变(T_C^3D ≈ 259 K)、奈尔转变(T_N ≈ 208K)和电荷有序转变(T_CO ≈ 35 K); 样品 (La_0.8Eu_0.2)_4/3Sr_5/3Mn₂O₇在T_N以下, 主要处于反铁磁态; 在T_C^3D达到370 K时, 样品处于铁磁-顺磁共存态, 在370 K以上时样品进入顺磁态. 此外, 分析电阻率随温度的变化曲线(ρ-T)得到: 样品在金属-绝缘转变温度(T_P ≈ 80 K)附近出现最大磁电阻值, 其位置远离T_C^3D, 表现出非本征磁电阻现象, 其磁电阻值约为61%. 在T_CO以下, 电阻率出现明显增长, 这是由于温度下降使原本在高温部分巡游的e_g电子开始自发局域化增强所致. 通过对 (La_0.8Eu_0.2)_4/3Sr_5/3Mn₂O₇的ρ-T 曲线拟合, 发现样品在高温部分的导电方式基本遵循小极化子的导电方式. 关键词： 磁性 电性 金属-绝缘转变温度 电子自旋共振     

晶粒尺寸对Ba0.70Sr0.30TiO3陶瓷介电性能的影响规律及机理研究

通过制备晶粒尺寸处于0.1-10 μm之间的致密Ba0.70Sr0.30TiO3陶瓷,系统研究了晶粒尺寸对居里温度TC、铁电相介电常数εF、峰值介电常数εM的影响规律,并深入分析了其内在的影响机理.研究表明:晶粒尺寸减小时,TC刚开始基本不变,直到晶粒尺寸小到一定程度时才开始降低,此变化规律可由Buesseum的内应力模型解释;随晶粒尺寸的增加,εF先增加后减小,此变化规律可由Shaikh的串并联模型来解释,主要影响因素有内应力、畴、晶界;εM随晶粒尺寸的增加,在晶粒尺寸较小时先增加后减小,晶粒尺寸较大时略有增加,此变化规律可由弥散相变理论和串并联模型共同解释,在晶粒尺寸较小时主要影响因素为内应力、微畴和晶界,晶粒尺寸较大时主要影响因素为晶界.     

Sr位Nd掺杂对SrBi$lt;sub$gt;2$lt;/sub$gt;Nb$lt;sub$gt;2$lt;/sub$gt;O$lt;sub$gt;9$lt;/sub$gt;性能的影响及机理研究

采用传统固相法制备了（Sr_1-3x/2A_x/2Nd_x）Bi₂Nb₂O₉（x=0,0.05,0.1和0.2）陶瓷,并系统研究了Nd离子取代Sr离子对SrBi₂Nb₂O₉性能的影响及其作用机理.研究结果表明：Sr_1-3x/2A_x/2Nd_xBi₂Nb₂O₉的介电常数和介电损耗随温度变化的行为具有明显的离子松弛极化特征.Nd³⁺对Sr²⁺的部分取代,导致Sr_1-3x/2A_x/2Nd_xBi₂Nb₂O₉剩余极化强度P_r稍有下降,但其压电系数d₃₃却有所增加,根据铁电热力学理论,这是Nd³⁺对Sr²⁺取代导致材料介电常数增大所致.Sr_1-3x/2A_x/2Nd_xBi₂Nb₂O₉的居里温度（T_C）没有随Nd含量的增加而变化,拉曼光谱技术分析表明这是其NbO₆八面体畸变程度没有发生变化所致.Nd³⁺取代Sr²⁺提高了材料的介电常数ε_r、压电系数d₃₃、机电耦合系数K_p,同时降低了机械品质因数Q_m,但是谐振频率温度系数C值没有改变. 关键词： 压电陶瓷 介电性能 压电性能 拉曼光谱     

Tb$lt;sub$gt;0.3$lt;/sub$gt;Dy$lt;sub$gt;0.6$lt;/sub$gt;Pr$lt;sub$gt;0.1$lt;/sub$gt;(Fe$lt;sub$gt;1-$lt;i$gt;x$lt;/i$gt;$lt;/sub$gt;Al$lt;sub$gt;$lt;i$gt;x$lt;/i$gt;$lt;/sub$gt;)$lt;sub$gt;1.95$lt;/sub$gt;合金的磁性、磁致伸缩和穆斯堡尔谱研究

系统研究了室温下Tb_0.3Dy_0.6Pr_0.1（Fe_1-xAl_x）_1.95 （x=0.05,0.1,0.15,0.2,0.25,0.3）合金中元素Al替代Fe对结构、磁性、磁致伸缩性能和自旋重取向的影响.测量结果发现,x<0.2时Tb_0.3Dy_0.6Pr_0.1（Fe_1-xAl_x）_1.95合金基本上是纯的单相,x=0.2时出现其他杂相,杂相随Al替代量的增加不断增多.随Al替代量x的增加,点阵常数a接近于线性增大,Curie温度T_C逐渐下降,而矫顽力H_c急剧下降.振动样品磁强计（VSM）测量发现,磁化强度M随Al替代量x的变化较为复杂.VSM计和磁致伸缩效应测量共同表明,少量Al的替代有利于降低磁晶各向异性,而且随着Al替代量x的增多磁致伸缩系数快速减小,x>0.15时巨磁致伸缩效应消失.穆斯堡尔效应研究发现,随Al含量的增加Tb_0.3Dy_0.6Pr_0.1（Fe_1-xAl_x）_1.95合金中易磁化轴可能在{110}面逐渐偏离了立方晶体的主对称轴,发生自旋重取向,从而引起合金宏观磁性、磁致伸缩性能的变化. 关键词： 磁致伸缩 立方Laves相 自旋重取向 穆斯堡尔谱     

LaFe$lt;sub$gt;11.5$lt;/sub$gt;Si$lt;sub$gt;1.5$lt;/sub$gt;化合物氢化特性及稳定性的研究

系统研究了温度、时间、压力等因素对LaFe_11.5Si_1.5化合物吸氢过程的影响以及效果. 结果表明：吸氢处理会增大化合物的晶格常数,但不会改变其晶体结构. 在温度为423 K,氢气压力为0.0987 MPa时,可以制备出氢分布均匀的LaFe_11.5Si_1.5H_1.6间隙化合物. 氢化处理可以明显提高化合物的居里温度,降低热滞后,并且使磁熵变保持在较高值. LaFe_11.5Si_1.5H_1.6样品随着在空气中暴露时间的延长,居里温度和磁熵值的变化非常小,氢化合金的磁热性能具有良好的时间稳定性. 关键词： P-C-T关系曲线 居里温度 磁熵变 11.5Si_1.5氢化物')" href="#">LaFe_11.5Si_1.5氢化物     

用耦合簇方法及相关一致基研究PH$lt;sub$gt;2$lt;/sub$gt;($lt;i$gt;X$lt;/i$gt;$lt;sup$gt;2$lt;/sup$gt;$lt;i$gt;B$lt;/i$gt;$lt;sub$gt;1$lt;/sub$gt;)自由基的解析势能函数

利用耦合簇方法和Dunning等提出的系列相关一致基对PH₂自由基的基态结构进行优化, 并使用优选出的cc-pV5Z基组对其进行频率计算. 结果表明,平衡核间距R_P—H=0.14185 nm, 键角α_HPH=91.8624°, 离解能D_e（HP—H）=3.483 eV, 对称伸缩振动频率ν₁（a₁）=2399.9781 cm^-1, 弯曲振动频率ν₂（a₁）=1128.4213 cm^-1,反对称伸缩振动频率ν₃（b₂）=2407.8374 cm^-1. 在此基础上采用多体项展式理论导出了PH₂自由基的解析势能函数, 其等值势能图准确再现了PH₂自由基分子的平衡结构特征和动力学特征. 关键词： 2自由基')" href="#">PH₂自由基 多体项展式理论 解析势能函数     

Ca$lt;sub$gt;0.64$lt;/sub$gt;WO$lt;sub$gt;4$lt;/sub$gt;:Eu$lt;sub$gt;0.24$lt;/sub$gt;陶瓷的高温相变机理及其对发光性能的影响

纯的CaWO₄具有优异的耐压、耐热稳定性,化学组成为Ca_0.64WO₄:Eu_0.24的陶瓷也具有CaWO₄结构,但Ca²⁺晶格位置含有12 mol%的肖特基缺陷. 这种缺陷浓度高的CaWO₄ 相是否具有良好的高温稳定性还有待研究. 本文探讨了过度烧结对Ca_0.64WO₄:Eu_0.24陶瓷相结构的影响,揭示了在高温下产生相变的可能原因,并研究了该相变对材料发光性能的影响. 研究表明,当烧结温度超过1100 ℃时,被肖特基缺陷束缚的部分氧离子会解离,造成Ca_0.64WO₄:Eu_0.24陶瓷体相中氧元素含量严重不足,诱发CaWO₄相发生相变,析出单斜晶系的Eu₂WO₆;研究还发现,CaWO₄相的晶面间距在高温相变后会增大;这可能是导致Ca_0.64WO₄:Eu_0.24陶瓷发光强度显著降低的一个重要原因. 关键词： 相变 钨酸钙 铕 发光     

用耦合簇理论及相关一致五重基研究SiH$lt;sub$gt;2$lt;/sub$gt;($lt;i$gt;X$lt;/i$gt;$lt;sup$gt;1$lt;/sup$gt;$lt;i$gt;A$lt;/i$gt;$lt;sub$gt;1$lt;/sub$gt;)自由基的解析势能函数

运用单双迭代三重激发耦合簇理论和相关一致五重基对SiH₂的基态结构进行了优化, 并在优化结构的基础上进行了离解能和振动频率的计算. 结果表明: SiH₂的基态为C_2v结构, 平衡核间距R_Si—H= 0.15163 nm, H—Si—H键的键角α=92.363°, 离解能D_e（HSi—H）=3.2735 eV, 频率ν₁（a₁）=1020.0095 cm^-1, ν₂（a₁）=2074.8742 cm^-1, ν₃（a₁）=2076.4762 cm^-1. 这些结果与实验值均较为相符. 对H₂的基态使用优选出的cc-pV6Z基组、对SiH的基态使用优选出的aug-cc-pV5Z基组进行几何构型与谐振频率的计算并进行单点能扫描, 且将扫描结果拟合成了解析的Murrell-Sorbie函数. 与实验结果及其他理论计算结果的比较表明, 本文关于SiH自由基光谱常数（D_e,R_e, ω_e, B_e, α_e和ω_eχ_e）的计算结果达到了很高的精度. 采用多体项展式理论导出了SiH₂（C_2v, X¹A₁）自由基的解析势能函数, 其等值势能图准确再现了它的离解能和平衡结构特征. 同时还给出了SiH₂（C_2v, X¹A₁）自由基对称伸缩振动等值势能图中存在的两个对称鞍点, 对应于SiH+H→SiH₂反应, 势垒高度为0.5084 eV. 关键词： 2')" href="#">SiH₂ Murrell-Sorbie函数 多体项展式理论 解析势能函数     

非中心对称超导体Mg10±δIr19B16?δ的超导电性研究

Mg_10±δIr₁₉B_16δ是具有非中心对称性的超导材料. 通过对两种组分的样品Mg_9.3Ir₁₉B_16.7和Mg₁₁Ir₁₉B₁₅的比热测量, 得到了这类超导体的超导态和正常态的特征参数：包括转变温度T_C, 正常态态密度N(E_F), 德拜温度Θ_D, 上临界场H_C2等. 并由此求出Ginzburg-London相干长度ξ_GL, 穿透深度λ_GL, 下临界场H_C1和热力学临界场H_C. 这些参数因化学组分不同而变化. 高的N(E_F)和Θ_D对应高的T_C, 因此也具有较高的H_C2. 另外比热跃变ΔC/γ_nT_C=1.66 和电声子耦合常数λ=0.58不随化学组分变化, 表明此超导体是中等强度耦合的第二类超导体. 关键词： 非中心对称超导体 比热     

PrNi$lt;sub$gt;2$lt;/sub$gt;的磁和磁热性能研究

在一些磁性材料内, 磁性离子间交换作用和磁性离子的自旋涨落对材料磁性有影响. 本文根据磁比热实验值确定了晶场参数后, 利用包含自旋涨落的交换作用有效场H_m= n₀ (1 + γ T + β e^{ω T})M, 计算了PrNi₂晶体晶场能级的Zeeman劈裂. 在温度为3.8 K ≤T≤ 30 K范围内, 计算了该晶体多晶磁矩随外磁场的变化, 以及外磁场H=5000 Oe时磁化率倒数随温度的变化, 计算结果和实验值符合较好. 当外磁场在0–50000 Oe时, 计算的该晶体的磁熵变与已有文献的理论结果相似. 计算结果说明, 提出的包含自旋涨落的交换作用有效场不仅适合亚铁磁性晶体, 而且也适合顺磁性晶体. 关键词： 2')" href="#">PrNi₂ 磁比热 交换作用有效场 磁矩 磁熵变     

Scanning tunneling microscopy/spectroscopy on multi-layered cuprate superconductor Ba2Ca5Cu6O12 (O1−x Fx)2

Scanning tunneling microscopy/spectroscopy (STM/STS) measurements on multi-layered cuprate superconductor Ba₂Ca₅Cu₆O₁₂ (O_1−x F_x)₂ are carried out. STM topographies show randomly distributed bright spot structures with a typical spot size of 0.8 nm. These bright spots are occupied about 28% per one unit cell of c-plane, which is comparable to the regular amount of apical oxygen of 20% obtained from element analysis. Tunneling spectra simultaneously show both the small and the large gap structures. These gap sizes at 4.9 K are about Δ 15 meV and 90 meV, respectively. The small gap structure disappears at the temperature close to T_C, while the large gap persists up to 200 K. Therefore, these features correspond to the superconducting gap and pseudogap, respectively. These facts give evidence for some ordered state with large energy scale even in the superconducting state. For the superconducting gap, the ratio of 2Δ/K_BT_C = 4.9 is obtained with T_C = 70 K, which is determined from temperature dependence of the tunneling spectra.     

Magnetic entropy change and large refrigerant capacity of Ce6i2Si3-type GdCoSiGe compound

Magnetic entropy change (Δ S_M) and refrigerant capacity (RC) of Ce₆Ni₂Si₃-type Gd₆Co_1.67Si_2.5Ge_0.5 compounds have been investigated. The Gd₆Co_1.67Si_2.5Ge_0.5 undergoes a reversible second-order phase transition at the Curie temperature T_C = 296 K. The high saturation magnetization leads to a large Δ S_M and the maximal value of Δ S_M is found to be 5.9 J/kg,cdot,K around T_C for a field change of 0--5 T. A broad distribution of the Δ S_M peak is observed and the full width at half maximum of the Δ S_M peak is about 101 K under a magnetic field of 5 T. The large RC is found around T_C and its value is 424 J/kg.     

MC20F20（M=Li，Na，Be和Mg）几何结构和电子性质的密度泛函计算研究

采用密度泛函理论（density functional theory, DFT）中的广义梯度近似（generalized gradient approximation, GGA）对MC₂₀F₂₀（M=Li,Na,Be和Mg）的几何结构和电子性质进行了计算研究.几何结构研发现：随着内掺原子序数的增加,金属原子M对C₂₀F₂₀中的C—C键的影响越来越大,而对C—F键的影响甚微.掺杂能计算表明：MC₂₀F₂₀的掺杂能均为负值,需要在一定的实验条件下才能被合成.内掺碱金属和碱土金属分别产生了两类截然不同的能隙和磁性.其中,内掺碱金属的能隙非常小,且带有1μ_B的净磁矩,表现出磁性;而内掺碱土金属的能隙比C₆₀的能隙还大,净自旋为0,表现出非磁性. 关键词： 富勒烯 几何结构 电子结构 密度泛函     

Effects of Fe2+ substitution on magnetic and dielectric properties of CdCr2S4

The magnetic and dielectric properties of polycrystalline Cd_{1 - x}Fe_xCr₂S₄ (0 ≤ x ≤ 0.9) are investigated. Upon substitution of Cd by Fe, the Curie temperature (T_C) is increased while the saturation magnetization is decreased. A low doping level of Fe increases the permittivity, while a high doping level decreases the permittivity, which is explained by the internal barrier layer capacitor model. Kinks are observed in the temperature-dependent permittivity and loss tangent near T_C for the samples with x= 0.5, 0.7, 0.9, implying the existence of the magnetodielectric effect. Furthermore, with the increase of Fe content, a decrease of anomaly deviation rate induced by internal molecular field is revealed in the permittivity, while an increase is observed for the loss tangent.     

Pr0.7(Sr1-xCax)0.3MnO3多晶体系中的小极化子性质

采用基于柠檬酸体系的溶胶-凝胶法制备了Pr_0.7（Sr_1-xCa_x）_0.3MnO₃系列的多晶块材, 同时还用脉冲激光沉积技术（PLD）在SrTiO₃（100）衬底上外延生长了同一系列的薄膜, 系统研究了它们的晶格结构和电输运行为. 多晶和薄膜样品都具有正交晶格结构, 电输运行为在居里温度T_Ｃ以上的高温顺磁相都很好 关键词： 0.7（Sr_1-xCa_x）_0.3MnO₃')" href="#">Pr_0.7（Sr_1-xCa_x）_0.3MnO₃ 绝热小极化子模型 双交换作用 Jahn-Teller晶格畸变     

Influence of hydrogenation on the electronic structure and the itinerant-electron metamagnetic transition in strong magnetocaloric compound La(Fe0.88Si0.12)13

The influence of interstitial hydrogen on the electronic structure and the itinerant-electron metamagnetic (IEM) transition in strong magnetocaloric compound La(Fe_0.88Si_0.12)₁₃H_1.6 has been investigated by Mössbauer spectroscopy. A slight change in the average hyperfine field at 4.2 K was observed after hydrogen absorption. In contrast, the thermally induced first-order transition related to the IEM transition for y=1.6 appears at the Curie temperature T_C=330 K, much higher than T_C=195 K for y=0.0. The increase of isomer shift δ_IS at 4.2 K indicates that the valence electron transfer from hydrogen to Fe is negligibly small, hence the change in the magnetic state is closely associated with a volume expansion after hydrogen absorption. No change in shape by hydrogenation for the Mössbauer spectra in the paramagnetic state has been observed except for a difference in only δ_IS, indicating the volume expansion by hydrogenation is isotropic. Accordingly, the significant increase of T_C by hydrogen absorption is attributed to the magnetovolume effect associated with characteristic feature in IEM compounds. A discontinuous change of ferromagnetic moment, ΔM, around T_C has been observed by Mössbauer spectra, as expected from the magnetization measurement. The value of ΔM is slightly decreased by increase of T_C after hydrogenation but its magnitude is almost the same due to the stabilization of ferromagnetic moment. As a result, strong magnetocaloric effect is maintained up to room temperature after hydrogenation.     

利用FePt/Au多层膜结构制备垂直磁记录L10-FePt薄膜

利用磁控溅射方法在100℃的MgO单晶基片上制备了［FePt/Au］₁₀多层膜,并研究了采用FePt/Au多层膜结构对FePt薄膜的有序化温度、矫顽力（H_C）、垂直磁各向异性、晶粒尺寸以及颗粒间磁交换耦合作用的影响.磁性测试结果表明：FePt/Au多层膜在退火后具有较高的H_C、良好的垂直磁各向异性、较小的晶粒尺寸且无磁交换耦合作用.截面高分辨电镜分析表明：Au可以缓解MgO和FePt之间较大的晶格错配,从而促进薄 关键词： 0-FePt薄膜')" href="#">L1₀-FePt薄膜 有序化温度 垂直磁各向异性 磁交换耦合作用     

氧离子导体La1.9Y0.1Mo2O9细晶粒陶瓷的制备和电学性质研究

采用溶胶凝胶法合成的La_1.9Y_0.1Mo₂O₉纳米晶粉体, 结合微波烧结技术制备出不同晶粒度的La_1.9Y_0.1Mo₂O₉块体样品. 利用X射线衍射仪(XRD)、高分辨透射显微镜(HRTEM)、场扫描显微镜(SEM)对粉体及陶瓷块体的物相、 形貌进行了表征, 利用交流阻抗谱仪测试了样品不同温度下的电导率. 实验结果表明, 掺Y的La_1.9Y_0.1Mo₂O₉能将高温立方β 相稳定到室温; 块体样品致密均匀, 平均晶粒度范围在60 nm–4 μm之间; 致密度高的样品表现出高的电导率, 其中900 ℃烧结样品的电导率600 ℃时高达0.026 S/cm, 比固相反应法制备的La_1.9Y_0.1Mo₂O₉样品高出约1倍. 总结认为样品的致密性对电导率影响较大, 是通过影响晶界电导率来影响总电导率的, 样品的晶粒度(在60 nm–4 μm范围内)对电导率的影响还不能确定. 关键词： 氧离子导体 1.9Y_0.1Mo₂O₉')" href="#">La_1.9Y_0.1Mo₂O₉ 细晶粒陶瓷 微波烧结     

Superparamagnetism and spin-glass like state for the MnFe2O4 nano-particles synthesized by the thermal decomposition method

MnFe₂O₄ nano-particles with an average size of about 7 nm were synthesized by the thermal decomposition method. Based on the magnetic hysteresis loops measured at different temperatures the temperature-dependent saturation magnetization (M_S) and coercivity (H_C) are determined. It is shown that above 20 K the temperature-dependence of the M_S and H_C indicates the magnetic behaviors in the single-domain nano-particles, while below 20 K, the change of the M_S and H_C indicates the freezing of the spin-glass like state on the surfaces. By measuring the magnetization–temperature (M–T) curves under the zero-field-cooling (ZFC) and field-cooling procedures at different applied fields, superparamagnetism behavior is also studied. Even though in the ZFC M–T curves peaks can be observed below 160 K, superparamagnetism does not appear until the temperature goes above 300 K, which is related with the strong inter-particle interaction.     

Density functional calculations on the geometric structure and properties of the 3d transition metal atom doped endohedral fullerene M@C20F20（M=Sc-Ni）

This paper uses the generalised gradient approximation based on density functional theory to analyse the geometric structure and properties of the 3d transition metal atom doped endohedral fullerene M@C20F20(M=Sc-Ni).The geometric optimization shows that the cage centre is the most stable position for M,forming the structure named as M@C 20 F 20-4.The inclusion energy,zero-point energy,and energy gap calculations tell us that Ni@C 20 F 20-4 should be thermodynamically and kinetically stablest.M@C 20 F 20-4(M = Sc-Co) possesses high magnetic moments varied from 1 to 6 μ B,while Ni@C 20 F 20-4 is nonmagnetic.The Ni-C bond in Ni@C 20 F 20-4 contains both the covalent and ionic characters.