90Sr-90Y源辐射剂量场的测量及计算

采用LiF薄膜和CaF2Mn剂量片,对以90Sr-90Y作为辐射源的半导体辐照效应模拟装置中的剂量进行了实验测量,并用经验公式计算了相应的辐射剂量场分布.实验测量和理论计算数据之间的偏差分析结果表明,用LiF薄膜测量90Sr-90Y源辐射剂量场可以获得较为满意的结果.     

90Sr-90Y源衰变电子在空气介质中的径迹结构理论模拟

利用Monte-Carlo方法模拟了90Sr-90Y源衰变电子径迹及能谱分布,分析比较了源衰变电子与次级电子、轫致辐射光子能量分布和空间径迹结构的差异.模拟结果为90Sr-90Y源的辐射防护、屏蔽设计及其应用研究提供了相关理论参考.     

核设施周围环境土壤中Sr-90的测量及评价

Sr-90属裂变产物中对人体危害较大的放射性核素,在核设施运行前及运行期间的流出物及环境监测中对Sr-90测量和评价意义重大。通过对土壤中Sr-90的来源及测量方法进行简要介绍,说明制样过程中需注意的问题,对13个地区、274个数据进行统计分析结果表明土壤中Sr-90的放射性活度浓度主要分布在0.15~13.00 Bq·kg~(-1),0.15~5.0 Bq·kg~(-1)的数据占比96%以上,该分析结论可在核设施周围环境土壤中Sr-90的活度浓度水平测量方法建立、测量结果分析及评价时参考使用。     

光纤传输型便携式大面积表面污染监测仪的实验研究

以β放射性表面污染测量为对象,基于薄片式大面积塑料闪烁体探测器,建立了光纤传输型大面积塑料闪烁体表面污染监测仪实验装置,探测灵敏面积达1 200 cm2。初步实验表明,在10根光纤作为光收集的条件下,对90Sr-90Yβ面源的探测效率可达到7%。该探测器具有面积大、结构简单、环境适用性强等优点,未来可用于大面积β核素放射性表面污染的测量。     

BH3206型αβ表面污染测量仪

研制了一种可同时测量αβ表面污染的测量仪。探测器面积 38.6cm2 。仪器的α探测效率(2 39Puα源 ,活性区直径 5 0 mm)≥ 30 % ,本底≤ 2计数· min-1;β探测效率 (90 Sr- 90 Yβ源 ,活性区直径5 0 mm)≥ 30 % ,本底≤ 60计数·min-1。     

~(90)Sr-~(90)Y放射性活度的绝对测量

一、测量原理~(90)Sr-~(90)Y的衰变纲图比较简单。但它是一个纯β发射体,所以对它的放射性强度的绝对测量用一般的4πβ-γ符合法就比较困难。本工作采用4πβ-γ符合效率示踪法测~(90)Sr-~(90)Y的放射性强度。测量方法的基本原理是把待测的~(90)Sr-~(90)纯β发射体与放射性强     

单纯90Sr-90Y敷贴治疗瘢痕疙瘩的满意度报告及疗效分析

选取2005年9月-2009年11月在我院接受单纯90Sr-90Y多次小吸收剂量法敷贴治疗(5 Gy/次、1次/d、5次/1个疗程,治疗1-3个疗程)且瘢痕疙瘩厚度≤0.6 cm的107例病人,12个月后进行疗效满意度问卷调查,采用卡方检验比较性别及复发对疗效的影响,并记录辐射反应,进行疗效分析.结果显示,治疗方法对患...     

β射线型前列腺增生治疗器的设计与应用

根据人体前列腺的病理解剖,设计并试验了两种不同类型的90Sr-90Y前列腺增生治疗器(“尿道型”和“直肠型”).临床应用表明,这种β射线腔内治疗器为良性前列腺增生症(BPH)患者提供了一种安全、有效、经济、简便和无创伤的新疗法.     

放射性气溶胶监测仪校准

为对放射性气溶胶监测仪PIPS探测器进行效率校准,制作了~(241)Am、~(239)Pu、~(90)Sr-~(90)Y、~(204)Tl、~(60)Co及~(137)Cs电镀平面源。用准确定值的平面源对放射性气溶胶监测仪进行效率校准,分析各参数对测量结果不确定度的影响。结果表明:得到的α、β放射性气溶胶监测仪效率校准因子的测量不确定度分别为2.8%和2.6%。     

~(90)Sr-~(90)Y发生器的研制

本文比较系统地介绍为放射免疫治疗用~(90)Sr-~(90)Y发生器的研制,各种分离、分析的条件实验。国产732型阳离子交换树脂成功地被用于~(90)Sr,~(90)Y的分离。得到的~(90)Y可满足医学临床应用要求,~(90)Y的去污因子为10~6。本工艺简便、安全.每740MBq~(90)Y中,~(90)Sr杂质沾污仅为0.74kBq左右。~(90)Sr系剧毒性核素,人终身允许剂量为74kBq.若病人一次接受740MBq~(90)Y治疗。那么接受上百次治疗,方能达到其终身允许剂量。本发生器的淋洗效率可达98%,可推荐用于单克隆抗体的标记,临床放射免疫治疗。     

有效探测面积大于1000 cm2的正比计数器测量系统性能测试

为对自制的活性面积高达1 000 cm²的大面积源进行表面发射率定值,同时作为现有2πα、2πβ表面发射率标准装置能力的扩充,研制了一套内置式大面积2π多丝正比计数器测量系统,并利用活性区直径为8 mm的²⁴¹Am点源及活性区面积为10 cm×15 cm的大面积²⁴¹Am和⁹⁰Sr-⁹⁰Y源对其进行计量学性能测试。结果表明：计数器内计数响应均匀性优于±0.4%,有效探测面积达1 400 cm²;所得²⁴¹Am源高压坪曲线的坪长为1 400 V,坪斜为0.27%/100 V,坪区内计数变化为0.87%;⁹⁰Sr-⁹⁰Y源高压坪曲线的坪长为300 V,坪斜为0.75%/100 V,坪区内计数变化为0.80%;10次测量重复性好于0.4%,8 h内短期稳定性好于0.3%,1 a内长期稳定性好于0.8%。     

The Applications and Fabrication Methods of 90Sr/90Y Sources

The applications of ⁹⁰Sr/⁹⁰Y sources were reviewed on clinical medicine, thickness gauge, continuous energy supply for science and industry, reference source for contamination calibration. The application of each source proposes certain requirement for the source properties, and that could be realized by some corresponding preparation method. Different⁹⁰Sr/⁹⁰Y source preparation methods for each application were introduced, and the characteristics of them were contrasted.     

环境水体中~(90)Sr和~(137)Cs的监测方法

以国家标准为基础,对环境水体中~(90)Sr和~(137)Cs的监测方法进行了技术改进:增大采样量(50~100L),选择高效沉淀剂和低水平探测器。采用改进后的方法测定了50~100L水中~(90)Sr和~(137)Cs,结果显示:~(90)Sr和~(137)Cs的浓集效率分别为(91.3±2.8)%和(97.2±1.4)%;~(90)Sr的全程回收率为81.5%±2.8%;~(90)Sr和~(137)Cs的探测下限分别为8.6×10~(-4) Bq/L和9.8×10~(-4) Bq/L。50L水中~(90)Sr的比对结果显示,4家实验室测定值与标称值的相对偏差均小于11%。以上结果表明,该方法适用于环境水中微量~(90)Sr和~(137)Cs的监测,可满足环境本底调查和环境监测的要求。     

133Ba活性炭滤盒自吸收修正方法研究

为了¹³³Ba滤盒体源活度的准确定值以及提高对碘监测仪探测效率刻度的准确性,本研究采用粒径为20~40目,堆积密度为0.47 g/cm³的优质椰壳活性炭,对体源不同活性炭层厚度的自吸收修正进行研究。使用MCNP蒙卡模拟程序,计算面源在不同活性炭层厚度t下的探测效率ε_t,以及无填充介质时的探测效率ε₀,建立随活性炭层厚度变化的自吸收修正曲线F（t）,并通过实验验证模拟计算结果的有效性。通过模拟计算与实验,得到了面源在不同活性炭层厚度下的活性炭自吸收修正因子F（t）,结果表明,模拟计算与实验结果相差在1%左右符合。对于¹³³Ba的356 keV γ能点,得出滤盒中活性炭的自吸收修正因子F（t）,给出了活性炭滤盒体源自吸收修正的技术方法,并采用自吸收修正因子F（t）对自制的¹³³Ba活性炭滤盒体源的自吸收修正进行了理论计算,与实验测量结果比较,两者在2%以内符合,可利用实验得到的自吸收修正曲线F（t）进行活性炭滤盒体源的自吸收修正。     

实验室尺度三维含水层核素迁移模型试验

为了准确模拟和预测核素在含水层中的分布、累积情况，借助物理模型试验与核素迁移模式客观反映其迁移、转化规律是不可或缺的手段。以山西第四系粉质壤土潜水层地下水为研究对象，建立实验室尺度下的核素迁移三维模型试验，示踪核素⁹⁰Sr以点源形式布设在断面中心位置，通水量为375 mL/d。结果表明，260 d后中心点处⁹⁰Sr浓度峰值沿轴向迁移了3.9 cm，峰值活度浓度为1.04×10⁴ Bq/cm³；随着与轴线距离的增加，径向上、下对称6个区域的峰值浓度逐渐减小，上半部活度浓度为1.02×10³～8.03×10³ Bq/cm³，峰值迁移距离约为2.7～3.6 cm，下半部活度浓度为1.86×10³～9.80×10³ Bq/cm³，峰值迁移距离约为3.3～3.6 cm。结合试验体中⁹⁰Sr的浓度分布，建立Hydrus-3D核素迁移三维数值模型，拟合得到了⁹⁰Sr在粉质壤土中的吸附分配系数为79.0 mL/g，纵向弥散度为0.7 cm，横向弥散度为0.8 cm。     

水滑石为前躯体合成尖晶石固化模拟90Sr

研究了以包容锶水滑石为前躯体合成尖晶石固化模拟⁹⁰Sr的方法,借助X射线衍射(XRD)、热重分析（TG）和浸出实验确定的包容锶尖晶石固化体制备的最佳条件为：煅烧温度为1 100℃、煅烧时间为4 h、锶包容量为0.648%。测定固化体的物理性能,采用PCT和MCC-1法研究其化学稳定性,利用扫描电镜能谱(SEM/EDS)分析固化体的组成、微观结构等。结果表明,制备的包容锶固化体具有良好的物理性能,显气孔率为0.07%,密度为4.8 g/cm³;固化体中的锶完全被尖晶石相所包容;PCT法浸出7 d后的锶元素归一化浸出率为5.2×10^-2g/（m²•d）,固化体的化学稳定性良好。     

实验室尺度三维含水层核素迁移模型试验

为了准确模拟和预测核素在含水层中的分布、累积情况，借助物理模型试验与核素迁移模式客观反映其迁移、转化规律是不可或缺的手段。以山西第四系粉质壤土潜水层地下水为研究对象，建立实验室尺度下的核素迁移三维模型试验，示踪核素⁹⁰Sr以点源形式布设在断面中心位置，通水量为375 mL/d。结果表明，260 d后中心点处⁹⁰Sr浓度峰值沿轴向迁移了3.9 cm，峰值活度浓度为1.04×10⁴ Bq/cm³；随着与轴线距离的增加，径向上、下对称6个区域的峰值浓度逐渐减小，上半部活度浓度为1.02×10³～8.03×10³ Bq/cm³，峰值迁移距离约为2.7～3.6 cm，下半部活度浓度为1.86×10³～9.80×10³ Bq/cm³，峰值迁移距离约为3.3～3.6 cm。结合试验体中⁹⁰Sr的浓度分布，建立Hydrus-3D核素迁移三维数值模型，拟合得到了⁹⁰Sr在粉质壤土中的吸附分配系数为79.0 mL/g，纵向弥散度为0.7 cm，横向弥散度为0.8 cm。     

90Sr在SuperLig®620固相萃取颗粒上的吸附性能研究

为了建立SuperLig^®620分离水中⁹⁰Sr的方法,研究了接触时间、硝酸酸度、柠檬酸铵浓度、干扰核素等对⁹⁰Sr在SuperLig^®620固相萃取颗粒上分配系数K_d的影响。在0.1 mol/L HNO₃介质中,接触时间大于30 min时,K_d大于1 000 mL/g。在c(H⁺)＞1 mmol/L时,SuperLig^®620不吸附¹³⁷Cs、²³⁹Pu、⁹⁰Y,但可吸附¹³³Ba。通过调节解吸时柠檬酸铵的浓度,可排除¹³³Ba对⁹⁰Sr分离的干扰。研究了SuperLig^®620色层柱分离水中⁹⁰Sr的方法,将样品调节至0.1 mol/L HNO₃上柱,首先用10V_c（柱体积V_c＝0.1 mL）0.1 mol/L HNO₃洗涤杂质,然后依次用9V_c 0.1 mol/L柠檬酸铵、13V_c 1.8 mol/L柠檬酸铵解吸⁹⁰Sr、¹³³Ba。该流程对⁹⁰Sr的回收率大于99%,对主要干扰核素的去污因子大于3×10³,适用于环境水中⁹⁰Sr的分析。     

133Ba活性炭滤盒源制备方法研究

¹³³Ba（T_1/2=10.51 y）因与¹³¹I（T_1/2=8.02 d）谱形相似,常作为替代核素用于碘监测仪探测效率传递标准源的制备。本文采用旋转蒸发方式制备均匀分布¹³³Ba活性炭滤盒源,经测量,各滤盒之间单位质量活性炭的净计数率相对标准偏差小于1%,符合均匀性要求。6个月稳定性结果与衰变时间修正后的活度偏差≤1%,满足稳定性要求。活度测量结果与标准溶液加入量在约1%范围内一致。采用滤纸平面源制备了指数分布状态的¹³³Ba活性炭滤盒源,对不同分布滤盒源探测效率进行测量和模拟计算,两者在3.3%范围内符合,但均匀分布与指数分布¹³³Ba滤盒源探测效率相差≥13%,建议采用多个传递标准源的方式测得碘监测仪对几种典型分布滤盒源的探测效率,以方便用户使用。     

Radiation damage induced by 5 keV Si ion implantation in strained-Si/Si0.8Ge0.2

The damage distributions induced by ultra low energy ion implantation (5 keV Si⁺) in both strained-Si/Si_0.8Ge_0.2 and normal Si are measured using high-resolution RBS/channeling with a depth resolution better than 1 nm. Ion implantation was performed at room temperature over the fluence range from 2 × 10¹³ to 1 × 10¹⁵ ions/cm². Our HRBS results show that the radiation damage induced in the strained Si is slightly larger than that in the normal Si at fluences from 1 × 10¹⁴ to 4 × 10¹⁴ ions/cm² while the amorphous width is almost the same in both strained and normal Si.