掺MgO的LiNbO_3平面光波导的抗光损伤能力

报道了在质子注入波导中几乎观察不到光损伤。掺镁铌酸锂中质子交换波导的抗光损伤能力是不掺镁的二倍,是钛内扩散波导的8倍。     

YAG激光在LiNbO_3:MgO晶体中的倍频研究

普通LiNbO_3晶体的抗光损伤性能较差,为了增强其抗光损伤能力,有必要提高其倍频时90°位相匹配温度。在LiNbO_3中掺MgO导致90°位相匹配温度大大提高,可达到110℃左右,从而大大改善了晶体抗光损伤性能。本工作中研究了掺不同浓度MgO的LiNbO_3晶体对YAG激光的倍频性质:     

Mg:Fe:LiNbO_3晶体光学性能的研究

在LiNbO3中掺杂光折变敏感杂质离子Fe2+/Fe3+和抗光致散射杂质离子Mg2+,以提拉法生长Mg∶Fe∶LiNbO3晶体。测试晶体吸收光谱、红外光谱。Mg∶Fe∶LiNbO3晶体的吸收边相对Fe∶LiNbO3晶体发生紫移。当Mg2+浓度达到阈值浓度,Mg(6%)∶Fe∶LiNbO3晶体OH-吸收峰由3482cm-1移到3529cm-1。测试晶体的位相共轭反射率和响应时间,计算光电导。Mg(6%)∶Fe∶LiNbO3晶体的响应速度和光电导比Fe∶LiNbO3晶体有较大提高。     

二极管泵浦Nd:MgO:LiNbO_3激光器

一、晶体特性与激光器件 Nd:MgO:LiNbO_3(NMLN)晶体采用熔体提拉法沿(?)轴生长,Nd的浓度为3.45×10~(19)/cm~3。实验测得对σ-偏振光,在809nm处有一吸收峰,除去表面反射后,吸收系数为1.03cm~(-1);π-偏振光的吸收峰位于815nm,吸收系数为1.14cm~(-1)。使用19.5mm长的样品,测得在激光波长处的损耗系数为0.6％cm~(-1)(1.085μm),0.5％cm~(-1)(1.093μm),与较好质量的Nd:YAG相当。     

LiNbO_3∶MgO∶Nd_2O_3晶体的光谱特性

本文用Czochrolski法生长出了LN:Mg~(2+):Nd~(3+)单晶,对其光谱参数进行了计算分析,并用激光泵浦,观察到了该晶体的激光输出。     

MgO:LiNbO_3晶体中双波长Nd:YAP激光的和频作用

基于ＭｇＯＬｉＮｂＯ３（ＭｇＬＮ）晶体的Ｓｅｌｍｅｉｅｒ方程,计算了１０７９．５ｎｍ和１３４１．４ｎｍ激光在该晶体中和频的相位匹配条件和容承角,计算结果用１０７９．５ｎｍ和１３４１．４ｎｍ双波长ＮｄＹＡ－ｌＯ３（ＮｄＹＡＰ）连续激光在ＭｇＯＬｉＮｂＯ３晶体中的和频进行了实验论证,两者相当符合,并得到了连续的５９８．１ｎｍ橙色相干辐射。讨论了１０６４ｎｍ和１３１８ｎｍ双波长ＮｄＹＡＧ激光在ＭｇＯＬｉＮ－ｂＯ３晶体中实现双波长和频获得５８８．７ｎｍ橙色相干辐射的可能性。     

LiNbO_3:MgO晶体在Q开关YAG激光腔内的双通倍频

本文介绍了用LiNbO_3:MgO晶体作倍频元件,研究了Nd:YAG激光器腔内双通倍频,获得约60％的倍频效率。     

光波导用MgO∶LiNbO_3晶体光学均匀性的测定

介绍了用非临界位相匹配温度法,测量了光波导用ＭｇＯ∶ＬｉＮｂＯ３ 晶体光学均匀性的原理、公式和实际测量的结果。     

Nd:MgO:LiNbO_3光波导的制备及其特性

一、引言 目前,LiNbO_3是集成光学系统中使用较为广泛的衬底材料。自从Zhong等人首次报道了掺MgO的LiNbO_3晶体具有抗光损伤效应以来,MgO:LiNbO_3晶体在集成光学系统中得到了越来越广泛的应用。而质子交换MgO:LiNbO_3波导具有比纯LiNbO_3质子交换波导高的抗光损伤能力。把具有较好激光性能的钕离子掺入LiNbO_3中就能制成波导激光器。     

In:Fe:Cu:LiNbO_3晶体光全息存储性能的研究

采用提拉法生长了In:Fe:Cu:LiNbO3晶体,测试了晶体的紫外可见光谱、红外吸收光谱。利用二波耦合方法测试了晶体的响应时间、最大衍射效率、计算晶体的光折变灵敏度。结果表明,随In3+离子浓度的增加,在In3+浓度较低时,In:Fe:Cu:LiNbO3晶体紫外可见光吸收边发生紫移,而红外吸收峰3 482cm-1位置基本不变,但浓度达到阈值时,紫外可见光吸收边相对于低浓度发生红移,而红外吸收峰向高波数方向移动;In3+浓度增加时,响应时间变短,最大衍射效率下降,晶体存储灵敏度提高。     

高温退火对MgO晶体光致发光性能的影响

利用自行搭建的实验平台,测试了高纯MgO晶体和Sc掺杂MgO晶体的紫外光光致发光(PL)光谱,发射峰值分别位于389.31、498.61nm、712.44和749.06nm,其可见光发射区和红外发射区主要对应于MgO晶体中由O空位构成的F色心和F+色心通过激发和退激发机制发射;在不同温度退火条件下测试Sc掺杂MgO晶体的PL光谱,并利用高斯分解实现了Sc掺杂MgO晶体中F色心和F+色心的定位。结果表明,高温退火处理可以有效降低MgO晶体表面的污染,进而提高晶体的光电活性;Sc掺杂导致MgO晶体可见光发射区域的蓝移和增强,其中F+色心对于温度的依赖性较强。     

Cr~(3+):LiNbO_3晶体的光谱特性

分别用分光光度计和激光感生荧光技术测量了Cr~(3+):LiNbO_3晶体的吸收谱和荧光谱。测得晶体的晶场参数D_q/B=2.49,~4T_2与~5E能级的能量差⊿=114cm~(-1),~4T_2-~4A_2跃迁的发射截面σ_(?)=6.58×10~(-20)cm~2,荧光寿命τ_f=2μs。最后从理论上阐明了Cr~(3+)在LiNbO_3晶体中的能级结构。     

LiNbO_3:Fe晶体的光致声发射现象

本文观察到了LiNbO_3:Fe晶体在光致准击穿时的一种声发射现象,产生的低频声波调制了输入晶体的超高频声信号。其频率随入射光强辐照时间增加而增大,其周期与同时测量的光生伏特电流、光致折射率变化以及某一点衍射光强的跃变周期相同。文中对比现象作了,探讨认为它起因于准击穿时跃变空间电荷场的逆压电效应。     

Nd∶MgO∶LiNbO_3晶体的折射率测量和室温自倍频激光器

本文首次报道Nd:MgO:LiNbO_3晶体的折射率、位相匹配角及其室温自倍频激光器的测量结果。在26℃时,用小型氙灯泵浦,获得了每个脉冲400μJ的纯绿光输出,阈值小于4.8J,器件工作温度范围为25℃到45℃,没有观察到光折变现象。     

无直流漂移的LiNbO_3晶体

无直流漂移的ＬｉＮｂＯ_３晶体ＬｉＮｂＯ３因其易于获得大型单晶，且具有优良光学特性和电光效应、声光效应、非线性光学效应，因而用途广泛，受到青睐，作为各种光调制器、偏转器以及二次谐波发生元件广泛应用。但用该晶体制成波导器件时，电极间电压随时间发生缓慢漂...     

利用Fe:LiNbO_3晶体进行实时相关运算

本文介绍一种利用Fe:LiNbO_3晶体进行实时相关运算的方法。给出了与理论相一致的实验结果。     

LiNbO_3:Fe晶体薄片中的光爬行效应

一、引言 P.A.Augustov等人用激光束照射LiNbO_3:Fe晶体薄片时曾观察到了一种近90°的光散射。他们还发现,在这种情况下将所有散射光、透射光、反射光及吸收光的全部能量从入射光能量中减去后,结果仍有相当一部分剩余能量(占入射光能量的27％)不知耗散去向。他们定性地把上述现象归为与晶体缺陷引起的噪音位相栅的记录有关,但没有给出确切的解释。我们用氦-氖激光束照射LiNbO_3:Fe晶体薄片时,除了观察到上述近90°的光散射外,还观察到在晶体薄片内沿晶体光轴方向爬行的光散射。本文分析了这种光散射形成的原因与条件,并证明了这种爬行光散射正是上述剩余能量的耗散去向;散射光在爬行过程中从晶体薄片不断泄漏出去乃是近90°光散射的来源。     

Ti,Mg:LiNbO_3晶体的腔内倍频

本文首次报导提拉法生长的钛-镁共掺铌酸锂晶体(Ti,Mg:LiNbO_3)用于Q开关Nd:YAG激光器1.064μm辐射的腔内双通倍频,获得了61％的能量转换效率。     

Ce:LiNbO_3晶体光致散射效应的温度特性

对Ce:LiNbO_8晶体光致散射效应的温度特性进行了实验研究。结果表明:不同散射角的散射光对温度的敏感程度不同。散射光强最强的地方,对温度的变化最为敏感。存在着一个温度值,在此值下光致散射效应最强烈。光致散射效应随着温度的升高而减弱,大于一定的温度后散射光消失。我们     

MgO∶LiNbO_3晶体在1079.5nm和1341.4nm的临界相位匹配条件

采用自准直法测得掺MgO 0.05mol的LiNbO_3(LN)晶体在室温下的主折射率,拟合出LN晶体在室温下的1类相位匹配公式,计算得到1079.5nm和1341.4nm等波长的临界相位匹配条件。计算结果与实验结果相差小于1°。