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条形波导光场分布的时域有限差分法模拟 总被引:2,自引:0,他引:2
用标量FD-TD法分析了条形波导基模的光场分布情况。采用4种不同形态的光波去激励同一波导,当光的传播达到稳定后得到了相同的模场分布,所得结果与解析法讨论的相一致。 相似文献
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应用时域有限差分(FDTD)法,对以相同的磷酸盐玻璃为基质的两类条形光波导:沟道型和掩埋型波导的模场特性进行了数值模拟比较,激励源都分别采用了1.54μm正弦平面波和1.54μm高斯光波,得到与理论相符合的光波传播模式,发现光波在掩埋型条波导中形成稳定模式所用时间比在同样大小的沟道型条波导中更短,并证实了波导中的光波模式仅取决于波导结构与光波波长。 相似文献
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用二维矢量FD—TD法分析平面光波导模场分布 总被引:2,自引:0,他引:2
本文用二维矢量时域有限差分(FD-TD)法分析了平面光波导基模(TE0模)和高阶模(TE1模)的模场分布情况,分析基模时用了5种不同形态的光谱作为激励,所得的光场分布在光场传播达到稳定后完全相同,所得TE0模和TE1模的二维稳态模场分布结果均与解析法讨论的结果一致。 相似文献
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设计了一种新型一维光子晶体慢光波导结构。在常规波导一侧进行了特殊的设计,使波导具有周期性结构,从而具有特殊的色散关系,获得慢光效应。基于麦克斯韦方程利用平面波展开法对光子晶体慢光波导的色散关系进行了分析,获得了波导模以及相应的慢光频率。并利用时域有限差分法(FDTD)对脉冲在波导的传播进行了时域上的模拟,对慢光效应进行验证。 相似文献
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高阶FDTD法分析电-大尺寸光波导器件 总被引:8,自引:4,他引:4
高阶时域有限差分(FDTD)法用于电-大尺寸平面光波导器件的时域分析,实现了高阶FDTD法的理想匹配层(PML)吸收边界条件;研究了高阶FDTD法的数值色散特性,并对平行介质带定向耦合器进行了数值模拟,所得结果与解析解非常一致。 相似文献
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任意截面波导的模式截面场的数值分析 总被引:2,自引:1,他引:2
给出了任意截面波导的传输特性的时域差分(FDTD)数值方法的一般分析方法,首次提出了用数值方法建立任意截面波导中各模式横向场分量截面场分布的方法,为证明这种方法的有效性,计算了常用空气填充的Ka波段矩形波导中主模(H10模)和一次高阶模式H20模的截止波长和Ey场分量,其与理论值的安全一致性表明所提出的方法是正确的。作为应用例子给出了一种新型的五边形波导的最低四个模式的传播常数及主模式和第一高次模的电场在波导横截面的场分布图。 相似文献
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利用FDTD(2,4)高阶时域有限差分(Finite-Difference Time-Domain,FDTD)算法并结合滑动窗口的思想,对电磁波传播特性进行了仿真计算. 采用的高阶FDTD算法在空间上达到四阶精度,与二阶精度的传统FDTD算法相比,在相同每波长采样数的条件下,数值色散误差能得到进一步的减少. 在源脉冲传播较长距离时,数值色散的减少使得时域下脉冲扩展现象得到改善,滑动子窗口仍然能包含着激励源脉冲的全部信息,从而可更加准确地计算长距离电波传播特性. 另外,在相同的数值色散误差容限下,每波长采样数比传统二阶FDTD方法有所减少,从而节省存储空间,加快计算速度. 相似文献
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证明了局部一维时域有限差分(LOD-FDTD)方法实现理想磁导体 (PMC)边界时的待求场分量系数与传统的LOD-FDTD方法系数不同。通过在获得该系数前应用理想导体边界条件,得到对应的修正系数。计算了单个PMC立方体和对称的两个PMC立方体的双站RCS。计算结果表明,PMC边界作为理想导体表面时,传统LOD-FDTD方法计算误差较大,采用修正系数的计算结果与传统FDTD方法计算结果更为吻合;PMC边界作为截断计算空间的对称面,采用修正系数的计算结果与传统LOD-FDTD方法计算结果相同。采用修正系数处理PMC边界无需区分PMC边界是理想磁导体表面还是截断计算空间的对称面,具有统一的表达式,计算理想磁导体表面较传统LOD-FDTD方法误差更小。 相似文献
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