高能vN“弹性”反应的中间玻色子效应

利用中间玻色子理论和Cabibbo的弱相互作用SU_3模型,求得了中微子-核子“弹性”反应v_1+N→l+B的微分截面和终态粒子纵极化的解析表式,并对若干过程进行了数值计算。结果表明:对给定的一组形状因子,当中微子能量足够高时,在适当的出射角附近,轻子和超子的纵极化的中间玻色子效应相当明显;如实验数据足够精确,将极化与微分截面相结合。可估计中间玻色子质量,并给出形状因子的一些知识。还估计了v_μ[Z,A]→μ~-+[Z+1,A]过程的μ~-纵极化的核效应和中微子能谱的影响。     

层子模型中重子的半轻子衰变和高能中微子反应

本文从层子模型的结构观点出发,应用文献[1]中的层子与轻子的弱相互作用等效哈密顿量和文献[2]中给出的(1/2)⁺重子波函数及文献[3]中定出的参数,对(1/2)⁺重子的半轻子衰变和高能中微子的弹性和准弹性反应进行了讨论。文中得到的(1/2)⁺重子的半轻子衰变的理论结果与实验符合较好;得到的ΔS=0过程的轴矢形状因子和ν_μ+n→p+μ^-过程的截面在误差范围内均与实验相符合;得到的ΔS=1过程的轴矢形状因子和ν_μ+p→Λ+μ⁺过程的截面与目前实验给出的粗略结果也是符合的。特别需要指出的是,本文在讨论反应问题时,理论中所包含的参数全部从电磁过程定出,在给出的轴矢形状因子和截面公式中没有引进新的参数。     

ILC上Z玻色子与荷电top-pion对联合产生过程的研究

在国际直线对撞机(ILC)上顶色辅助的人工色(TC2)模型下对Z玻色子与荷电top-pion对联合产生过程e⁺e^- → Zπ_t⁺π_t^-进行了研究. 计算了过程e⁺e^- → Zπ_t⁺π_t^-的产生截面, 发现在TC2模型所允许的参数空间范围之内该过程的截面最大可达到1 fb. 考虑到荷电top-pion的主要的衰变模式π_t⁺ → tb, 发现该截面在ILC能产生很可观的事例数.     

弱电流不守恒情况下π-→π0+e+ν过程的几率

利用色散关系研究了弱电流不守恒情况下的π^-→π⁰+e+ν衰变过程。在对π—π散射相移作了一些假定后,证明了π、π中间态的贡献很小。在N、N中间态项中出现的N、N湮灭矩阵元用Chew-Ball理论及湮灭实验估计,同时出现的核子弱作用形状因子又用色散关系计算,证明了N、N中间态对它的贡献很小,计算了π、π中间态对它的贡献。根据现有N、N湮灭实验估计,π^-→π⁰+e+ν过程的衰变几率<6×10^-4秒^-1。     

单体迁移驱使的聚集体生长

本文提出了一个可解的聚集体生长模型。在系统中，在质量为l的B聚集体的作用下，一个单体从质量为i的A聚集体迁移到质量为j的A聚集体，这个迁移反应速率核为K(i;j;l) i^μ j^ν l^varpi（ω≥0）。利用平均场速率方程方法，本文得到了几种不同情况下的聚集体质量分布的解析解。对μ=ν的系统，在μ<3/2的情况下系统的聚集体质量分布a_k(t)具有一种普适的标度形式。对于μ≠ν的系统，只有在μ<ν和μ+ν<2的情况下a_k(t)才满足标度形式。同时，在μ+ν>2（μ≠ν）或者μ>3/2（μ=ν）的情况下，系统将发生类凝胶相变。此外，本文也研究了反应核为K(i;j;l)μ(i^μ j^ν+ i^νj^μ )lω的系统的动力学标度行为。结果表明，聚集体质量分布只有在μ+ν<3的情况下才遵循标度律，而在其他情况下系统将在足够长的时间后发生类凝胶相变。     

Kl3介子衰变

本文通过强作用K-π中间态,利用色散关系理论计算了Г(K_μ3⁺)/Г(K_α3⁺),Г(K₂⁰→πμ⁺ν)/Г(K₂⁰→πe⁺ν),{Г(K₂⁰→πe⁺ν)+Г(K₂⁰→πe^-ν)}/Г(K_α3⁺)分支比及K_μ3⁺衰变中的μ谱,当选择定则|ΔI|=1/2及ΔS=+ΔQ被破坏,并且I_z=1/2及I_z=3/2的振幅f^{3/2 1/2}(0)及f^{3/2 3/2}(0)不等时,上述分支比与实验能很好符合。在本文的理论中,形式因子不是常数。     

Quasi-classical Trajectory Study of the Intramolecular Isotope Effect in the Reaction O(3P)+H2/HD

利用准经典轨线方法在BMS1解析势能面上研究了反应O(³P)+H₂体系的动力学性质. 主要研究了同位素效应对该反应体系的积分截面、产物转动态分布、微分截面、产物角动量的取向和定向以及对极化微分截面的影响. 对于微分截面,还考虑了反应物初始振动量子数对微分截面的影响. 对反应O+HD与O+H₂产生OH的转动发布进行比较,发现前者OH的转动激发更为明显. 微分截面的结果表明,振动量子数和同位素对散射方向有一定影响. 同位素取代对产物的取向和定向以及极化微分截面的影响也比较明显. 对以上结果利用已有的理论模型进行了分析,得到了合理的解释.     

LH模型与高能e+e-对撞机上ZH的产生

在最小Higgs模型(LH)框架内讨论了Higgs粒子产生过程e⁺e^-→ZH.结果表明,对该过程的修正效应主要来自重光子A′,但如果自由参数c取值范围为0.85—1,则重规范玻色子Z′的贡献就不能忽略.在LH模型大部分参数空间内,过程e⁺e^-→ZH的总产生截面σtot与标准模型(SM)相应值的偏差大于5%,应该能在未来的高能e+e–对撞机(LC)实验中观测到     

反质子与核非弹性碰撞中的自旋效应

A(p,p)A*非弹性碰撞过程,若反质子的光学势包含了自旋轨道耦合势,它在碰撞过程中不但能激发正常宇称态,也能激发反常的宇称态,以及非弹性过程的极化度.本文在DWIA框架下导出了微分截面(dσ/dΩ)_f,i,极化度P(θ).并对入射能量为46.8MeV和179.7MeV ¹²C(p,p)¹²C*的2⁺,3^－和1⁺态微分截面、极化度进行严格的分波方法计算.计算与实验符合很好.由于反常宇称态的非弹过程已被测得,表明反质子光学势的自旋效应不容忽视.     

K+介子的三体轻子衰变

本文利用色散关系方法,假设普适V-A弱相互作用和奇异矢量流不守恒,从而对形状因子f₀,f₁的色散关系进行一次减去,计算了K_μ3⁺、K_e3⁺衰变中的π⁰能谱,K_μ3⁺衰变中的μ⁺能谱和μ⁺的纵向极化。计算中只考虑了K₁^*(m_*=888MeV)中间态对色散积分的贡献。参数σ取为+2.1的结果和实验在误差范围内相符合。放弃奇异矢量流部分守恒假设与实验符合的程度比保持这一假设要好一些。     

电子与极化核子的深度非弹散射过程与重轻子对产生过程的极化效应

本文利用文献[3]给出的具有一定自旋取向的层子的分布函数,计算了:1.电子与极化质子、中子、核子深度非弹散射过程的微分截面和不对称度;2.过程+N→μ⁺μ^-+X（其中和N都是极化的）的微分截面和不对称度,并从运动学证明了过程π（K）+N→μ⁺μ^-+X（其中核子N是极化的）没有极化效应,从部分子模型得到过程p+N→μ⁺μ^-+X（其中p和N是极化的）也没有极化效应。     

现实的一代ETC模型对Zbb、Zτ+τ－顶角的辐射修正

在一个现实的一代扩展人工色(ETC)模型中,计算了旁路(Sideways)及对角(diagonal)ETC规范玻色子交换对Zbb、Zτ⁺τ^－顶角的单圈辐射修正.结果表明Z→bb过程的衰变宽度Γ_b、分支比R_b以及τ的极化不对称参数A_τ都较标准模型的要大,与最近的实验数据相符.     

高能正负电子对的湮没与超窄共振ψ粒子的作用

本文给出了R=(σ(e⁺e^-→强子))/(σ(e⁺e^-→μ⁺μ^-))随能量上涨的一个解释。研究了新发现ψ粒子所具有作用的性质,指出其强度f²/(4π)～10^-5—10^-6。求得峰值截面σ₀=(12π)/m_ψ²(Γ(ψ→e⁺e     

OH-对磷酸盐铒玻璃光谱性质的影响

本文系统研究了Yb³⁺、Er³⁺共掺磷酸盐铒玻璃中OH^-含量与铒玻璃荧光寿命和光谱性质的关系.结果表明OH^-基团的存在使得Er³⁺离子的荧光强度显著降低,荧光寿命大大缩短.比较了三种不同Al₂O₃含量(5mol%,8mol%和13mol%)的铒玻璃在2.9μm波长处的红外吸收系数与铒离子荧光寿命的关系,发现玻璃中OH^-在2.9μm的吸收系数和Er³⁺的⁴Ⅰ_13/2能级离子衰减速率成线性关系,不同Al₂O₃含量的玻璃具有不同Er³⁺和OH^-基团的相互作用参量和不同的荧光寿命值及量子效率.并从玻璃结构上解释了Al₂O₃含量对除水机制和光谱性质的影响.经过充分除水后的铒玻璃荧光寿命可达到9.1ms.     

跷跷板模型中三阶中微子混合矩阵的幺正性破坏

对标准模型的一种简单扩充就是引入n个重的右手中微子且保持其SU(2)_L×U(1)_Y规范对称性. 通过对角化(3+n)×(3+n)阶中微子质量矩阵, 得到关于ν_e, ν_μ和ν_τ的有效 质量矩阵的精确的解析表达式. 结果表明, 在轻子带电弱流中出现的3×3中微子混合矩阵V必须不是严格幺正的. 如果通过跷跷板机制产生正确的轻的中微子的质量标度, 那么V的幺正性破坏的程度非常小, 几乎可以忽略. 类似的结论同样可以在第二类跷跷板模型中得到.     

高能反中微子在O16上的俘获截面

用V-A型等效费米弱作用哈密顿计算了反应v+O¹⁶→N¹⁶+l的截面,得到了总截面与入射反中微子能量之间的关系曲线。计算表明,当E_v=400MeV时,等效赝标量作用项使总截面减小23％。     

M2B7-(M=Mg,Zn)团簇的双重芳香性促进Mg-Mg和Zn-Zn单键的形成

本文使用密度泛函理论设计了两个无需配体的具有Mg-Mg和Zn-Zn单键的团簇Mg₂B₇^-和Zn₂B₇^-. 这两种团簇的全局能量最低构型均以M₂²⁺(B₇^3-)的形式存在,其中M-M单键处于准平面六边形形状的B₇部分的上方. 化学键分析证实了这些团簇中Mg-Mg和Zn-Zn单键的存在,这些单键是在异常稳定的B₇^3-的驱动下生成的. 该B₇^3-部分同时具有σ和π双重芳香性. 计算得到Mg₂B₇^-和Zn₂B₇^-的垂直跃迁能分别为2.79 eV和2.94 eV.     

有效玻色子数及其应用

本文用半经验方法给出了A≥70的偶偶核的有效玻色子数,收集了玻色子数饱和的有关证据,并采用有效玻色子数概念,处理了内禀电四极矩Q₀与N_πN_v(A≥70的偶偶核)系统关系,得到了Q₀的经验公式.本文采用所给的有效玻色子数对¹⁴²Ce和¹⁴⁴Nd进行了数值计算,结果较好.     

镁原子碰撞激发微分截面和Stokes参数的理论研究

基于相对论扭曲波理论方法,并利用新发展的处理极化电子碰撞激发的计算程序REIE06, 系统计算了中性镁原子基态3s^{2 1}S₀到激发态3s3p ¹P₁, 3s4p ¹P₁的电子碰撞激发微分截面和角关联(Stokes)参数,计算过程中系统地考虑了相对论效应、电子关联效应等. 部分计算结果与已有的实验和理论结果进行了比较,得到了较好的一致性.     

核子结构对质子俘获μ- 介子的影响

本文指出由于费曼—盖尔曼理论中弱相互作用与电磁相互作用的相似性,矢量耦合部分对质子俘获μ^-介子的贡献与核子的电磁形状因子相联系。本文给出了在重正化的V-A弱作用下质子俘获μ^-介子几率的公式,并根据电子核子散射的实验结果估计了核子的电荷、磁矩分布对μ^-介子俘获几率中矢量耦合部分贡献的修正。