Bc介子质量及波函数

利用基于BS方程的有效势模型理论计算束缚态（cb）体系质量谱和波函数，给出了考虑延延效应和略掉延迟效应两种情况下，（cb)体系质量谱和Bc介子波函数。     

规范不变的介子波函数和介子质量谱

近年来,在研究两体束缚态方面,H·Suura和他的合作者做了一系列工作,取得了较好的成果。他在文献[1]中,定义了一个规范不变的夸克——反夸克两体振幅,提出了一个等时的相对论方程,以代替Bethe—Salpeter方程,来确定夸克和反夸克构成的介子质量     

介子结构波函数的时空对称性质

在[4]中我们给出了按照结构模型的观点计算基本粒子相互作用矩阵元的方法。为了利用这一方法进行计算,首先必须对介子和重子的结构波函数有所了解。 原则上结构波函数应该从‘基础粒子’之间相互作用的基本运动方程解出来,但是我们现在还不知道这一运动方程。在此情况下,可以从两方面入手。一方面可以利用原有     

两全同粒子自旋波函数及其对称性

在非耦合表象和耦合表象中讨论两全同粒子系统的自旋波函数．自然导出波函数的对称性与总自旋量子数的对应关系。避免了使用旋量计算得出此结论的方法．     

介子结构波函数与贝特-沙尔披特方程

近几年来,高能物理实验发现了许多强相互作用粒子共振态(以下简称为强子),推动了对强相互作用对称性研究的迅速发展。文献[1]对近几年来对称性的实验和理论研究情况进行了总结分析,指出理论的研究不能仅仅停留在唯象的对称性描写,而需要研究基本粒子的内部结构,文章还分析了从现有对称性研究中给出的强子内部结构的可能图象和性质。中国科学院原子能研究所,中国科学院数学研究所和北京大学提出了强子     

核子和O~-介子的内部波函数及电磁形状因子

(一) 核子的和π介子的——特別是核子的——电磁形状因子的实驗数据已經积累得相当多。这些数据可以作为人們探討核子和O~-介子內部結构的重要依据。文献用层子模型計算过核子的电磁形状因子,得到与实驗符合的質子中子磁矩比等結果,但是由于內部波函数未知,沒有研究过电或磁形状因子单独地和实驗比較的問題。在文献中列举了一些非相对論夸克模型計算核子电磁形状因子的工作。这一类計算的缺点在于不滿足相对論协变性的要求。目前电子質子弹性散射实驗的动量轉移平方已經达到几十个(GeV/c)~2,不考虑相对論效应显然是严重的問題。文献采用相对論諧振子型的內部波函数,得到与实驗符合的核子电磁形状因子。但是他們所用的內部波函数沒有Bethe—SalPeter振幅在能量复平面上要     

层子模型中介子和重子的波函数及其应用

§1 引言在1966年北京基本粒子理论组的同志们,根据当时核子电磁形状因子的实验资料和对实验中发现的大量强子用SU_3群分类的成功,提出了强子结构的层子模型。在这个模型中,认为强子是由层子构成的,介子是一对正反层子的束缚态,重子是三个层子的束缚态。这种图象所给出的介子和重子的分类,是与实验符合的。在这个模型中,认为层子质量比自前所发现的强子的静止质量大得多,层子之间存在超强相互作用,介子和重子都是层子越强作用的束缚态。超强作用具有SU′_3?SU″_3的不变性,目前所发现的强子都是SU″_3群的单态,在层子运动速度很低时,(v/c?1),超强作用具有SU_6的对称性。层子仍然服从费米统计法则。并且认为,仍然可以用场论去描述层子的运动规律。     

1/N!因子与波函数的交换对称性

本文旨在讨论统计力学中1／N！因子与波函数交换对称性的关系，并说明其因子的来源和物理意义。1因子1／N！的出现在统计力学理论中，我们常常见到1／N！因子（N代表组成系统的总粒子数）。例如，为了克服吉布斯佯谬，吉布斯在熵S的表达式中引入一修正项今结果使问题获得圆满解决（式中Z；是按玻耳兹曼统计计算的一个粒子的配分函数）。又如在讨论满足非简并性条件n；＜＜tw（。；；为某一能级。上的粒子数，。为该能级的简并度）的情况下，玻色系统和费米系统任一分布卜t）的微观状态数0的极限情形时，我们又遇到1／N！因子：其中，闷。…     

介子-重子的对称性、夸克和新的粒子模型

按照衰变和结构,介子应与轻子统一.引入新的组合量子数F’=|B+I-S|,则基态介子-重子量子数等距并统一.提出了重味强子的寿命公式和等比关系.讨论了量子数三角形和四面体.对夸克模型,可能微粒子运动产生出现具有对称性的幻夸克.探讨了两体模型和亚夸克.最后提出粒子三代结构等的新模型.按照Occam剃刀原则,粒子基本结构只应该有光子、电子和质子.     

规范函数的限制与交换对称性及波函数的单值性

本文指出了波函数的单值性与全同料子的交换对称性对规范函数的限制，得到了线规范场可消除的条件，并给出了物理的解释。     

复波函数与实波函数

本文对量子力学中的薛定谔方程何时给出复数波函数解、何时给出实数波函数解进行了深和的讨论,并澄清了关于此问题的一些误解。     

论实波函数与复波函数

由描述微观体系实物微粒运动的波动方程解得的波函数有实函数和复函数两种形式.本文通过组合、互换,说明它们既有区别又有密切联系的微妙实况,以及在处理具体问题时对它们如何择取.     

实波函数与复波函数关系辨析

实波函数(如p_x、p_y)与复波函数(如p_(±1))之间有无确定的对应关系,是一个易引起误解的问题。甚至近年出版的某些有关原子结构的著述中尚认为p_x与p_(+1)、p_y与p_(-1)等实波函数和复波函数之间存在着确定的一一对应的关系 (表1),这就有可能在量子力学的许多基本概念及化学应用上,尤其在有关的教学过程中造成一定的混乱。用量子力学的观点分析,并不存在这种关系。所以,有必要对此问题进行详细的辨析。     

波函数的连续性

讨论了波函数的连续性 ,同时提出了一些关于波函数连续性的新的观点。     

利用超对称性和形不变性方法求解Pschl-Teller势的能谱和波函数

本文应用量子力学中超对称性和形不变性的方法求解Pschl-Teller势的能量本征值和本征波函数。     

矢量圆柱波函数按矢量球波函数的展开

本文详细导出了矢量波动方程的柱波函数按球波函数解展开的表达式,可用以研究具有柱对称的入射波束被球状物体的散射。     

核力的介子理论

本文对原子核内核子之间的强作用力——核力的介子理论加以论述和讨论。     

B介子的衰变

一般认为非相对论性夸克模型只在动量反冲较小的区域适用,而对动量反冲极大的B介子稀有衰变B→K^*y(q^2=0)不适用．工作于无限动量参照系的Bsw模型却恰好适用于q^2=0区域,可证明在该模型中用于联系B→K^*γ稀有衰变和B→ρev^-半轻子衰变q^2=0谱的一个比在SU(3)味对称下与具体波函数无关,还可证明该性质在相对论性光前夸克模型中,当b夸克质量无穷大时也成立,事实上相对论性光前夸克模型在b夸克质量趋于无穷大时退化成BSW模型。     

有关复波函数和实波函数的两个问题

本讨论了复波函数和实波函数的相互变换，以及复原子轨道和实原子轨道与量子数的对应关系。指出了某些教科书对上述问题处理的不妥之处。