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宽调谐高效率的BBO光参量振荡器 总被引:2,自引:2,他引:0
本文报道用354.7nm泵浦的单共振BBO脉冲光参量振荡器在413~661nm和2513~765nm波段内获得了可调谐的振荡输出,最高总能量转换效率达52%;文中还讨论了输出特性。 相似文献
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报道0.532μm泵浦的光栅腔BBO光参量振荡器的实验研究结果,在1.02-1.08μm可调谐范围内,其输出线宽小于1nm,参量转换效率为3.5%。 相似文献
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主要对种子注入的单纵BBO光学参量振荡器进行了实验和理论研究,利用多纵模的He-Ne激光器为种子注入源,在选择了合适的光学参量振荡器(OPO)谐振腔和锁定技术后,成功地获得了单纵模光学参量振荡。种子注入功率小于1mW,线宽小于600MHZ《 相似文献
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推导、计算了晶体角度调谐光参量振荡器的信号光波长与调谐速率之间的关系曲线,并对信号光单谐振和空闲光单谐振两种情况进行了分析和比较,所得结果对获得高效、宽调谐光参量振荡器实验研究具有一定的指导意义。 相似文献
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采用调Q Nd:YAG激光倍频光(0.532μm)泵浦温度调谐MgO:LiNbO_3晶体单、双谐振光参量振荡器(OPO包括DRO、SRO)的实验结果.双谐振(DRO)调谐范围达844.1~1411.3nm,最低泵浦阈值0.22mJ/pulse;单谐振(SRO)调谐范围达738.9~1032.2nm,最低泵浦阈值0.66mJ/pulse.最大能量转换效率为10.4%. 相似文献
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针对利用周期极化晶体实现的抽运光角度调谐准相位匹配(QPM)光学参量振荡器(OPO)进行了系统的理论分析,给出了描述QPM OPO中抽运光旋转角与三波波长关系的精确公式和近轴公式.研究发现,对信号光单谐振的情况而言,抽运光与空闲光沿晶体x轴的同侧出射,而对空闲光单谐振而言,抽运光与信号光沿晶体x轴的同侧出射.另外,信号光单谐振下信号光与空闲光间的夹角要大于空闲光单谐振下两者间的夹角.更重要的是,信号光单谐振时的波长调谐速度也较空闲光单谐振时的大.
关键词:
准相位匹配
空闲光单谐振光学参量振荡器
抽运光角度调谐
调谐速度 相似文献
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利用半导体激光泵浦输出1064 nm波长的全固态连续Nd:YVO4激光器作为泵浦源,采用周期调谐和温度调谐组合调谐技术,对基于掺氧化镁周期性极化铌酸锂晶体(MgO:LiNbO3, PPMgLN)准相位匹配(QPM)的全固态连续波(CW)光学参量振荡器(OPO)宽波段无分立连续调谐输出特性进行研究。实验采用连续工作模式和外腔结构,基于多周期PPMgLN晶体的30.2,30.4和30.6 m周期,在改变晶体的极化周期的基础上,同时在30~100 ℃范围内调节晶体工作温度。实验结果表明:CW PPMgLN OPO的泵浦阈值仅为0.22 W;不同极化周期需要的温度调谐范围不同;信号光在1 559.8~1 597.2 nm近红外波段和闲频光在3 187.3~3 347.3 nm中红外波段连续调谐输出。实现了外腔式全固态CW OPO在信号光和闲频光波段的无分立连续调谐输出。 相似文献
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利用半导体激光泵浦输出1064 nm波长的全固态连续Nd:YVO4激光器作为泵浦源,采用周期调谐和温度调谐组合调谐技术,对基于掺氧化镁周期性极化铌酸锂晶体(MgO:LiNbO3, PPMgLN)准相位匹配(QPM)的全固态连续波(CW)光学参量振荡器(OPO)宽波段无分立连续调谐输出特性进行研究。实验采用连续工作模式和外腔结构,基于多周期PPMgLN晶体的30.2,30.4和30.6 m周期,在改变晶体的极化周期的基础上,同时在30~100 ℃范围内调节晶体工作温度。实验结果表明:CW PPMgLN OPO的泵浦阈值仅为0.22 W;不同极化周期需要的温度调谐范围不同;信号光在1 559.8~1 597.2 nm近红外波段和闲频光在3 187.3~3 347.3 nm中红外波段连续调谐输出。实现了外腔式全固态CW OPO在信号光和闲频光波段的无分立连续调谐输出。 相似文献
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红外激光光源在微量气体、高分辨率光谱分析和量子光学研究等领域具有重要的应用.本文利用锁定单共振光学参量振荡器内腔标准具的方案获得了无跳模连续调谐的红外激光输出,理论和实验研究了红外激光的强度噪声特性,分析了影响强度噪声的因素.通过控制非线性晶体的温度和标准具调制信号实现了对红外激光强度噪声的抑制.当控制非线性晶体工作温度为60℃,内腔标准具调制信号为8 kHz时,单共振光学参量振荡器输出信号光和闲置光的强度噪声分别降低了11和8 dB. 相似文献
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报道基于6mol%镁掺杂的周期性畴反转掺镁铌酸锂(PPMgLN)的宽调谐光参量振荡器(OPO). PPMgLN采用外加电场法制作,周期为27.8—31.6μm,周期间隔为0.2μm.光参量振荡器的抽运源采用输出为1.064μm的声光调Q的Nd3+:YVO4激光器,其调谐范围为1.42—1.73μm(信号光)和2.76—4.27μm(闲散光),斜率效率达到47%.在输入功率为10.6W时,输出功率达到4.8W(信号光和闲散光之和).
关键词:
周期性畴极化掺镁铌酸锂
宽调谐光参量振荡器 相似文献
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报道了一个低阈值宽调谐、被动调Q、单谐振掺MgO的周期性极化铌酸锂晶体(PPMgLN)光学参量振荡器。利用被动调Q的Nd:YVO4激光器作为泵浦源,采用外腔结构,在室温下,实现了PPMgLN晶体的准相位匹配光学参量振荡。光参量振荡的阈值仅为0.27W(单脉冲能量4.5μJ、脉宽35ns);在泵浦光为1.35W(脉冲能量8.2μJ、脉宽35ns),PPMgLN周期为31μm时,获得了161.9mW,3.202μm脉冲激光输出;同时获得了98.5mW的1.594μm信号光输出,总的光光转化效率达到19.3%。通过改变晶体的周期,实现了闲频光3.13~4.19μm,信号光1.43~1.65μm的宽带可调谐激光输出。 相似文献
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报道了基于掺氧化镁准周期极化铌酸锂(MgO:QPLN)的多光参量振荡器电场调谐特性理论与实验研究. 通过对电场调谐能力与极化结构参数间关联性的理论分析, 确定了高正负晶畴比MgO:QPLN电场调谐的可行性, 并模拟得到跨周期参量光输出波长与加载电压的关系曲线. 实验中通过对MgO:QPLN有效的电场加载, 实现了3.84 μm波段参量光的电场调谐, 频谱调谐带宽约6 nm, 调谐速率接近1 nm/kV, 进一步结合温度调谐, 实现了参量光宽谱段高精度的连续调谐. 所获得实验结果与理论模拟结果基本符合, 电场调谐在精度控制、快速响应方面相比于传统温度调谐更具技术优势. 相似文献
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宽波段温度调谐MgO:LiNbO3光学参量振荡器 总被引:1,自引:1,他引:0
采用电光调Q脉冲Nd:YAG激光的二次谐波(532nm)抽运温度调谐的MgO:LiNbO3晶体光学参量振荡器,调谐范围达800nm-1750nm.在单谐振运转条件下,抽运阈值为21.5mJ/pulse,最大抽运能量为58mJ时输出为6.45mJ,在大信号情况下的能量转换效率达11%,输出线宽1nm左右。 相似文献
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报道了一个低阈值宽调谐、被动调Q、单谐振掺MgO的周期性极化铌酸锂晶体(PPMgLN)光学参量振荡器。利用被动调Q的Nd:YVO4激光器作为泵浦源,采用外腔结构,在室温下,实现了PPMgLN晶体的准相位匹配光学参量振荡。光参量振荡的阈值仅为0.27 W(单脉冲能量4.5 μJ、脉宽35 ns);在泵浦光为1(脉冲能量8.2 μJ、脉宽35 ns),PPMgLN周期为31 μm时,获得了161.9 mW,3.202 μm脉冲激光输出;同时获得了98.5 mW的1.594 μm信号光输出,总的光-光转化效率达到19.3%。通过改变晶体的周期,实现了闲频光3.13~4.19 μm,信号光1.43~1.65 μm的宽带可调谐激光输出。 相似文献
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彭跃峰 《工程物理研究院科技年报》2009,(1):153-154
中红外波段光在大气环境监测、医学、特殊环境远距离监控以及光谱学研究等诸多领域有重要的应用价值。产生中红外激光主要有以下技术途径:气体激光器、化学激光器、二极管激光器、稀土掺杂固体激光器、光纤激光器和光参量振荡器(OPO)等。基于OPO技术的可调谐中红外固体激光器由于其具有波长调谐范围宽(2~12μm)、转换效率高、结构紧凑、重量轻、维护简单等特点。 相似文献
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An all-solid-state mid-infrared optical parametric oscillator with wide tunability by using two identical multi-grating periodically poled 5-mol.-% MgO-doped lithium niobate cascaded is reported. The pump laser is an acousto-optically Q-switched Nd:YAG laser with 150-ns pulse width at repetition rate of 10 kHz. Wide tunability from 2.789 to 4.957μm at the idler wavelength is achieved by varying the temperature from 40 to 200 ~C and translating the grating periods from 26 to 31 μm with a step of 0.5μm. When the incident pump average power is 8.15 W, the maximum idler output average power is 2.23 W at 3.344 μm and the optic-optic conversion efficiency is about 27.4%. 相似文献